![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Кафедра физики
- •Общие методические указания
- •Самостоятельная работа по учебным пособиям
- •Выполнение контрольных работ
- •Рабочая программа
- •Тема 1.5. Элементы релятивистской динамики
- •Тема 1.6. Физика колебаний и волн
- •Статистическая физика и термодинамика
- •Тема 2.1. Молекулярно-кинетическая теория
- •Тема 2.2. Основы термодинамики
- •Тема 2.3. Статистические распределения
- •Электричество и магнетизм
- •Тема 3.1. Электростатика.
- •Тема 3.2. Постоянный электрический ток
- •Тема 3.3. Магнитное поле
- •Тема 3.4. Электромагнитное поле
- •Квантовая оптика
- •Тема 5.9. Элементы квантовой электроники
- •Тема 5.10. Фазовые равновесия и фазовые превращения
- •Состояние вещества
- •Тема 6.1. Вещество в различных условиях
- •Современная физическая картина мира
- •Контрольная работа № 2
- •Электромагнетизм
- •Волновая оптика
- •Квантовая теория
- •Учебные материалы по разделам курса физики
- •Электромагнетизм основные формулы
- •Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения, входящие в контрольную работу № 2
- •П. Волновая оптика основные формулы
- •Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения, входящие в контрольную работу № 2
- •Ш. Квантовая теория основные формулы
- •Примеры решения задач
- •Задачи для самостоятельного решения, входящие в контрольную работу № 2
- •Основные физические постоянные
- •Удельное сопротивление проводников (при 00с, мкОм.М)
- •Приложение
- •443100, Г.Самара, ул.Молодогваржейская, 244. Главный корпус
Учебные материалы по разделам курса физики
Электромагнетизм основные формулы
Сила
тока:
I = q/t;
где q - заряд, прошедший через поперечное сечение проводника за времяt,
Плотность тока:
j = I/S,
,
где S– площадь
поперечного сечения проводника;-
нормаль к поверхности сечения проводника.
Связь плотности
тока со средней скоростью направленного движения заряженных
частиц:
j = en,
где е– заряд частицы.
Закон Ома:
а) для участка цепи, не содержащего ЭДС:
где 1 - 2 = U– разность потенциалов (напряжений) на концах участка цепи;R– сопротивление участка;
б) для участка цепи, содержащего ЭДС:
,
где - ЭДС источника тока;R– полное сопротивление участка (сумма внешних и внутренних сопротивлений);
в) для замкнутой (полной) цепи
,
где R– внешнее сопротивление цепи;r– внутреннее сопротивление
цепи.
Законы Кирхгофа:
а) первый закон
,
где
-
алгебраическая сумма сил токов, сходящихся
в узле;
б) второй закон
,
где
-
алгебраическая сумма произведений сил
токов на сопротивление участка;
-
алгебраическая сумма ЭДС.
Сопротивление R
и проводимость G проводника:
,
где
-удельное сопротивление;
- удельная проводимость;-
длина проводника;S –площадь
поперечного сечения проводника.
Сопротивление
системы проводников:
а) при последовательном соединении
б) при параллельном соединении
где Ri – сопротивлениеi-того проводника.
Работа
электрического тока:
Первая формула справедлива для любого участка цепи, на концах которого поддерживается напряжение U, последние две – для участка, не содержащего ЭДС, t – время.
Закон Джоуля-Ленца:
Q
= I2Rt.
Закон
Ома в дифференциальной форме:
где - удельная проводимость;напряженность
электрического поля;
-
плотность тока.
Связь
удельной проводимости с подвижностью
bзаряженных частиц (ионов):
,
где q – заряд иона;n– концентрация ионов,b+ и b-- подвижности положительных и отрицательных ионов.
Связь магнитной
индукции
с
напряженностью
магнитного
поля:
где - магнитная проницаемость изотропной среды;0– магнитная постоянная(0= 4.10-7Гн/м). В вакууме = I, и тогда магнитная индукция в вакууме
.
Закон
Био-Савара-Лапласа:
,
или
где dB– магнитная
индукция поля, создаваемого элементом
проводника длинойdlс токомI;-
радиус-вектор, направленный от элемента
проводника к точке, в которой магнитная
индукция вычисляется;- угол между радиусом-вектором и
направлением тока в элементе проводника.
Магнитная
индукция в центре кругового тока:
где R– радиус кругового витка.
Магнитная
индукция на оси кругового тока:
где h– расстояние от центра витка до точки, в которой вычисляется магнитная индукция.
Магнитная индукция
поля бесконечно длинного проводника с
током:
где r0 – расстояние от оси проводника до точки, в которой вычисляется магнитная индукция.
Магнитная индукция
поля, создаваемого отрезком провода с
током (рис.1,а):
Обозначения ясны
из рисунка. Направление вектора магнитной
индукции
обозначено точкой – это значит, что
направлен
перпендикулярно плоскости чертежа к
нам.
При симметричном
расположении концов провода относительно
точки, в которой определяется магнитная
индукция (рис.1,б), cos,
тогда
.
а) б) 1
r0 I I
2
Рис.1
|
- Магнитная индукция поля соленоида:
В = 0nI,
где n– число витков соленоида, приходящееся на единицу длины.
Сила, действующая на проводник с током в магнитном поле, закон Ампера:
где
- длина проводника,- угол между направлением тока в проводнике
и вектором магнитной индукции
.
Это выражение справедливо для однородного
магнитного поля прямого отрезка
проводника. Если поле неоднородно и
проводник не является прямым, то закон
Ампера можно применить к каждому элементу
проводника в отдельности:
Сила взаимодействия параллельных проводов с током:
,
где d– расстояние между проводниками.
Магнитный момент контура с током:
,
где S –площадь
контура; вектор-
численно равен площадиSконтура и
совпадает по направлению с вектором
нормали к плоскости контура;I –
сила тока, протекающего по контуру.
Механический (вращательный) момент, действующий на контур с током, помещенный в однородное магнитное поле:
,
где - угол между векторами.
Потенциальная энергия контура с током в магнитном поле:
За нулевое значение
потенциальной энергии контура с током
в магнитном поле принято расположение
контура, когда вектор
перпендикулярен
.
Отношение
магнитного момента
к
механическомуL(моменту импульса)
заряженной частицы, движущейся по
круговой орбите:
где q – заряд частицы;m – масса частицы.
Сила Лоренца:
где
- скорость заряженной частицы;- угол между векторами
.
Если частица находится одновременно в электрическом и магнитном полях, то под силой Лоренца понимают выражение:
Магнитный поток:
а) в случае однородного магнитного поля и плоской поверхности
Ф=ВСcosилиФ= BnS,
где S – площадь контура; -угол между нормалью к плоскости контура и вектором магнитной индукции;
б) в случае неоднородного поля и произвольной поверхности
интегрирование ведется по всей поверхности.
Потокосцепление (полный поток):
= NФ.
Эта формула верна для соленоида и тороида с равномерной намоткой плотно прилегаюших друг к другу Nвитков.
Работа по перемещению замкнутого контура в магнитном поле:
А = IФ.
ЭДС индукции:
где знак «минус» обусловлен правилом Ленца: индукционный ток направлен так, чтобы своим магнитным полем препятствовать изменению основного магнитного поля.
Разность
потенциалов на концах проводника,
движущегося со скоростью
в магнитном поле:
U = B,
где
- длина проводника;- угол между векторами
.
Заряд, протекающий по замкнутому контуру при изменении магнитного потока, пронизывающего этот контур:
где R– сопротивление контура.
Индуктивность контура:
.
ЭДС самоиндукции:
Индуктивность соленоида:
L = 0n2V,
где n – число витков, приходящихся на единицу длины соленоида,V – объем соленоида.
Мгновенное значение силы тока в цепи, обладающей сопротивлением Rи индуктивностьюL:
а) при замыкании цепи:
где - ЭДС источника тока; t – время, прошедшее после замыкания цепи;
б) при размыкании цепи:
где I0– значение силы тока в цепи приt= 0; t– время, прошедшее с момента размыкания цепи.
Энергия магнитного поля:
.
Объемная плотность энергии магнитного поля (энергия, заключенная в единице объема):
где В –магнитная индукция;Н– напряженность магнитного поля.