3. Построение графика зависимости скорости счёта от толщины поглотителя.

Таблица 5

Алюминий		Оргстекло				Медь
xi	n – nф	xi		n – nф		xi		n – nф
0	19,146	0		19,114		0		19,154
0,02	13,614	0,1		9,081		0,01		10,167
0,04	10,854	0,2		5,067		0,02		5,127
0,06	8,814	0,3		2,547		0,03		3,854
0,08	6,394	0,4		1,014		0,04		2,187
0,1	5,067	0,5		0,474		0,05		1,161
0,12	3,887	0,552		0		0,065		0
0,266	0

Таблица 6

Алюминий		Оргстекло			Медь
xi	ln(n – nф)	Xi	ln(n – nф)	Xi		ln(n – nф)
0	2,952	0	2,952	0		2,952
0,02	2,613	0,1	2,206	0,01		2,319
0,04	2,387	0,2	1,623	0,02		1,635
0,06	2,180	0,3	0,935	0,03		1,349
0,08	1,860	0,4	0,014	0,04		0,783
0,1	1,629	0,5	–0,747	0,05		0,149
0,12	1,366	0,552	–0,853	0,0646		–0,952
0,266	–0,931

Изменение скорости счёта в зависимости от толщины поглотителя для разных материалов

Рис. 2

Изменение логарифма скорости счёта в зависимости от толщины поглотителя для разных материалов

Рис. 3

4. Выводы по работе

• Видно, что во всех 3-х случаях скорость счёта убывает с ростом толщины поглотителя по экспоненциальному закону, а, соответственно, логарифм скорости счёта – по линейному. При толщине, равной слою половинного ослабления скорость счёта уменьшается примерно в два раза (рис. 2).

• Коэффициенты линейного ослабления: для алюминия , для оргстекла , для меди – увеличиваются с ростом плотности; массовые коэффициенты линейного ослабления: для алюминия ; для оргстекла ; для меди - близки для разных материалов.

• Полученные значения максимальной энергии бета-частиц (для алюминия E_β = 1,673 МэВ, для меди E_β = 1,415 МэВ, для оргстекла E_β = 1,570 МэВ) близки к среднему значению двух максимальных энергий E_β для данного источника

• За защитой, толщина которой превышает максимальный пробег бета-частиц в данном материале, поток бета-частиц практически отсутствует.