- •Контрольные мероприятия
- •Ортонормированные базисы
- •ВекторнЫе пространствА
- •Гильбертово пространство с дискретным базисом
- •Гильбертово пространство с непрерывным базисом
- •Преобразование фурье
- •Оптическое преобразование Фурье
- •Теоремы Фурье
- •Теорема о парах функций и
- •Преобразование Фурье
- •Свертка функций
- •Спектр периодической функции
- •Дифференцирование
- •Ряд Фурье для вещественной периодической функции
- •Методы математической физики
Гильбертово пространство с непрерывным базисом
Базис ортов , где ; k – непрерывное, . Размерность пространства бесконечная.
Условие ортонормированности базиса
, (0.11)
где – дельта-функция.
Разложение функции по базису
. (0.12)
Спектр непрерывный
. (0.13)
Совпадение спектров функций означает равенство функций.
Подстановка (0.12) в (0.13) дает тождество с учетом (0.11) и фильтрующего свойства дельта-функции.
Условие полноты базиса
. (0.14)
Подстановка (0.13) → (0.12) с учетом (0.14) дает тождество.
Теорема Парсеваля
(0.15)
доказывается с помощью (0.11) и (0.12), или с помощью (0.13) и (0.14).
Преобразование фурье
Древнегреческий математик Аполлоний представил сложное движение планеты в виде суммы равномерных вращений по окружностям – эпициклам в III в до н.э.
Французский математик Фурье разложил функцию по гармоническим составляющим в 1807 г.
Аполлоний Пергский – (ок. 262 – ок. 190 до н.э.)
Жан Батист Жозеф Фурье (1768–1830)
Бесконечномерный базис гармонических функций
, ; .
Орт является решением волнового уравнения Гельмгольца
,
и представляется плоской волной, распространяющейся вдоль оси x:
.
Герман Гельмгольц (1821–1894)
Базис с непрерывным спектром удовлетворяет:
условию ортонормированности
,
условию полноты
.
Преобразование Фурье – разложение функции по базису
, (1.1)
, (1.2)
– оператор Фурье, действующий на функцию, находящуюся в скобках , и дающий функцию, зависящую от k;
– оператор обратного преобразования Фурье, дающий функцию, зависящую от x;
– Фурье-образ или спектр функции ;
k и x – Фурье-сопряженные переменные, – безразмерная;
– ядро преобразования, не зависящее от преобразуемой функции.
Оптическое преобразование Фурье
Анализатор частот – Анализатор волновых чисел
спектрометр
На призму с дисперсией падает Когерентная волна падает
волна с зависимостью на плоский транспарант с
от времени . коэффициентом пропускания .
Призма преобразует: Линза преобразует:
время → частота, координата → волновое число,
, ,
– распределение амплитуд – распределение амплитуд
по углам и частотам. в фокальной плоскости
, ,
Теоремы Фурье
Линейность преобразования
. (1.5)
Следует из линейности операции интегрирования в (1.1).
Масштабное преобразование аргумента функции
. (1.6)
Доказательство:
Из (1.1)
.
Пример: Функция Гаусса
, .
При масштабном преобразовании с – сжатие по x в 2 раза (переход от сплошной линии к пунктирной), растяжение по k и уменьшение амплитуды в 2 раза.
Инверсия аргумента
Из (1.6) при
. (1.7)
Следовательно, четности функции и образа совпадают.
Теорема о частотной полосе
, (1.8)
где дисперсии
; .
Уменьшение пространственной протяженности функции приводит к увеличению ее частотной протяженности , и наоборот.
Равенство в (1.8) выполняется для функции Гаусса
,
,
, , .
Смещение аргумента
. (1.9)
Доказательство:
Используем (1.1)
,
получаем
.
Фазовый сдвиг
. (1.10)
Доказательство:
Из (1.1)
.
Комплексное сопряжение
, (1.11)
Доказательство:
Из (1.1)
,
.
Следствия (1.7) и (1.11)
,
:
1) если – четная и вещественная, то вещественная.
Доказательство:
Используем
,
,
тогда
;
2) если – вещественная и нечетная, то мнимая;
3) если – мнимая и четная, то мнимая;
4) если – мнимая и нечетная, то вещественная.
Теорема Парсеваля
. (1.14)
В физике выражает закон сохранения энергии и вероятности при преобразовании Фурье.
Доказательство:
Используем (1.1) и (1.2)
,
.
Получаем
,
тогда
= ,
где изменен порядок интегрирований.
Обобщенная теорема Парсеваля
. (1.15)
При и получаем (1.14).
Ортонормированность базиса и его образа
Если функции ортонормированны
, (1.16)
то их фурье-образы также ортонормированны
. (1.17)
В (1.14) полагаем и .
Интегральная теорема
Прямое и обратное преобразования восстанавливают непрерывную функцию
,
. (1.20)
Доказательство: Из
, (1.1)
, (1.2)
с заменой порядка интегрирований
,
где использованы свойства дельта-функции:
,
.
Следовательно, для непрерывной функции получаем операторы тождественного преобразования:
, . (1.20а)