- •2. Биоэнергетика. Биотермодинамика.
- •3. Первое начало термодинамики и его применение к живым системам.
- •5. Тепловой баланс организма. Способы теплообмена.
- •6. Термометрия. Прямая и непрямая калориметрия.
- •7. Энтропия(э) и ее св-ва.
- •8. Свободная и связанная энергия в организме.
- •9. Второе начало термодинамики.
- •10.Термодинамические потенциалы как функции состояния термодинамической системы.
- •11. Организм как открытая система. Теорема Пригожина.
- •12. Значение биологических мембран в процессе жизнедеятельности клетки
- •13. Молекулярная организация и модели клеточных мембран
- •14. Физические свойства и параметры мембран
- •15. Значение изучения транспорта веществ через клеточные мембраны. Классификация мембранного транспорта
- •16. Пассивный транспорт веществ и его разновидности. Математическое описание пассивного транспорта
- •21. Потенциал покоя. Уравнение Нернста. Уравнение Гольдмана-Ходжкина-Катца
- •22. Механизм генерации потенциала действия
- •23. Распространение потенциала действия по миелиновым и безмиелиновым нервным волокнам
- •24. Электрическое поле и его характеристики
- •27. Дипольный эквивалентный эл-кий генератор сердца.
- •30. Переменный ток и его хар-ки.
- •31. Цепь тока с активным сопротивлением.
- •32. Цепь с индуктивным сопротивлением.
- •33. Цепь с емкостным сопротивлением.
- •35.Электропроводность электролитов
- •37.Электропроводность биотканей для переменного . Зав-сть импеданса от частоты тока.
- •41.Эл-кий импульс, импульсный ток и их хар-ки.
- •43. Генератор импульса(релаксационного колебания) и их практическое применение.
- •44. Эл-ный осциллограф
- •45 Дифференцирующая цепь.
- •46. Интегрирующая цепь.
- •47. Электронные стимулятоы. Низкочаст. Физиотерапевт. Аппаратура.
- •48.Генераторы гармонических колебаний на транзисторе
- •49. Схема аппарата увч-терапии.Терапевтический контур.
- •50. Воздействие переменным электрическим полем.
- •51.Воздействие переменным магнитным.
- •52. Воздействие электромагнитными волнами.
- •53. Диатермия,дарсонвализация,диатермокоагуляция, диатермотомия.
- •54. Общая схема съема, передачи и регистр. Мед –биол. Информации
- •55. Электроды для съема сигнала.
- •59.Датчики температуры тела
- •61. Датчики параметров сердечно - сосуд. Системы.
- •65. Частотная хар-ка ус-теля. Линейные искажения.
31. Цепь тока с активным сопротивлением.
Цепь переменного тока, содержащая омическое сопротивление R, не представляет особенностей. В ней выполняется закон Ома, который может быть применен как к мгновенным, так и эффективным значениям напряжения и тока: .
Сопротивление R в цепи переменного тока называется активным, так как при прохождении тока в нем происходит необратимая потеря энергии, которая переходит в теплоту.
Колебания напряжения и тока в цепи с чисто активным сопротивлением находятся в фазе.
32. Цепь с индуктивным сопротивлением.
Рассмотрим явления, происходящие в цепи переменного тока с индуктивностью. Подключим к переменному напряжению U = Um sint катушку с индуктивностью "L", активным сопротивлением которой за малостью можно пренебречь.
В цепи образуется переменный ток и в катушке возникает э.д.с. самоиндукции, равная. Сила тока "I" в цепи определяется из условия: ,(так как сопротивлением "R" пренебрегаем) или .
Преобразуем или.
Интегрируем это уравнение
, где .
Постоянная интегрирования принимается С = 0, так как не имеет постоянной составляющей. Уравнение показывает, что ток в цепи, подобно напряжению, имеет синусоидальный характер, но по фазе запаздывает на угол .Сопоставляя максимальное значение токас формулой закона Ома, видим, что в цепи с индуктивностью значение сопротивления имеет величина "L", которая обозначается XL..Величина XL = L = 2L называется индуктивным сопротивлением цепи и измеряется в Омах, при подстановке L - в Генри и - в Герцах.Физический смысл индуктивного сопротивления состоит в том, что оно учитывает влияние на силу тока в цепи э.д.с. самоиндукции, противодействующей приложенному напряжению, и поэтому зависит от тех же величин, что и э.д.с. самоиндукции: индуктивности "L" и частоты = 2, обусловливающей скорость изменения мгновенных значений тока.Э.д.с. самоиндукции, противодействующая изменению тока в цепи, вызывает запаздывание колебаний тока, по отношению к колебаниям напряжения. При чисто индуктивной цепи запаздывание происходит на угол, равный .Графики напряжения и тока в цепи с индуктивностью показаны на рисунке. На векторной диаграмме показано фазовое соотношение векторов амплитуд токаIL и напряжения UL: ток отстает на угол (углы отсчитываются по направлению против часовой стрелки).В цепи, содержащей индуктивное и активное сопротивление, угол запаздывания тока по фазе будет меньше и в зависимости от соотношения между ними может иметь значения в пределах от 0 до.В чисто индуктивном сопротивлении потерь энергии не происходит, в связи с чем оно называется реактивным.
33. Цепь с емкостным сопротивлением.
Определим характер переменного тока "I" в цепи с конденсатором, к которой приложено переменное напряжение U = Um sint.
Мгновенные значения заряда "q" на пластинах конденсатора
q = cU = cUm sin t.
Дифференцируем
где Im = cUm. Это уравнение показывает, что ток в цепи, подобно напряжению, имеет синусоидальный характер (смотри рисунок), причем упреждает напряжение по фазе на угол.Сопоставляя максимальное значение токаIm = cUm с формулой закона Ома, видим, что в цепи с емкостью значение сопротивления имеет величина , которая обозначаетсяXc.Величина называется емкостным сопротивлением цепи и измеряется в Омах, еслис - в Фарадах и - в Герцах. Физический смысл емкостного сопротивления можно объяснить так: ток "I" в цепи конденсатора пропорционален заряду "q" и частоте "" смены процессов заряда и разряда конденсатора. Заряд "q" при данном приложенном напряжении "U" пропорционален емкости "с" конденсатора, а = 2. Поэтому ток "I" в цепи пропорционален произведению "c", которое, следовательно, имеет значение проводимости цепи. Величина, ей обратная, то есть , имеет значение сопротивления цепи.В цепи, содержащей емкость и активное сопротивление, угол сдвига фазы тока будет меньше и в зависимости от соотношения между ними может иметь значения от 0 до 900.В чисто емкостном сопротивлении потерь энергии не происходит, в связи с чем оно называется реактивным.
34. Полное сопротивление цепи переменного эл.тока. Импеданс. . Рассм. цепь, состю из последю соед-ных резистора R, катушки индук-тивности L и конденсатора С. Если на нее подать перемен. напряж-е , то ток в цепи будет изм-ся по закону: ,где- разность фаз напр-я и силы тока. Такая цепь им. как актив., так и реактивное сопр-я. => ее сопр-е наз. импедансом и обозначаютZ. Импеданс равен отношению амплитуд. значения переем. напр-я на концах цепи к амплитуд. Знач-ю силы тока в ней:
Элементы(R,L,С)полной цепи перем. тока на рис. соединены последо-вательно. => по ним протекает одинак. ток, а напрсклад-ся из напр-ний на отдел. участках цепи:Для сложения напр-ний исп. след. графич. прием. На вектор.диаграмме отклад-сякак векторы все 3 ампл-ды напр-ний Тогда сумма этих векторов дает вектор напряж-я в цепи. Вел-на и направл-е вектора дают амплитуду напр-ния в сети и фазовый угол между током и напряжением. Из рис. по т. Пифагора имеем: Подставляя выражения этих амплитуд из и учит. закон Ома, находим:Дальше пол. выр-е для определения импеданса: