- •56. Рентгеновское излучение, его спектр. Тормозное и характеристическое излучение, их природа.
- •57. Способы получения рентгеновского излучения: рентгеновская трубка, бетатрон.
- •59. Взаимодействие рентгеновского излучения с веществом: фотопоглощение, когерентное рассеяние, комптоновское рассеяние, образование пар. Вероятности этих процессов.
- •60. Радиоактивность. Закон радиоактивного распада. Период полураспада. Единицы активности радиоактивных препаратов.
- •61. Виды радиоактивного распада: α-распад, β-распад. Характеристика радиоактивных излучений.
- •63. Закон ослабления ионизирующих излучений. Коэффициент линейного ослабления. Толщина слоя половинного ослабления. Массовый коэффициент ослабления.
- •64. Основы биологического действия ионизирующих излучений: ионизация молекул, образование свободных радикалов. Лучевая болезнь.
- •65. Получение и применение радиоактивных препаратов для диагностики и лечения.
- •67. Дозиметрия. Понятие о поглощенной, экспозиционной и эквивалентной дозе и их мощности. Единицы их измерения. Внесистемная единица – рентген.
- •68. Суммарная поглощенная доза ионизирующих излучений. Предельно допустимая доза. Летальная доза. Защита от ионизирующих излучений.
- •69. Физические основы и диагностические возможности позитронно-эмиссионной томографии.
- •70. Ускорители заряженных частиц и их использование в медицине
69. Физические основы и диагностические возможности позитронно-эмиссионной томографии.
Позитронная эмиссионная томография - радионуклидный томографический метод исследования внутренних органов человека или животного. Позитронно-эмиссионный томограф измеряет локальную концентрацию следовых количеств радиоактивного изотопа, введенного в объект, помещенный в поле зрения ПЭТ-камеры. Вследствие неустойчивости ядра, в котором количество протонов превышает количество нейтронов, ультракороткоживущий (УКЖ) изотоп при переходе в устойчивое состояние излучает позитрон, свободный пробег которого (зависящий от плотности ткани и энергии изотопа-метки, равный в среднем 3- 4 мм и, в общем случае, не превышающий 8 мм ) заканчивается столкновением с электроном и их аннигиляцией. Аннигиляция сопровождается образованием двух гамма-квантов, разлетающихся под углом 180 о, которые и регистрируются датчиками камеры. Датчики организованы в несколько плотно упакованных колец с минимальным расстоянием как между датчиками, так и между кольцами. Если два детектора одновременно зарегистрируют сигнал (т.е. происходит так называемое “совпадение”), можно утверждать, что точка аннигиляции находится на линии, соединяющей детекторы. Отличие позитронно-эмиссионной томографии от других методов получения томографического изображения заключается в использовании так называемого принципа электронной коллимации. Отсечка незначительного числа гамма-квантов, отклонившихся от прямой траектории при столкновении с ядрами других атомов (так называемое явление рассеяния), а также случайных совпадений происходит во время предварительной обработки данных путем задания энергетического и временного окон регистрации.
С помощью ПЭТ диагностирую следующие заболевания:
1.Опухоли головы и шеи, щитовидной железы, неясной локализации (при выявленных отдаленных метастазах), легкого, молочной железы, пищевода и желудка, толстой кишки, поджелудочной железы, костей и мягких тканей,
мочеполовой системы, головного мозга
2.Эпилепсия.
3. Сосудистые заболевания головного мозга
4.Травмы головного мозга
5.Деменции(приобретённое слабоумие). Дифференциальная диагностика сосудистой деменции от других типов (Альцгеймера, Пика)
70. Ускорители заряженных частиц и их использование в медицине
Ускорителем называют устройство, в котором под действием электрических и магнитных полей формируется пучок заряженных частиц высокой энергии.
Различают линейные и циклические ускорители.
В линейных ускорителях частицы движутся по прямолинейной траектории, в циклических — по окружности или спирали.
Наиболее известным циклическим ускорителем является циклотрон), в котором под действием магнитного поля индукции В, заряженная частица движется по окружностям. Магнитное поле обеспечивает вращение частицы по окружности, а электрическое поле — изменение ее кинетической энергии. Источник частиц находится вблизи центра циклотрона, пучок ускоренных частиц вылетает из циклотрона после ускорения. Циклотрон способен ускорять протоны до 20—25 МэВ.
Бетатрон. В отличие от других циклических ускорителей в нем электрическое поле не подается от внешних источников, а создается при изменении магнитного поля (явление электромагнитной индукции). Получаемый в нем поток быстрых электронов направляется на мишень, на которой при их торможении возникает поток жесткого рентгеновского излучения. Электрон удерживается на орбите магнитным полем (сила Лоренца) и ускоряется электрическим. Бетатроны способны ускорять электроны до десятков мегаэлектронвольт.
Ускорители заряженных частиц применяют как средство лучевой терапии в двух основных направлениях.
Во-первых, используют тормозное рентгеновское излучение, возникающее при торможении электронов, ускоренных бетатроном. Использование тормозного излучения оказывается более эффективным, чем гамма-терапия.
Во-вторых, используют прямое действие ускоренных частиц: электронов, протонов. Электроны ускоряются бетатроном, а протонный пучок получают от других ускорителей. Заряженные частицы, в том числе и протоны, наибольшую ионизацию производят перед остановкой, поэтому при попадании пучка протонов в биологический объект извне наибольшее воздействие будет оказано не на поверхностные слои, а на опухолевые ткани, которые расположены в глубине организма. В этом основная выгода применения заряженных частиц для лучевой терапии глубинных опухолей. Поверхностные слои в этом случае повреждаются минимально.
Малое рассеяние протонов позволяет формировать узкие пучки и, таким образом, очень точно воздействовать на опухоль. Наряду с лечебным применением ускорителей в последние годы открылись возможности использования их в диагностике. Здесь можно указать две области.
Одна — ионная медицинская радиография. Суть метода заключается в следующем: пробег тяжелых заряженных частиц (а-частицы, протоны) зависит от плотности вещества. Поэтому если регистрировать поток частиц до и после прохождения объекта, то можно получить сведения о средней плотности вещества.
Таким образом, так же как и при рентгенографии, возможно различать структуры большей и меньшей плотности. Преимущество у этого метода перед рентгенографией — более низкая контрастность, что позволяет лучше различать структуру мягких тканей.