2. Равенство поперечных размеров тел

Представим себе две инерциальные системы отчета К и К′, оси Y и Y′ которых параллельны друг другу и перпендикулярны направлению движения одной системы относительно другой (рис.2)

Причем начало отсчета O′K′-системы движется по прямой, проходящей через начало отсчета OK-системы. Установим вдоль осей Y и Y′ стержни ОА и O′A′, являющиеся эталонами метра в каждой из этих систем отсчета. Представим себе далее, что в момент совпадения осей Y и Y′ верхний конец левого стержня сделает метку на оси Y К-системы. Совпадает ли эта метка с точкой А – верхним концом правого стержня?

K′

K

Y′

A′

A

Y

O′

X,X′

O

Рис.2

Принцип относительности позволяет сразу ответить на этот вопрос: да, совпадает. Если бы это было не так, то с точки зрения обеих систем отсчета один из стержней оказался бы, например, короче другого и, следовательно, имелась бы возможность экспериментально отличить одну из инерциальных систем отсчета от другой по более коротким поперечным размерам. Однако это противоречит принципу относительности.

Отсюда следует, что поперечные размеры тел одинаковы во всех инерциальных системах отсчета. Это означает также, что при указанном выборе начала отсчета K′- и К-систем координаты y′ и y любой точки или события совпадают, т.е.

y′ = y (1′)

Это соотношение представляет собой одно из искомых преобразования координат.

3. Замедление времени

Итак, наша задача – сравнить течение времени в разных инерциальных системах отсчета. Как известно, время измеряется часами, причем под часами имеется в виду любой прибор, в котором используется тот или иной периодический процесс. Поэтому в теории относительности принято обычно говорить о сравнении хода идентичных часов в разных инерциальных системах отсчета.

Наиболее просто этот вопрос можно решить с помощью следующего мысленного (т. е. в принципе возможного) эксперимента. Возьмем световые часы – стержень с зеркалами на обоих концах, между которыми «бегает» короткий световой импульс. Период таких часов равен интервалу времени между двумя последовательными моментами, когда световой импульс достигает какого-то определенного конца стержня .

V

В

В′

В′′

c

l

V ∆t/2

А

А′

А′′

Рис. 3

Далее, представим себе две инерциальные системы отсчета K′ и K, движущиеся относительно друг друга со скоростью V. Пусть световые часы АВ неподвижны в K′ – системе и ориентированы перпендикулярно направлению ее движения относительно K – системы (рис.3). Проследим за «ходом» этих часов в системах отсчета K′ и K.

В K′ – системе часы неподвижны и их период

где l – расстояние между зеркалами, с – скорость света.

В K–системе, относительно которой часы движутся, расстояние между зеркалами также l, так как поперечные размеры тел одинаковы в разных инерциальных системах отсчета. Однако путь светового импульса в этой системе отсчета будет уже иным – зигзагообразным (рис. 3): пока световой импульс распространяется от нижнего зеркала к верхнему, последнее переместится на некоторое расстояние вправо и т. д. Поэтому световой импульс, чтобы вернуться к нижнему зеркалу, проходит в K- системе больший путь, причем с той же скоростью с. Значит, свету понадобится на это больше времени – больше, чем когда часы неподвижны. Другими словами, период движущихся часов удлинится – с точки зрения K – системы отсчета они будут идти медленнее.

Обозначим период движущихся часов через ∆t в K-системе. Из прямоугольного треугольника АВ′А′ следует, что , откуда

.

А так как 2l/c=∆t₀, то

Где , V – скорость часов в K-системе.

Отсюда видно, что ∆t>∆t₀, т.е. одни и те же часы в разных инерциальных системах отсчета идут по-разному: в той системе отсчета, относительно которой часы движутся, они идут медленнее, движущиеся часы идут медленнее, чем покоящиеся. Это явление называют замедлением времени.

Время, отсчитываемое по часам, движущимся вместе с телом, в котором происходит какой-либо процесс, называют собственным временем этого тела. Его обозначают ∆t₀. Время ∆t того же процесса в другой системе отсчета зависит от скорости V этой системы относительно тела, в котором происходит процесс. Эта зависимость особенно сильно проявляется для значении скорости V, сравнимых со скоростью света.

Абсолютное время ньютоновской механики является в теории относительности приближенным понятием, справедливым только при малых (по сравнению со скоростью света) относительных скоростях систем отсчета.

Мы пришли к фундаментальному выводу: время в системе отсчета движущейся с часами, течет медленнее (для наблюдателя, относительно которого данные часы движутся). Отсюда следует, что эффект замедления времени является взаимным, симметричным относительно обеих инерциальных систем отсчета K′ и K. Иначе говоря, если с точки зрения K-системы медленнее идут часы K′-системы, то с точки зрения K′ -системы, наоборот, медленнее идут часы K-системы (причем в том же отношении). Это обстоятельство указывает на то, что явление замедления времени является чисто кинематическим. Оно представляет собой обязательное следствие инвариантности скорости света и никак не может быть приписано к какому-либо изменению в свойствах часов, обусловленному их движением.