- •30. Обзор развития паротурбостроения
- •31. Основные узлы и конструкция паровой турбины
- •32. Тепловой цикл турбинной установки
- •33. Классификация кпд турбоуст-ки
- •34. Влияние давления свежего пара
- •36. Влияние конечного давления.
- •37. Промежуточный перегрев пара
- •40. Классификация турбин
- •35. Влияние температуры пара.
- •38. Регенеративный подогрев пит воды
- •39. Принципиальные тепловые схемы современных паротурбинных установок
32. Тепловой цикл турбинной установки
Простейшая энергетическая паротурбинная установка состоит из пит насоса 1, котла 2, пароперегревателя 3, паровой турбины 4, конденсатора 5 и электрического генератора 6. Рабочим вещ-вом ее явл-ся водяной пар.
Принципиальная схема теплоэнергетической установки.
Если эту установку выполнить без пароперегревателя, в турбину будет поступать насыщенный пар. В этом случ технически возможно осуществить цикл Карно. Действ-но, для влажного пара изобарные процессы подвода теплоты в котле и отвода ее путем конденсации части отработавшего пара явл-ся также и изотермич-ми.
Цикл Карно для влажного пара изображен в Т-S-диаграмме:
3-4 — адиабатное сжатие в спец-ом компрессоре сильно увлажн-го пара до его полной конденсации,
4-1 — испарение воды в котле,
1-2 — адиабатное расширение пара турбине,
2-3 — частич конденсация пара в спец конденсаторе.
Учитывая, что подвод теплоты и отвод ее в этом цикле производится при пост давл, находим теорет знач q1 теор, q2 теор:
q1 теор = h1 – h4; q2 теор = h2 – h3
=> полезная теорет внешняя работа будет равна:
L = q1 теор – q2 теор = (h1 – h4) - (h2 – h3) =
= (h1 – h2) - (h4 – h3)
h1 – h2 = Lрасш — полезная теорет работа, производимая 1 кг пара при его адиабатном расширении в турбине;
h4 – h3 = Lсжат — теорет-ки затрачиваемая работа на сжатие 1 кг влажного пара в компрессоре.
Работа сжатия влажного пара до его конденсации во много раз превышает работу сжатия воды. Так, н-р, при адиабатном сжатии влажного водяного пара от давл 0,1 МПа до давл 3 МПа, при к-ом он полностью конденсир-ся, треб-ся затратить работу, эквив-ную 455 кДж/кг. При адиабатном же сжатии воды от состояния насыщ-ия при 0,1 МПа до давл 3 МПа необходимо затр-ть работу, эквив-ную всего лишь 2,75 кДж/кг, т.е. меньшую в 165 раз.
Вследствие преимуществ полной конденсации влажного пара цикл Карно в чистом виде в паросиловых установках не прим-ся. Вместо него прим-ся цикл с полной конденсацией отработавшего пара в конденсаторе, наз-мый циклом Ренкина. Идеальный цикл Ренкина для паросиловой турбинной установки, работающей с перегретым паром, изображен в T-S -диаграмме.
(1.4)
где k=1,3 — показатель изоэнтропы для перегретого пара; р0, рк — нач-ое и конечное давл пара; vо — нач-ый удельный объем пара.
В действит-ти процесс расшир-ия пара в турбине имеет значительную степень необратимости, т.к. течение его в проточной части сопровождается заметными потерями работы. Поэтому линия процесса расширения отклоняется от изоэнтропы на диаграммах h-S и T-S в сторону увеличения энтропии.
В рез-те увеличения энтропии отработавшего пара при неизменном давл энтальпия его повышается, разность нач-ой и конечной энтальпий, представляющая собой действительную работу, развиваемую 1 кг пара в турбине, соответственно уменьшается и становится равной Lт = h0 – hk = Hi
Действительную работу, которую развивает 1 кг пара внутри турбины, принято называть использованным теплоперепадом Hi, турбины.
Процесс расширения пара в турбине в h-s-диаграмме
Действительный тепловой цикл в T-S- диаграмме
Ид цикл теплоэнергетич-ой уст-ки (цикл Ренкина) в T-S-диаграмме
На этой диаграмме показаны:
а'а — процесс адиабатного сжатия воды в пит насосе;
аb — процесс нагрева воды в котле до t кипения;
bс — испарение воды в котле;
сd — перегрев пара в перегревателе;
dе — изоэнтропное расширение пара в турбине;
еа' — конденсация отработавшего пара в конден-ре.
Процессы нагрева, испарения воды и перегрева пара в котле происходят при постоянном давл. =>, все кол-во теплоты q1, переданное 1 кг воды и пара, целиком идет на повышение энтальпии рабочего вещ-ва от энтальпии пит воды hпв до энтальпии свежего пара h0 и равно их разности: q1 = h0 - hпв
Это кол-во теплоты в Т-S-диаграмме изобр-ся площадью 1-a-b-c-d-2-1.
Из турбины пар поступает в конденсатор, где при постоянном давл конденсир-ся и отдает теплоту q2 охлаждающей воде. Эту теплоту можно опред-ть как разность энтальпий отработавшего пара при изоэнтропном расширении его в турбине hkt и конденсата h’k (в ид. цикле Ренкина): q2 = hkt – h’k
Полезная теорет работа 1 кг пара равна разности м/д подведенной и отведенной теплотой:
L = q1-q2 = (h0–hпв) - (hkt–h’k) = (h0–hkt) - (hпв–h’k) (1.1)
Разность энтальпий h0–hkt представляет собой работу 1 кг пара в идеальной турбине. Разность энтальпий hпв–h’k есть работа, затрачиваемая на сжатие 1 кг воды в пит насосе.
Полезная теорет работа 1 кг пара эквив-тна заштрих-ной площади в T-S-диаграмме. Отношение этой работы к подвед-ой теплоте наз-ся абсолютным (термическим) КПД идеальной установки
(1.2)
Вычитая и прибавляя в знаменателе этого выражения величину h’k, получаем
Если экономич-ть турбинной уст-ки рассматр-ть без учета работы пит насоса, то абсолютный КПД идеального цикла будет равен
(1.3)
где вел-на H0 = h0 – hkt наз-ся располагаемым теплоперепадом турбины.
Значения располагаемого теплоперепада Н0 удобно опред-ть при помощи h-S-диаграммы. Для этого на ней находится нач-ая энтальпия h0, соответствующая точке пересечения заданных нач-ых параметров пара перед турбиной p0 и t0. Из этой точки проводится вертикальная линия изоэнтропного расширения пара в турбине до заданного конечного давления pк. Длина полученного отрезка Н0 = h0–hkt определяет теорет работу 1 кг пара в турбине и явл-ся располагаемым теплоперепадом турбины.
Знач-е H0 можно опред-ть расчетным путем. При этом если расширение заканч-ся в области перегретого пара, используется ур-ние ид-го газа:
пересечением поперечной и продольной шпонок, называемым фикспунктом, или мертвой точкой. Передняя часть корпуса турбины соединена с передним картером с помощью спец лап, предусмотренных на корпусе, и поперечных шпонок, установленных на боковых приливах картера. Благодаря такому соединению тепловые расширения корпуса турбины при прогреве и тепловые укорочения его при остывании полностью передаются переднему картеру, к-ый, скользя по фундаментной плите, с помощью упорного подшипника перемещает ротор на такую же величину, как и тепловое удлинение или укорочение корпуса, что обеспечивает неизменность в допустимых пределах осевых зазоров в проточной части турбины между вращ-мися и неподвижными эл-ми.
В заднем картере турбины расположено валоповоротное устр-во, предназнач-ое для медленного вращ-ия ротора при пуске и остановке турбины. Оно состоит из электродвигателя, к ротору к-го присоединен червяк, входящий в зацепление с червячным колесом, насаженным на промежуточный валик. На винтовой шпонке этого валика установлена ведущая цилиндрическая шестерня, к-ая при включении валоповоротного устр-ва входит в зацепление с ведомой цилиндрической шестерней, сидящей на валу турбины. После подачи пара в турбину частота вращ-ия ротора повышается и ведущая шестерня автоматически выходит из зацепления из-за проворачивания ее по винтовой шпонке.
Основным назначением валоповоротного устр-ва явл-ся предотвращение теплового искривления ротора и нагрева баббитовой заливки подшипников при остывании и пуске турбины.
Основные узлы системы регулирования рассматриваемой турбины: четыре клапана, регулирующих подачу пара в турбину, распределительный кулачковый валик, поворачиваемый зубчатой рейкой поршневого сервомотора, получающего импульс от регулятора скорости и открывающего или закрывающего клапаны. Профили кулачков выполнены таким образом, что регулирующие клапаны открываются поочередно один за другим. Такое последовательное открытие или закрытие их позволяет исключить дросселирование пара, проходящего через полностью открытые клапаны при сниженных нагрузках турбины, т. е. дросселируется лишь та часть пара, которая проходит через частично открытый клапан.
Эта система парораспределения наз-ся сопловой в отличие от дроссельной, где все кол-во пара как при полной, так и при сниженных нагрузках проходит через один или несколько одновременно открывающихся клапанов и, дросселируясь, поступает к соплам первой ступени с пониженным давл-ем. Понижение давл-я приводит к уменьшению располагаемого теплоперепада и соответствующему снижению экономичности турбины.
Основная потеря теплоты в турбинной установке происходит в ее конденсаторе. Для уменьшения этой потери в корпусе турбины предусмотрено несколько патрубков, через к-ые пар отбирается из промежуточных ступеней на подогрев питательной воды, подаваемой в котел
мощ-тью 225 МВт, К-500-65/3000 мощ-тью 500 МВт на частоту 50 с-1, К-500-60/1500 мощ-тью 500 МВт на частоту 25 с-1 и К-1000-60/1500.
Кроме ЛМЗ, ХТЗ и УТМЗ, выпускающих турбины большой мощ-ти, имеются заводы, изготовляющие турбины средней и малой мощ-ти. Это Невский завод им. Ленина, поставляющий турбины для привода воздуходувок и компрессоров, Калужский турбинный завод, выпускающий турбины для привода пит-ых насосов.