- •1. Принципы расчёта поля излучения антенн. Основные электрические параметры передающих антенн
- •2. Особенности расчёта поля антенн в дальней зоне
- •3. Основные электрические параметры передающих антенн
- •Коэффициент полезного действия (кпд или ), коэффициент направленного действия (кнд или d), коэффициент усиления (ку или g).
- •6 Излучение антенных решеток
- •7)Линейная антенная решетка.Основные режимы излучения
- •8)Плоские антенные решетки
- •9)Входное сопротивление излучающего элемента
- •10)Коэффициент направленного действия линейных ар(2)
- •11)Влияние неравномерности амплитудного распределения на дн линейной ар
- •12)Влияние фазовых искажений на дн линейной решетки(1)
- •12)Влияние фазовых искажений на дн линейной решетки(2)
- •13.Неэквидистантные решетки
- •14.Сканирующие антенные решётки. Фазированные ар. Схемы возбуждения фазированных ар
- •15.Понятие о непрерывных линейных излучателях
- •16.Основы теории электрических симметричных вибраторов
- •17.Диаграммы направленности, кнд, входное сопротивление сэв
- •18.Конструктивные особенности реальных сэв
- •Излучение вибраторов, расположенных вблизи идеально проводящей плоскости. Несимметричные вибраторы
- •Варианты исполнения укв вибраторных антенн
- •Активные вибраторные антенны
- •Щелевые резонаторные антенны
- •25.Антенные вибраторные решётки укв диапазона. Схемы питания вибраторов.
- •26.Директорные антенны. Приёмные телевизионные антенны.
- •27.Логопериодические вибраторные антенны.
- •28.Вибраторные антенны вращающейся поляризации. Турникетные, спиральные антенны.
- •29.Понятие об излучающих раскрывах. Общие принципы расчёта излучения.
- •30.Излучающие раскрывы с неравноамплитудным и несинфазным распределением.
- •Принципы синтеза амплитудно-фазовых распределений. Условия существования точного решения. Сверхнаправленность.
- •Апертурные антенны. Разновидности. Принципы расчёта.
- •Антенны в виде открытого конца волновода
- •Рупорные антенны. Принцип действия, основные свойства рупорных антенн
- •Рупорные антенны с круговой поляризацией поля
- •Зеркальные параболические антенны. Геометрические свойства. Методы
- •Зеркальные параболические антенны
- •Двухзеркальные антенны. Методы расчёта.
- •Облучатели зеркальных антенн. Облучатели зеркальных антенн
- •37.Механизмы распространения радиоволн.
- •38.Напряжённость поля в точке приёма при распространении в свободном пространстве. Множитель ослабления. В условиях свободного пространства
- •39.Область пространства, существенно участвующая в формировании поля.
- •40.Распространение земной волны. Случаи высоко- и низкорасположенных антенн
- •41.Поле в освещённой зоне в приближении плоской земли. Учёт влияния сферичности земли.
- •42.Особенности распространения укв излучения земной волной. Формула Введенского. Учёт рельефа местности.
- •43 Распространение укв в городе.
- •44 Расчёт электромагнитных полей в случае низкорасположенного излучателя.
- •45 Методы расчёта полей в зонах полутени и тени
- •4 6 Строение атмосферы. Основные проявления влияния атмосферы на распространения радиоволн.
- •47 Распространение радиоволн в тропосфере
- •48 Электрические параметры ионосферы. Особенности распространения радиоволн в ионосфере
- •Ослабление радиоволн в атмосфере
- •Особенности передающих телевизионных антенн
42.Особенности распространения укв излучения земной волной. Формула Введенского. Учёт рельефа местности.
К диапазону УКВ относит радиоволны длиной от 0,1 мм до 10 м (частоты от 30 МГц до 3000 ГГц). Характерной особенностью этого диапазона является его большая частотная емкость, позволяющая передавать широкополосную информацию.
Ультракороткие волны широко применяются в наземных системах связи и вещания. Большинство таких систем работает на земной волне
В диапазоне УКВ высота поднятия антенн на передаче (h1) и приеме (h2) обычно больше длины волны , поэтому весь путь распространения земной волны делят на три зоны: освещенную, полутени и тени.
В
По сравнению со случаем прямолинейного распространения изменяются (рис. 20.1) длины путей прямой r1 и отраженной r2 волн, т.е. сдвиг фаз , угол наклона траектории отраженной волны и соответственно коэффициент отражения R, а также коэффициент расходимости Dp.
освещенной зоне поле имеет интерференционную структуру за счет сложения прямой и отраженной от Земли волн. Расчет напряженности поля в этой зоне базируется на интерференционной формуле (16.31). Для практических расчетов в (16.31) необходимо учесть электрическую неоднородность тропосферы
В итоге действующее значение напряженности поля УКВ в освещенной зоне:
. (20.1)
На радиолиниях, где в пределах существенной области для отражения поверхность Земли достаточно ровная и плоская, модуль коэффициента отражения R 1, ~ и коэффициент расходимости Dр 1. Для таких условий интерференционная формула (20.1) упрощается:
. (20.2)
Формула для расчета напряженности поля еще более упрощается, если рассматривать большие расстояния r (в пределах освещенной зоны), при которых в (20.2) синус можно заменить его аргументом. Это можно сделать, если . Тогда на расстояниях формула для расчета напряженности поля приобретает вид
. (20.3)
Э
та формула была получена Б.А. Введенским и называется квадратичной формулой Введенского.
Рассмотрим влияние мелких неровностей, которые придают земной поверхности свойства так называемой шероховатой поверхности. Поверхность считается шероховатой, если выполняется известный из курса физики критерий Рэлея: , (20.4)
где h — средняя высота неровностей в пределах существенной области для отражения; — угол возвышения траектории отраженной волны (см. рис. 20.1). Если условие (20.4) выполняется, то отражение от Земли считается рассеянным (диффузным) и в формуле (20.1) для расчета напряженности поля коэффициент отражения R заменяется на эффективный RЭф < R.
Крупные элементы рельефа местности в виде, например, гор и долин, холмов и оврагов, строений разнообразны по размерам, форме, местоположению на трассе. Неровности земной поверхности такого типа существенно влияют на условия распространения земной волны. Чем меньше длина волны, тем это влияние выражено более резко. В диапазоне УКВ существуют два различных подхода к учету рельефа.
Рассмотрим, например, случай, когда на пути распространения земной волны имеется одиночное препятствие (рис. 20.3). Даже при небольшом расстоянии между пунктами передачи и приема препятствие закрывает прямую видимость и точка приема оказывается в зоне тени. Затенение точки приема препятствием приводит как правило, к значительному ослаблению сигнала. Однако в некоторых случаях, как показывают эксперименты, напряженность поля в точке приема может в несколько раз превышать значение напряженности поля в отсутствие препятствия. Этот эффект называют эффектом усиления за счет препятствия.