![](/user_photo/1334_ivfwg.png)
Лабораторные работы по электромагнетизму
Лабораторная работа № 5 определение удельного заряда электрона цель работы
Ознакомление с одним из методов определения отношения заряда электрона к его массе, основанном на законах движения электрона в электрическом и магнитном полях.
Теоретические основы работы
Удельным зарядом частицы называется отношение заряда к массе этой частицы.
Удельный заряд можно определить, исследуя движение частицы в электрическом и магнитном полях. Такие исследования проводились в конце XIX века английским ученым Дж.Дж. Томсоном и привели к открытию электрона.
При движении электрона в поперечных электрическом или магнитном полях возможно определение удельного заряда по отклонению его траектории от первоначального направления.
Электрическое поле с напряженностью Е действует на электрон, находящийся в этом поле с силой
,
где е=–1.6 10–19 Кл – заряд электрона.
Направление этой силы противоположно направлению вектора напряженности электрического поля. Работа, совершаемая этой силой при движении электрона в поле, будет сопровождаться изменением кинетической энергии электрона.
Магнитное
поле с индукцией В
действует на электрон, движущийся в
этом поле с силой
,
силой Лоренца, которая зависит от
величины и направления скорости движения
электрона (рис. 1).
Сила магнитного поля – сила Лоренца – равна
, (1)
г
де
е
– заряд электрона
V – скорость электрона
В – индукция магнитного поля.
Если движение электрона происходит в вакууме (воздухе), то эту силу можно выразить через напряженность магнитного поля Н:
Рис. 1
, (2)
где – угол между вектором напряженности поля и вектором скорости электрона
0=12,510-7 Гн/м – магнитная постоянная
– магнитная проницаемость среды (для вакуума равна 1).
Сила Лоренца
перпендикулярна плоскости, в которой
лежат векторы
и
.
Направление ее можно определить по
известному правилу правого винта
(буравчика). На рис. 1 направление силы
показано точкой от плоскости чертежа
на нас.
Т
ак
как сила Лоренца перпендикулярна вектору
скорости частицы, то она может изменить
не величину, а только направление
скорости электрона.
В случае движения
электрона по направлению линий индукции
маг-нитного поля (sin=0)
cила
,
а при движении перпендикулярно к ним
(sin=1)
эта сила
имеет макси-мальное значение и вызывает
движение электрона по окружности (рис.
2).
Рис. 2
Если в пространстве, где движется электрон, имеются одновременно электрическое и магнитное поля, то в общем случае будет происходить изменение скорос-ти электрона как по величине, так и по направлению.
П
Рис. 3
Очевидно, что искривление траекторий электронов будет тем больше, чем больше будет действующая на них сила Лоренца, пропорциональная напряженности магнитного поля.
Практически такую установку можно осуществить, поместив электронную лампу с цилиндрическим анодом в соленоид с током.
Нагревая катод и создавая некоторую разность потенциалов U между катодом и анодом, будем пропускать через соленоид постоянный ток, получая тем самым постоянное магнитное поле внутри цилиндра-анода. Тогда на электрон, вылетевший из катода, одновременно будут действовать силы со стороны электрического и магнитного полей.
Электрическая
сила
направлена
по радиусу от катода к аноду. Напряженность
электрического поля в некоторой точке
х
пространства между двумя коаксиальными
цилиндрами (катодом и анодом) определяется
следующим выражением:
, (3)
где U – разность потенциалов между цилиндрами
х – расстояние от оси цилиндра до точки, где, определяется напряженность
r – радиус нити катода
R – внутренний радиус цилиндрического анода.
Электрон, пролетевший от катода к аноду, приобретает кинетическую энергию, равную работе электрической силы независимо от того, движется ли он по прямой или по любой другой траектории:
. (4)
Сила, действующая со стороны магнитного поля, зависит от напряженности магнитного поля Н внутри соленоида с током. Если соленоид достаточно длинный, то напряженность рассчитывается следующим образом:
, (5)
где I – сила тока в соленоиде
N – число витков в соленоиде
1 – длина соленоида.
Магнитное поле искривляет траекторию движения электрона в плоскости, перпендикулярной оси катода и анода (предполагаем, что вылетающие из катода электроны не имеют скорости в направлении оси, в противном случае, траектории электронов будут спиральными). Очевидно, если Н мало, то траектории частиц будут слабо искривлены, и все электроны будут попадать на внутреннюю поверхность анода.
Однако
можно создать поле с такой напряженностью,
что траектории электронов не пересекут
поверхности анода, все электроны вернутся
на катод (рис. 4).
Предельное значение
напря-женности магнитного поля, при
котором прекращается попада-ние
электронов на анод, назы-вается критическим
.
Рис. 4
При напряженности
траектория электрона будет круговой с
радиусом
,
который и будет определять нормальное
(центростремительное) ускорение,
приобретенное электроном под действием
электрической и магнитной сил:
.
Тогда на основании (2) и (3) можно записать
. (6)
Учитывая, что величина скорости определяется только электрическим полем (3), получим
, (7)
откуда и получаем удельный заряд электрона:
. (8)
Для случая r<<R, т.е. учитывая, что логарифм представляет собой очень большую величину, формула (8) принимает следующий вид:
. (9)
Как
видно из рис. 4, при величине поля
радиус траекто-рии электрона
.
Тогда удельный заряд электрона равен
. (10)