- •1.Понятие тепловых явлений, измерение тепловых величин.
- •2. Приборы для измерения кол-ва тепла. Назначение калориметров.
- •6. Измерение тепловых потоков в текущих средах.
- •7. Структурная схема и состав узла учета тепловой энергии.
- •Открытая схема (предусматривает отбор тепловой энергии теплоносителя)
- •8. Погрешности измерения тепловой энергии. Поверяемые параметры теплосчетчиков.
- •10. Комплектная поверка теплосчетчиков.
- •11.Физические основы явления ультразвуковых колебаний (узк). Излучатели и приемники узк, их характеристики.
- •12. Распространение узк, интенсивность и направленность.
- •13. Отражение, затухание. Трансформация узк.
- •15. Акустические преобразователи. Типы, исполнение.
- •16. Узк в расходометрии, измерение уровня.
- •18. Узк в дефектоскопии.
- •19. Электрохимические контактные преобразователи.(эхп)
- •20. Электрохимические бесконтактные преобразователи. Кондуктометрические преобразователи механических величин.
- •21. Гальванические преобразователи.
- •22. Кулонометрические преобразователи.
- •23. Полярографические и электрокинетические преобразователи.
- •24. Ионизационные источники измерительных преобразователей и их характеристики.
- •25. Ионизационные камеры как приемники излучения измерительных преобразователей.
- •26. Газоразрядные и сцинтилляционные счетчики измерительных преобразователей.
- •27. Схемы включения ионизационных преобразователей, погрешности приборов на основе использования ионизационных излучений.
- •28. Механические явления, возникающие в твердых телах под действием нагрузок.
- •29. Методы измерения деформаций и механических напряжений, тензометры.
- •30. Устройства для измерений сил и крутящих моментов (динамометры и торсиометры).
- •31.Весовые и пружинно-упругие методы измерения давления.
- •32. Схемы датчиков давления прямого преобразования.
- •33.Компенсационные способы измерения давлений.
- •34. Магнитные параметры материалов.
- •35. Магнитные цепи и их элементы
- •36,37. Методы измерения параметров магнитных цепей (материалов), магнитной проницаемости материалов.
- •38. Измерение параметров слабомагнитных материалов
- •39. Назначение программного комплекса расходомер ст, ее возможности расчетов различных вариантов расходомеров переменного перепада давления(ппд).
- •40. Какие параметры необходимы для расчета размеров диафрагмы расходомера ппд.
- •41. Какие параметры влияют на диапазон и точность измерения расходомеров ппд.
- •Путеводитель (для Токарева в.П.)
- •1.Понятие тепловых явлений, измерение тепловых величин.
33.Компенсационные способы измерения давлений.
1-сильфон; 2-рычаг; 3-индуктивный датчик; 4-усилитель; 5-указатель; 6-магнитное загрузочное устройство.
Ток протекает через 5 и 6, чем он больше, тем больше перемешается рычаг.
I=f(P) – величина тока зависит от Р через сильфон;
РМ – давление которое образуется с помощью 6.
W1-мембрана; W2 – индуктивный преобразователь; W3,W4,W5 – передаточные функции кинематических звеньев; W1-W5 – характеризуются своими коэффициентами преобразования; W6 – передаточная функция стрелочного указателя; W7 – передаточная функция безинерционного звена (в виде звена первого порядка)
Передаточная функция сильфона:
S – чувствительность;
Достоинства схемы: за счет W7(p) устраняются аддитивная и систематическая составляющие погрешности.
Недостаток: ухудшаются динамические свойств.
Существуют интеллектуальные датчики давления. В своем исполнении они имеют МП (абсолютного и диффер-го типа измеряемого давления). В кач-ве ЧЭ исп-ся кремниевые или сапфировые пластины на которых реализуются тензодатчики или пъезорезистивные датчики.
Давление измеряемой среды через измерительные диафрагмы: подается разделительное давление на кремниевую или сапфировую мембрану.
Датчики с МП имеют стандартные выходные сигналы либо по току, либо по напряжению, либо по частоте.
Датчики выполняются в унифицированной форме.
Достоинства МП - датчиков: высокая точность измерения –0,3%; 0,1%. Т.к. они имеют устройство самоконтроля температуры, то устраняется аддитивная погрешность, некоторые датчики позволяют перестраивать диапазон измерения. Датчики позволяют осуществлять внутренний самоконтроль, диагностировать работу всей схемы. Для измерения переменных и пульсирующих давлений используют ДД на пъезоэлементах.
Погрешности ДД.
-методическая погрешность – связана с непостоянством окружающей среды (самолет в небе);
-основная погрешность, связана с наличием остаточной деформации чувствительного упругого элемента: наличие зазоров.
-гистерезисные погрешности, устраняются за счет использования бериллиевой бронзы и стали 47КН;
- температурная погрешность: 1) связана с изменением модуля упругости; 2)влияет на размеры кинематических звеньев системы; 3)влияет на непостоянство параметров электрических измерительных схем. Темп-ая погрешность устраняется термокомпенсаторами первого и второго рода (устраняет линейное темп-ое влияние различных звеньев); устраняется введением терморезисторов.
-динамическая погрешность – в случае быстропротекающих процессов, устраняется путем выбора типов датчиков давления.
Класс точности: 0,1-0,3%
34. Магнитные параметры материалов.
Магнитные материалы могут быть разделены на магнитомягкие, обладающие высокой магнитной проницаемостью и малой коэрцитивной силой, и магнитотвердые, обладающие высокой коэрцитивной силой (Нс>4 кА/м) и более низкой, чем у магнитомягких, магнитной проницаемостью.
Намагничивание магнитного материала во внешнем магнитном поле напряженностью Н характеризуется зависимостью
где В — магнитная индукция; o — магнитная постоянная; — относительная магнитная проницаемость материала.
Графическое изображение этой зависимости при начальных условиях =0 и В=0 (предварительно размагниченный образец) называют начальной кривой намагничивания (рис. 1, кривая 1).
Если размагниченный материал намагнитить полем напряженностью + H1 а затем монотонно изменять ее от +H1 до — Н1 обратно, то магнитная индукция будет изменяться по кривой, которая называется петлей магнитного гистерезиса. Каждому значению диапазона изменения Н намагничивающего поля соответствует своя петля гистерезиса (рис. 1).
При некотором значении напряженности намагничивающего поля в области, близкой к насыщению, форма и размеры петли гистерезиса при дальнейшем увеличении этого значения уже не изменяются, растут лишь ее безгистерезисные участки. Такая петля называется предельной петлей гистерезиса. Точки пересечения предельной петли гистерезиса с осями координат определяют остаточную индукцию Вг и коэрцитивную силу Нс, которые вместе с индукцией насыщения Bs являются характеристиками магнитных материалов. Свойства некоторых магнитных материалов, особенно ферритов, также характеризуются коэффициентом прямоугольности петли гистерезиса kn = Br/Bs. Материалы, в которых kn1, называют материалами с прямоугольной петлей гистерезиса.
Петли гистерезиса, находящиеся внутри предельной, называют частными. Геометрическое место вершин симметричных частных петель гистерезиса, полученных при циклическом перемагничивании материала, называют основной кривой намагничивания (рис. 1, кривая 2). Эта кривая воспроизводится лучше, чем начальная кривая намагничивания (меньше зависит от первоначального магнитного состояния образца), и служит основной паспортной характеристикой магнитного материала.
Имея основную кривую намагничивания B=f (H), можно определить значения различных видов относительной магнитной проницаемости.
Наиболее часто используют понятия нормальной магнитной проницаемости , начальной в, максимальной тах и дифференциальной
Для точки А (рис 2) нормальная магнитная проницаемость определяется как тангенс угла наклона секущей ОА к оси абсцисс, т.е.
Начальная и максимальная проницаемости представляют собой частные случаи нормальной проницаемости:
Дифференциальную проницаемость диф определяют как производную от магнитной индукции по напряженности магнитного поля для любой точки кривой намагничивания:
Понятие диф чаще всего используют при анализе вопросов, связанных с одновременным действием на магнитный материал постоянного H0 и переменного H_ магнитных полей (обычно при условии H~Hв).
При намагничивании магнитного материала переменным периодически изменяющимся магнитным полем магнитная индукция изменяется по кривой, которая называется динамической петлей гистерезиса. Характер динамической петли определяется не только свойствами материала, но также режимом намагничивания (частотой и формой кривой намагничивающего поля), формой и размерами образца. Геометрическое место вершин динамических петель называется динамической кривой намагничивания.
Площадь как статической, так и динамической петли гистерезиса определяет полную мощность потерь за цикл перемагничивания. Площадь динамической петли больше статической за счет потерь на вихревые токи и дополнительных потерь, определяемых в основном магнитной вязкостью.
В динамическом режиме намагничивания магнитные материалы характеризуются амплитудной магнитной проницаемостью
и комплексной магнитной проницаемостью
где 1 – упругая проницаемость; 2 - проницаемость потерь.
Понятие комплексной магнитной проницаемости вытекает из замены реальной динамической петли гистерезиса равновеликим по площади эллипсом. При определении несинусоидальные величины H (t) и В(t) заменяются эквивалентными синусоидами:
H=Н'т sint; Bt=Вm sin(t–).