![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •Часть 1
- •Общие методические указания
- •Указания к самостоятельной работе с учебными пособиями
- •Указания к решению задач
- •Указания к оформлению и выполнению контрольныхработ
- •Раздел 1. Физические основы механики
- •Раздел 2. Колебания и волны.
- •Раздел 3. Молекулярная физика и термодинамика.
- •Раздел 4. Электродинамика
- •Краткие теоретические сведения и основные формулы Физические основы классической механики
- •Кинематика частицы и абсолютно твердого тела
- •Динамика частицы.
- •Работа и энергия
- •Динамика твердого тела
- •Механические колебания.
- •Молекулярная физика.
- •Основы термодинамики.
- •Электростатика
- •Постоянный электрический ток
- •Примеры решения задач Кинематика частицы и абсолютно твердого тела Динамика частицы и механической системы.
- •Колебания и волны.
- •Основы молекулярной физики и термодинамики
- •Электродинамика
- •Контрольная работа 1
Примеры решения задач Кинематика частицы и абсолютно твердого тела Динамика частицы и механической системы.
Пример
1. Уравнение
движения материальной точки вдоль оси
имеет вид
,
где
,
,
.
Найти координатыx,
скорость v
и ускорение a
точки в момент времени
.
Решение. Координаты найдём, подставив в уравнение движения числовые значения коэффициентов A, B и C и времени t:
.
Мгновенная скорость есть первая производная от координат по времени:
.
Ускорение найдём, взяв первую производную от скорости по времени:
.
В момент
времени
:
;
.
Ответ:
;
.
Пример
2. Тело
вращается вокруг неподвижной оси по
закону
,
где
,
,
.
Найти величину полного ускоренияa
точки, находящейся на расстоянии
от оси вращения, для момента времени
.
Решение. Полное ускорение a точки, движущейся по кривой линии, может быть найдено как геометрическая сумма тангенциального ускорения a, направленного по касательной к траектории, и нормального ускорения an, направленного к центру кривизны траектории:
.
Так как векторы a и an взаимно перпендикулярны, то модуль ускорения равен
,
где
.
Угловую скорость найдём, взяв первую производную от угла поворота по времени
Угловое ускорение найдём, взяв первую производную от угловой скорости по времени
.
Подставляя - в , находим
.
В момент
времени
:
.
Ответ:
.
Пример
3. Ящик массы
соскальзывает по идеально гладкому
лотку длиной
на неподвижную тележку с песком и
застревает в нём. Тележка с песком массы
может свободно (без трения) перемещаться
по рельсам в горизонтальном направлении.
Определить скоростьu
тележки с ящиком, если лоток наклонён
под углом
к рельсам.
Решение. Тележку и ящик можно рассматривать как систему двух неупруго взаимодействующих тел. Эта система не замкнута, так как сумма внешних сил, действующих на систему (сил тяжести m1g и m2g и силы реакции N2 (рисунок 3.1)), не равна нулю. Поэтому применить закон сохранения импульса к системе ящик-тележка нельзя. Но так как проекция суммы указанных сил на направление оси X, совпадающей с направлением рельсов, равна нулю, то проекция импульса системы на это направление можно считать постоянной, т.е.
,
где p1x и p2x – проекции импульса ящика и тележки с песком в момент падения ящика на тележку;
p1x и p2x – те же величины после падения ящика.
Выразим
в равенстве импульсы тел через их
массы и скорости, учитывая, что
(тележка до взаимодействия с ящиком
покоилась), а также то, чтопосле
взаимодействия оба тела системы движутся
с одной и той же скоростьюu:
,
или
,
где v1 – скорость ящика перед падением на тележку;
–проекция
этой скорости на ось X.
Отсюда
.
Скорость v1 определим из закона сохранения энергии:
,
откуда
.
Подставив выражение v1 в формулу , получим
.
Наконец, подставляя сюда численные значения, найдём
.
Ответ:
.
Пример 4. На спокойной воде пруда перпендикулярно берегу и носом к нему стоит лодка массы M и длины L. На корме стоит человек массы m. На какое расстояние s удалится лодка от берега, если человек перейдёт с кормы на нос лодки? Силами трения и сопротивления пренебречь.
Решение. Согласно следствию из закона сохранения импульса внутренние силы системы тел не могут изменить положение центра масс системы. Применяя это следствие к системе человек-лодка, можно считать, что при перемещении человека по лодке центр масс системы не изменит своего положения, т.е. останется на прежнем расстоянии от берега.
Пусть центр масс системы человек-лодка находится на вертикали, проходящей в начальный момент через точку C1 лодки (рисунок 3.2), а после перемещения лодки – через другую её точку C2. Так как эта вертикаль неподвижна относительно берега, то искомое перемещение s лодки относительно берега равно перемещению лодки относительно вертикали. А это последнее легко определить по перемещению центра масс O лодки. Как видно из рисунка 3.2, в начальный момент точка O находится на расстоянии a1 слева от вертикали, а после перехода человека – на расстоянии a2 справа от неё. Следовательно, искомое перемещение лодки равно
.
Для определения a1 и a2 воспользуемся тем, что относительно центра масс системы моменты сил тяжести лодки и человека должны быть равны. Для точки C1 имеем
,
откуда .
Для точки C2 получаем
,
откуда
.
Подставив полученные выражения для a1 и a2 в , найдём
.
Ответ:
.
Пример
5. При выстреле
из пружинного пистолета вертикально
вверх пуля массы
поднялась на высоту
.
Определить жёсткостьk
пружины пистолета, если она была сжата
на
.
Массой пружины пренебречь.
Решение. Система пуля-Земля (вместе с пистолетом) является замкнутой системой, в которой действуют консервативные силы – силы упругости и силы тяготения. Поэтому для решения задачи можно применить закон сохранения энергии в механике, согласно которому полная механическая энергия E1 системы в начальном состоянии (в данном случае перед выстрелом) равна полной энергии E2 системы в конечном состоянии (когда пуля поднялась на высоту h), т.е.
,
или
,
где T1, T2, U1, U2 – кинетические и потенциальные энергии системы в начальном и конечном состояниях.
Так как кинетические энергии пули в начальном и конечном состояниях равны нулю, то равенство примет вид
.
Если
потенциальную энергию в поле сил
тяготения Земли на её поверхности
принять равной нулю, то энергия системы
в начальном состоянии будет равна
потенциальной энергии сжатой пружины,
т.е.
,
а в конечном состоянии – потенциальной
энергии пули на высотеh,
т.е.
.
Подставив выражения для U1 и U2 в формулу , найдём
.
Подставляя в формулу значения величин и произведя вычисления, получаем
.
Ответ:
.
Пример 6. Шар массы m1, движущийся горизонтально с некоторой скоростью v1, столкнулся с неподвижным шаром массы m2. Шары абсолютно упругие, удар прямой центральный. Какую долю своей кинетической энергии первый шар передал другому?
Решение. Доля энергии, переданной первым шаром второму, выразится соотношением
,
где T1 – кинетическая энергия первого шара до удара;
u2 – скорость второго шара после удара;
T2 – кинетическая энергия второго шара после удара.
Как видно из формулы , для определения надо найти u2. При ударе абсолютно упругих тел одновременно выполняются законы сохранения импульса и механической энергии. Пользуясь этими законами, найдём
,
.
Решим совместно уравнения и :
.
Подставляя это выражение в формулу и сократив на v1 и m1, получим
.
Из найденного соотношения видно, что доля переданной энергии зависит только от масс сталкивающихся шаров. Доля передаваемой энергии не изменится, если шары поменять местами.
Ответ:
.
Пример
7. Через блок
в виде сплошного диска, имеющего массу
(рисунок 3.3), перекинута тонкая гибкая
нить, к концам которой подвешены грузы
с массами
и
.
Определить ускорение, с которым будут
двигаться грузы, если их предоставить
самим себе. Трением и массой нити
пренебречь.
Решение.
Воспользуемся основными уравнениями
динамики поступательного и вращательного
движений. Для этого рассмотрим силы,
действующие на каждый груз в отдельности
и на блок. На первый груз действуют две
силы: сила тяжести m1g
и сила упругости (натяжения нити) T1.
Спроецируем эти силы на ось X,
которую направим вертикально вниз, и
напишем уравнение движения (второй
закон Ньютона):
.
Уравнение движения для второго груза:
.
Под
действием двух моментов сил
и
относительно осиZ,
перпендикулярной плоскости чертежа и
являющейся осью вращения блока, последний
приобретает угловое ускорение .
Согласно основному уравнению динамики
вращательного движения
,
где
;
–момент
инерции блока (сплошного диска относительно
оси вращения Z).
Согласно
третьему закону Ньютона
,
.
Воспользовавшись этим, подставим в
уравнение вместо
,
выраженияT1
и T2,
получив их предварительно из уравнений
и :
.
После сокращения на R и перегруппировки членов найдём
.
Отношение масс в правой части формулы есть величина безразмерная. Поэтому массы m1, m2 и m можно выразить в граммах, как они даны в условии задачи. Ускорение g следует выразить в единицах системы СИ. После подстановки получим
.
Ответ:
.
Пример
8. Маховик в
виде сплошного диска радиуса
и массы
раскручен до частоты
и предоставлен сам себе. Под действием
сил трения маховик остановился через
.
Найти моментM
сил трения.
Решение. Для решения задачи воспользуемся основным уравнением вращательного движения в виде
,
где dLz – изменение момента импульса маховика, вра-щающегося относительно оси Z, совпадающей с геометрической осью маховика, за интервал времени dt;
Mz – момент внешних сил (в данном случае момент сил трения), действующих на маховик, относительно той же оси.
Момент
сил трения можно считать не изменяющимся
с течением времени (),
поэтому интегрирование уравнения
приводит к выражению
.
При вращении твёрдого тела относительно неподвижной оси изменение момента импульса равно
,
где Jz – момент инерции маховика относительно оси Z;
– изменение угловой скорости маховика.
Приравнивая
правые части равенств и , получим
,
откуда
.
Момент инерции маховика в виде сплошного диска определяется по формуле
.
Изменение
угловой скорости
выразим через конечнуюn2
и начальную n1
частоты вращения, пользуясь соотношением
:
.
Подставив в формулу выражения и , получим
.
Подставив
в числовые значения величин и учитывая,
что
,
произведём вычисления:
.
Знак «–» показывает, что силы трения оказывают на маховик тормозящее действие.
Ответ:
.
Пример
9. Платформа
в виде сплошного диска радиуса
и массы
вращается по инерции около вертикальной
оси с частотой
.
В центре платформы стоит человек имеющий
массу
.
Какую линейную скорость v
относительно пола помещения будет иметь
человек, если он перейдёт на край
платформы?
Решение. Платформа вращается по инерции. Следовательно, момент внешних сил относительно оси вращения Z, совпадающей с геометрической осью платформы, равен нулю. При этом условии момент импульса Lz системы платформа-человек останется постоянным:
,
где Jz – момент инерции платформы с человеком относительно оси Z;
– угловая скорость платформы.
Момент инерции системы равен сумме моментов инерции тел, взодящих в состав системы, поэтому
,
где J1, J2 – моменты инерции платформы и человека.
С учётом этого равенства примет вид
,
где значения моментов инерции J1, J2 и угловой скорости относятся к начальному состоянию системы, а J1, J2 и – к конечному состоянию.
Момент
инерции платформы относительно оси Z
при переходе человека не изменяется:
.
Момент инерции человека относительно
той же оси будет изменяться. Если
рассматривать человека как материальную
точку, то его момент инерцииJ2
в начальном положении (в центре платформы)
можно считать равным нулю. В конечном
положении (на краю платформы) момент
инерции человека равен
.
Подставим
в формулу выражения моментов инерции,
начальной угловой скорости вращения
платформы с человеком ()
и конечной угловой скорости
,
гдеv
– скорость человека относительно пола:
.
После простых преобразований находим скорость
.
Произведя вычисления, получаем
.
Ответ:
.
Пример
10. Ракета
установлена на поверхности Земли для
запуска в вертикальном направлении.
При какой минимальной скорости v1,
сообщённой ракете при запуске, она
удалится от поверхности на расстояние,
равное радиусу Земли
?
Всеми силами, кроме силы гравитационно-го
взаимодействия ракеты и Земли, пренебречь.
Решение. Минимальную скорость ракеты можно найти, зная её минимальную кинетическую энергию T1. Для определения T1 воспользуемся законом сохранения механической энергии. Этот закон выполняется для замкнутой системы тел, в которой действуют только консервативные силы. Систему ракета-Земля можно считать замкнутой. Единственная сила, действующая на систему, – гравитационная, – относится к разряду консервативных.
В качестве системы отсчёта выберем инерциальную систему отсчёта, так как только в такой системе справедливы законы динамики и, в частности, законы сохранения. Известно, что система отсчёта, связанная с центром масс замкнутой системы тел, является инерциальной. В данном случае центр масс системы ракета-Земля практически совпадает с центром Земли, так как масса Земли M много больше массы ракеты m. Следовательно, систему отсчёта, связанную с центром Земли , можно считать инерциальной.
Согласно закону сохранения механической энергии
где T1, T2, U1, U2 – кинетические и потенциальные энергии системы ракета-Земля в начальном (на поверхности Земли) и конечном (на расстоянии, равном радиусу Земли) состояниях.
В выбранной системе отсчёта кинетическая энергия Земли равна нулю. Поэтому T1 есть просто начальная кинетическая энергия ракеты:
.
Потенциальная энергия системы в начальном состоянии
.
По мере удаления ракеты от поверхности Земли её потенциальная энергия возрастает, а кинетическая – убывает. В конечном состоянии кинетическая энергия T2 станет равной нулю, а потенциальная энергия достигнет максимального значения:
.
Подставляя выражения T1, T2, U1, U2 в , получаем
,
откуда
.
Заметив, что
(g
– ускорение свободного падения у
поверхности Земли, перепишем эту формулу
в виде
,
что совпадает с выражением для первой космической скорости. Произведя вычисления, получим
.
Ответ:
.