- •Лекции "Технология оптоэлектронных устройств
- •Раздел 1. Излучатели
- •Полупроводниковые излучатели
- •1.2. Газоразрядные индикаторы
- •1.3. Жидкокристаллические индикаторы
- •1.4.Электролюминесцентные индикаторы
- •Раздел 2. Когерентная электроника. Лазеры.
- •2.1. Когерентное излучение.
- •2.2. Конструкция, параметры и режимы работы лазеров
- •2.3. Полупроводниковые лазеры
- •2.4. Разновидности лазеров
- •2.5. Сравнительная характеристика лазеров.
- •2.6. Лазерные модуляционные устройства
- •Раздел 3. Детекторы
- •3.1. Введение, общие вопросы
- •3.2. Основные критерии качества детекторов и их классификация
- •Классификация детекторов
- •Тепловые детекторы
- •Раздел 4. Полупроводниковые фотоприемники
- •Введение
- •Параметры и характеристики фотоприемников
- •Приложения Методические пособия для расчетных и лабораторных работ
- •Задание
- •Порядок выполнения работы
- •Определение основных характеристик полупроводниковых лазеров
- •Задание
- •Порядок выполнения работы
- •Определение основных характеристик фоторезисторов
- •Задание
- •Рассчитать:
- •Определение потерь пропускания в световоде волс
- •Исходные данные для расчета
Раздел 2. Когерентная электроника. Лазеры.
2.1. Когерентное излучение.
Предположим для упрощения, что оптическое излучение отдельного атома есть плоская монохроматическая волна. Распространение такой волны во времени и пространстве описывается известным из физической оптики уравнением
Е(х, t)=Em cos[2nνt—2(πνn/co)x+ φo], (1)
где Е—напряженность электрического поля волны; Еm— амплитуда напряженности электрического поля; ν — частота колебаний; t — время; п — показатель преломления среды; сo — скорость света в вакууме; х — координата в направлении распространения излучения; — φo начальная фаза колебаний.
Реальное оптическое излучение физического тела представляет собой суперпозицию (наложение) электромагнитных волн, излучаемых большим числом возбужденных атомов. Если каждый атом излучает независимо от остальных так, что значения параметров ν, φo, а также направления поляризации различны для всех излучающих атомов, то имеет место некогерентное излучение. Оно является хаотическим, многочастотным и характеризуется только интенсивностью (амплитудой), не имеет строгой направленности.
Если же колебания всех излучающих атомов протекают согласованно во времени, т. е. значения параметров ν , φo и направления поляризации для всех атомов одинаковы, то весь результирующий поток излучения также описывается уравнением (1). При этом имеет место когерентное излучение.
В современной оптоэлектронике источниками когерентного излучения являются только лазеры. Лазерное излучение имеет высокую направленность, строго фиксированную частоту колебаний, высокую монохроматичность.
Уже сейчас можно говорить о большом будущем когерентной оптоэлектроники. Специалисты утверждают, например, что недалеко то время, когда в основном будут использоваться лишь два вида связи: радиосвязь, если хотя бы один из корреспондентов движется, и когерентная волоконно-оптическая связь практически во всех остальных случаях.
Интенсивно развивается ряд направлений по использованию когерентной оптоэлектроники в системах обработки информации. Наибольшие надежды в этой области связываются с оптической (в основном голографической) памятью и устройствами интегральной оптики. Первое из этих направлений привлекательно тем, что в нем в максимальной степени используются такие отличительные особенности когерентной оптоэлектроники, как высокая направленность излучения и возможность пространственной модуляции. Второе направление характеризуется прежде всего распространением принципа технологической интеграции на элементы когерентной оптоэлектроники.
Когерентность оптического сигнала — главная отличительная особенность всех устройств когерентной оптоэлектроники и прежде всего источников когерентного излучения—лазеров.
Лазерное усиление. Лазер-генератор излучения, когерентного во времени и в пространстве, основанный на использовании вынужденного излучения. Процесс возникновения вынужденного излучения очень упрощенно состоит в следующем.
При воздействии поля внешнего фотона на атом, находящийся в возбужденном состоянии, происходит переход возбужденного атома в другое энергетическое состояние; этот переход происходит с испусканием еще одного фотона, энергия которого будет равна энергии вынуждающего фотона. Если создать систему возбужденных активных атомов (так называемую лазерную активную среду) и пропускать через эту систему излучение, то возможно усиление излучения, если создание фотонов за счет вынужденного излучения превосходит потери излучения на поглощение и рассеяние. Такое усиление оптического излучения, основанное на использовании вынужденного излучения, называется лазерным усилением.
Рис.1. Квантовые переходы в лазерном веществе
Рассмотрим процесс возникновения лазерного усиления подробнее. Предварительно за счет энергии внешнего воздействия (так называемой накачки) Ен часть электронов с нижних равновесных уровней Е1 переходит на более высокие уровни, а затем оказывается на уровне возбуждения Е2 (рис.1 ). Возвращение этих электронов с уровня Е2 на уровень Е1 сопровождается испусканием фотонов с длиной волны
(2 )
Процесс перехода электронов с уровня Е2 на уровень Е1 может протекать по-разному. Возможен спонтанный переход, при котором момент, испускания и направление вектора поляризации каждого фотона случайны, а результирующий поток излучения описывается лишь среднестатистическими параметрами (переходы /, 2, 3 на рис.1). Такой процесс перехода излучающих атомов из возбужденного состояния в равновесное не связан с вынуждающими фотонами и приводит к возникновению лишь некогерентного излучения.
Одновременно со спонтанными переходами имеется вероятность вынужденных переходов из энергетического состояния Е2 в энергетическое состояние Е1 (переходы 4, 5 на рис.1). Такие переходы связаны с действием вынуждающих фотонов. При этом все активные атомы излучают почти одновременно, взаимосвязанно и так, что испускаемые фотоны неотличимы от тех, которые их вызвали. Это когерентное излучение называется вынужденным.
Вынужденное излучение—это когерентное электромагнитное излучение, возникающее при вынужденных переходах (совпадающее по направлению, частоте, фазе и поляризации с вынуждающим излучением).
Лазерное усиление возможно в том случае, если число лазерных переходов больше, чем число спонтанных переходов и переходов, связанных с поглощением вынуждающего излучения.
Количество лазерных переходов за время Δt можно в первом приближении выразить в виде
плаз=В21QвынN2 Δt (3)
где nлаз — вероятность лазерного перехода; Q вын — энергия вынуждающего излучения; N2—концентрация атомов в энергетическом состоянии E2
Количество спонтанных переходов можно в первом приближении оценить в виде
nспон=A21 N2 Δt (4)
где A21 — вероятность спонтанного перехода E2 – E1.
Количество квантовых переходов, приводящих к поглощению вынуждающего излучения, определяется выражением
nпогл= В12QвынN1 Δt (5)
где B12—вероятность квантового перехода с поглощением излучения.
Полагая в первом приближении равенство вероятностей B21=B12=B, получим условие лазерного усиления в виде
ВQвын (N2- N1)-A21 N2>0. (6)
При малом уровне спонтанного излучения необходимое условие лазерного усиления имеет вид
ВQвын (N2- N1) >0. или (N2- N1) >0 (7)
В равновесном состоянии системы всегда N2<N1 и лазерное усиление возможно только в результате предварительных внешних воздействий (накачки), таких, как инжекция носителей заряда, разряд в газах, оптическое или электронное возбуждение.
Лазерное усиление объясняется тем, что вынуждающее излучение по мере распространения в лазерном веществе больше приобретает энергии за счет лазерных переходов, чем отдает из-за поглощения.
Эффективность лазерного усиления, очевидно, зависит от вероятности лазерного перехода В21 и тем выше, чем больше эта вероятность. Большая вероятность лазерных переходов в полупроводниках и большая плотность энергетических состояний в зонах позволяет получить в лазерах на основе полупроводников хорошее лазерное усиление.
В твердотельных (на основе твердых диэлектриков с примесями) и в газовых лазерах используются переходы в изолированных ионах, атомах или молекулах между дискретными уровнями. Усиление в них заметно ниже, чем в полупроводниковых лазерах, поэтому их размеры гораздо больше.
Населенность и инверсия населенности.
Для количественной оценки лазерного усиления вводят понятие «населенности» уровня энергии, под которой понимают число атомов в единице объема, имеющих одинаковое энергетическое состояние. В условиях термодинамического равновесия населенность энергетических уровней подчиняется статистике Больцмана:
N2/N1=exp[-(Е2 – Е1)/kT], (8)
где N2- населенность возбужденными атомами (в состоянии Е2);
N1 - населенность невозбужденными атомами (в состоянии Е1).
При этом величина
ΔN = N2 – N1 (9)
отрицательна и в веществе имеем нормальную населенность, когда концентрация возбужденных атомов меньше концентрации невозбужденных. При этом условии вещество находится в равновесном состоянии. Лазерное усиление невозможно.
Когда ΔN >0, что обеспечивается воздействием энергии накачки, происходит инверсия населенностей и проходящее излучение может усиливаться за счет энергии возбужденных атомов.
Формально из выражения (9) следует, что условие ΔN >0 выполняется при абсолютной отрицательной температуре (T<0). Поэтому состояние инверсии населенностей иногда называют состоянием с отрицательной температурой. Среда, в которой осуществлена инверсия населенностей, называется активной средой.
Усиление вынужденного излучения или лазерное усиление требует, во-первых, инверсии населенностей (N2>N1) и, во-вторых, подавления спонтанного излучения (светового шума). Наименьший уровень энергии накачки, при котором выполняется условие инверсии, называется порогом инверсии.
Генерация излучения.
Для того чтобы рассмотренный лазерный усилитель превратить в лазер—генератор излучения, необходимо ввести положительную обратную связь (ПОС). Параметры звена ПОС выбираются так, чтобы энергия излучения, которая передается с выхода лазерного усилителя на его вход, была достаточной для компенсации потерь в замкнутой цепи обратной связи.
В качестве звена ПОС в лазере используют оптические резонаторы: простейший резонатор состоит из двух зеркал, которые обеспечивают многократное прохождение волны излучения через активное вещество; для вывода излучения зеркала делаются полупрозрачными. В общем случае оптический резонатор — это система отражающих, преломляющих, фокусирующих и других оптических элементов, в пространстве между которыми могут возбуждаться волны оптического диапазона.
Рис.2. Образование фотонной лавины в оптическом резонаторе:
I-активная среда; 2 — зеркала оптического резонатора
Лавинообразный процесс возникновения лазерного излучения («фотонной лавины») в оптическом резонаторе изображен на рис.2. «Фотонная лавина» подобна селевому потоку: сначала достаточно продолжительная «накачка» за счет таяния снегов, затем быстрый сброс накопленной воды; без «обратной связи» поток невелик.
Таким образом, выполнение условий усиления лазерного излучения при наличии ПОС через оптический резонатор дает необходимые энергетические предпосылки для самогенерации излучения.
Процесс возбуждения лазерного вещества, приводящий к возникновению лазерной активной среды, называется накачкой лазера. Значение энергии накачки много больше энергии лазерного излучения (КПД лазера несколько процентов), т. е. лазер—не экономичный генератор. Но по своим качественным показателям (когерентность, концентрация во времени и в пространстве) энергия лазера уникальна.
Таким образом, лазер—генератор электромагнитного излучения оптического диапазона—должен содержать: во-первых, элементы, обеспечивающие накачку лазера; во-вторых—лазерное вещество, в котором в процессе накачки может быть создана лазерная активная среда.
В зависимости от вида подводимой энергии накачки различают следующие виды накачки лазера:
1) оптическая накачка—возбуждение лазера оптическим излучением; она может быть ламповой—источник накачки лампа, диодной—источник накачки СИД; лазерной —лазер и т. д.;
2) электрическая накачка—накачка лазера электрической энергией (в частности, к этому виду накачки относится накачка инжекционных лазеров);
3) электронная накачка—накачка лазера электронным пучком;
4) химическая накачка—накачка, вызываемая химическими реакциями в лазерном веществе.
Порог генерирования лазера.
Лазерный пучок— это не просто поток энергии, как, например, пучок света. Это поток энергии очень высокого качества, поток исключительно упорядоченного когерентного излучения, остро направленного, сконцентрированного в пределах небольшого телесного угла. Но за это качество мы платим высокую цену—КПД лазеров составляет несколько процентов, т. е. на каждый джоуль лазерного излучения нужно затратить десятки джоулей энергии накачки. Но при этом плотность энергии лазерного излучения огромна: она, в частности больше плотности энергии, достижимой при ядерном взрыве (порядка 1010 Дж/см3).
Лавинообразное нарастание энергии лазерного излучения в активной среде вдоль оси резонатора х (рис.2) хорошо описывается экспонентой с положительным показателем:
E(x) =Eoexp[(KL-KQ)x] (10)
где Е(х)—энергия излучения вдоль оси х;
Ео—энергия излучения при х=0;
КL—линейный коэффициент лазерного усиления (вдоль оси х), значение которого пропорционально энергии накачки ЕH;
KQ—коэффициент потерь излучения в оптическом резонаторе и активной среде.
При некотором значении энергии накачки ЕH(KL), которое называется порогом генерирования лазера, КL>КQ, что означает лавинообразное усиление энергии лазерного излучения, т. е. генерацию. Порог генерирования лазера - это энергия ЕH или мощность Рn, поступающая на вход источника питания лазера, при которой коэффициент лазерного усиления на частоте генерирования равен коэффициенту потерь в оптическом резонаторе на той же частоте.
Следует подчеркнуть, что в любом резонаторе условие резонанса выполняется не для одного, а для многих типов колебаний, отличающихся друг от друга по частоте и распределением электромагнитного поля в резонаторе. Такие типы колебаний называются модами. В результате спектр излучения лазера состоит из набора мод; для получения одночастотного (одномодового) режима используют перестраиваемые оптические фильтры мод.