![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •31. Электрический ток в электролитах.
- •32. Электролиз.
- •33. Электропроводные потенциалы.
- •34. Опыты Эрстеда и Ампера. Сила Лоренца.
- •40. Намагничивание в-ва.
- •35. Магнитное поле электрических токов.
- •36. Действие магнитных полей на эл. Токи.
- •37. Магнитный диполь.
- •38. Релятивистский хар-р магнитного поля. Теорема Гаусса.
- •39. Теорема о Циркуляции вектора магнитной индукции.
- •41. Напряжённость магнитного поля.
- •42. Магнитное поле на разделе 2-х магнетиков.
- •43. Механизмы намагничивания магнетика.
- •51. Переходные процессы в цепи с ёмкостью.
- •52.Переходные процессы в цепи с индуктивностью.
- •53. Свободные незатухающие электромагнитные колебания.
- •54. Свободные затухающие электромагнитные колебания.
- •55. Вынужденные гармонические колебания.
- •60. Волновое движение.
38. Релятивистский хар-р магнитного поля. Теорема Гаусса.
Т.:
если в магнитное поле образованное
токами в проводниках, внести то или
иное в-во, поле изменится, т.к. всякое
в-во явл. магнитным, то оно под действием
магнитного поля способно намагничиваться.
Намагниченное в-во создаёт своё магнитное
поле, которое вместе с первичным образует
результирующее. Поэтому для результирующего
поля при намагничивании справедлива
теорема Гаусса:
Это значит, что линии вектора В и при
наличии в-ва, остаётся всюду непрерывным.
Диф. форма
.
Физ. смысл Т. Гаусса: дивергенция –
расходимость вектора заключается на
отсутствии эл. точечных зарядов.
39. Теорема о Циркуляции вектора магнитной индукции.
Циркуляцией векторного поля вдоль замкнутой кривой L называется криволинейный интеграл, знак которого зависит от направления обхода контура.
;
.
Циркуляция вектора
магнитной индукции по замкнутому
контуру произвольной формы, пропорциональна
алгебраической сумме токов, которые
протекают через поверхность ограниченную
этим контуром. «+I»
- если он составляет правовинтовую
систему с направл. обходом тока, «-I»
- если левовинтовая система.
Источником этого поля являются токи, силовые линии которых всегда замкнуты.
Идеальным соленоидом называется цилиндрическая поверхность, длина которой много больше диаметра с электрическим током одинаковой плотности, направленной перпендикулярно оси этой поверхности.
, всегда направлена параллельно оси.
41. Напряжённость магнитного поля.
;
;
напряжённость
магнитного поля, с учётом этого, теорема
о циркуляции магнитного поля приобретает
вид:
.
В СИ: [
]=А/м.
Теорема о циркуляции вектора
(закон
полного тока для магнитного поля в
среде): циркуляция вектора
по произвольному замкнутому контуру
равна алгебраической сумме токов
проводимости охватываемых этим контуром.
,
где χ – магнитная восприимчивость
в-ва, а также безразмерная величина,
характерная для каждого данного
магнетика. Если χ не зависит от Н, то
такой магнетик называется линейным,
если χ зависит от Н, то не линейным, и
график будет в виде кривой. Если χ –
тензор, то
составляют между собой некоторый угол,
и такой магнетик называется аниизитропным.
В отличии от
диэлектрической восприимчивости,
которая всегда положительна, магнитная
восприимчивость бывает как положительной,
так и отрицательной. Слабомагнитные
в-ва - магнетики, для которых
подразделяются на парамагнетики (χ>0)
и диамагнетики (χ<0). У парамагнетиков
,
у диамагнетиков
.
,
где
-
магнитная проницаемость среды - величина,
характеризующая реакцию среды на
воздействие внешнего магнитного поля
напряжённостью Н. Магнитные св-ва
диамагнетиков и парамагнетиков выражены
очень слабо.
Теорему
о циркуляции вектора
при заполнении магнетиком всего
пространства, где имеется магнитное
поле, часто записывают так: