- •2. Теплоемкость газа.
- •4. Первый закон тд
- •5. Понятие об энтропии т-s диаграмма.
- •6. Понятие об энтальпии
- •7. Изохорный процесс и его изображение
- •8. Изобарный процесс
- •9. Изотермический процесс
- •10. Адиабатный процесс
- •14. Уравнение Ван-Дер-Ваальса для реального газа.
- •11. Политропный процесс
- •12. Расскажите процесс парообразования, пользуясь pv диаграммой.
- •13. Цикл Карно.
- •16. Дросселирование пара
- •18. Принципиальная схема паротурбинной установки. Цикл Ренкина
- •19. Термический кпд цикла Ренкина.
- •20. Теплофикационный цикл
- •22. Регенеративный цикл паротурбинной установки.
- •24. Конвективный теплообмен.
- •25. Критериальные уравнения.
- •26. Лучистый теплообмен.
- •27. Теплопередача через плоскую стенку. Однослойная плоская стенка.
- •Многослойная плоская стенка.
- •40. Принцип действия пс
- •41. Материалы используемые в печестроении
- •43. Тепловой расчет пс
- •44. Электрический расчет пс
- •51.Индукционные канальные печи
- •52. Индукционные тигельные печи.
- •53. Схема питания индукционных тигельных печей.
- •54. Индукционные нагревательные установки.
- •55.Установки диэлектрического нагрева.
- •56. Устройство и принцип действия дсп
- •57. Электрооборудование дсп
- •58. Электромагнитное перемешивание металла в дуговых эп
- •59. Эл. Хар-ки дуговой эп
- •60. Автоматическое регулирование мощности дуговой печи
- •63. Сварочные многопостовые агрегаты.
- •64. Однопостовые сварочные генераторы пост. Тока
- •65. Сварочные агрегаты переменного тока
- •67. Электроконтактная сварка
- •68. Нанесение гальванопокрытий
- •70. Анодно-механическая обработка
- •72. Электроискровая обработка металлов
- •73. Электроимпульсная сварка
6. Понятие об энтальпии
В термодинамике важную роль играет сумма внутренней энергии системы U и произведения давления системы р на её объем V, называемая энтальпией и обозначается Н.
Н=U+pV,
Т.к. входящие в нее величины являются функциями состояния, то и сама энтальпия является функцией состояния, также как и внутренняя энергия, работа и теплота она измеряется в Дж.
Удельная энтальпия h=H/M представляет собой энтальпию системы, содержащей 1 кг вещества, и измеряется в Дж/кг. Изменение энтальпии в любом процессе определяется только начальным и конечным состояниями тела и не зависит от характер процесса.
Физический смысл энтальпии выясним на примере:
Рассмотрим расширенную систему, включающую газ в цилиндре и поршень с грузом, общим весом G. Энергия этой системы складывается из внутренней энергии газа и потенциальной энергии поршня с грузом.
E=U+Gy;
В условиях равновесия G=pF эту функцию можно выразить через параметры газа:
E=U+p∙FУ;
Получаем, что ЕН, т.е. энтальпию можно трактовать как энергию расширенной системы. Если давление системы сохраняется независимым, т.е. осуществляется изобарный процесс dp=0, то qP = h2 - h1, т.е. теплота, подведенная к системе при постоянном давлении, идет только на измерение энтальпии данной системы. Это выражение очень часто используется в расчетах, так как огромное количество процессов подводов теплоты в термодинамике (в паровых котлах, камерах сгорания газовых турбин и реактивных двигателей, теплообменных аппаратах) осуществляется при постоянном давлении. При расчетах практический интерес представляет изменение энтальпии в конечном процессе:
;
7. Изохорный процесс и его изображение
Выполняется условие: dV=0 V=const.
Из уравнения состояния идеального газа следует, чтоP/T = R/V = const, т.е. давление газ прямопропорционально его абсолютной температуре p2/p1 = T2/T1
Работа, расширенная в этом процессе равна 0.
Количество теплоты ;
Изменение энтропии в изохорном процессе определяется по формуле:
; т.е.
Зависимость энтропии от температуры на изохоре при Сv = const имеет логарифмический характер изменения.
8. Изобарный процесс
p=const из уравнения состояния идеального газа при p=const, находим V/T=R/p=const V2/V1=T2/T1, т.е. в изобарном процессе объем газа пропорционален его абсолютной температуре
Количество теплоты находим из формулы:
;
Изменение энтропии при Сp=const:
, т.е.
температурная зависимость энтропии при изобарном процессе тоже имеет логарифмических характер, но поскольку Ср Сv, то изобара в TS- диаграмме идет более полого, чем в изохоре.
9. Изотермический процесс
При изотермическом процессе: pV=RT=const p2/p1=V1/V2, т.е. давление объем обратно пропорциональны друг другу, так что при изотермическом сжатие давление газа возрастает, а при расширении падает (закон Бойля-Мариотта)
Работа процесса: l = R ∙ T ∙ ln (p1 /p2)
Так как температура не меняется, то внутренняя энергия идеального газа в данном процессе остается постоянной: U=0 и вся подводимая к газу теплота полностью превращается в работу расширения q=l.
При изотермическом сжатии от газа отводится теплота в количестве равном затраченной на сжатии работе.
Изменение энтропии: S2 - S1 = R ∙ ln (V2 / V1)