- •ОГЛАВЛЕНИЕ
- •ПРЕДИСЛОВИЕ
- •ВВЕДЕНИЕ
- •1.2. Производная функции
- •1.3. Интерполяция я экстраполяция функций
- •1.5. Формула Тейлора
- •1.8. Обработка экспериментальных данных
- •1.9. Метод наименьших квадратов
- •1.10. Контрольные вопросы к главе 1
- •2, ЭЛЕМЕНТЫ ВЕКТОРНОГО АНАЛИЗА И ТЕОРИИ ПОЛЯ
- •2.1. Поток векторной величины
- •2.2. Связь потока с дивергенцией
- •2.3. Ротор и циркуляция вектора
- •2.4. Контрольные вопросы к главе 2
- •3.3. Колебания пружинного маятника
- •3.5. Колебания физического маятника
- •3.6. Колебания в электромагнитном контуре
- •3.7. Вынужденные колебания
- •3.9. Сложение колебаний
- •ЗЛО. Контрольные вопросы к главе 3
- •4. ЗАДАЧИ С УРАВНЕНИЯМИ В ЧАСТНЫХ ПРОИЗВОДНЫХ
- •4.1. Классификация уравнений математической физики
- •4.2. Уравнение теплопроводности
- •4.4. Уравнения эллиптического типа
- •4.5. Волновое уравнение
- •4.6. Уравнение Шредингера
- •Список литературы
Рис. 30. Фигуры Лиссажу при различных отношениях частот и разности фаз: а - 1:2, л/2; б - 1:2, 0; в - 3:4, тг/2.
его вертикальные пластины подать напряжение с частотой, равной, например, cOj, а на горизонтальные с частотой со2. Соответствующие фигуры называются
фигурами Лиссажу (рис. 30).
ЗЛО. Контрольные вопросы к главе 3
1. Чему равна скорость тела в момент времени t = 2 с, если К(0) = 2 м/с,
а ускорение равно 10 м/с2?
2.Чему равна горизонтальная компонента скорости снаряда при полной начальной скорости V0= 100 м/с, если снаряд вылетел под углом 60 градусов?
3.Три тела с массами 3, 2 и 1 кг находятся на оси х с соответствующими координатами 1, 2, 3 м. Какова координата центра масс этих тел?
4.Чему равна циклическая частота колебаний пружинного маятника с жесткостью пружины 20 Н/м и массой 5 кг?
5.Вычислить максимум кинетической энергии пружинного маятника
при колебаниях с амплитудой 0,2 м и жесткостью пружины
к = 4 Н/м.
6.При каких условиях колебания становятся ангармоническими?
7.Какова связь линейной скорости с угловой скоростью при движении тела по окружности?
8.Что такое плечо силы, момент силы?
9.Чему равен момент инерции стержня длиной 1 м и массой 2 кг, если ось вращения проходит через его середину?
10.Когда совпадают частоты колебаний физического и математического
маятников?
11. Чему равна циклическая частота колебаний в электрическом контуре при емкости 1 мкФ, индуктивности 1 мГн и нулевом сопротивлении?
12. К чему |
стремится |
резонансная |
частота |
вынужденных колебаний |
в электрическом контуре при стремлении сопротивления к нулю? |
||||
13. Когда |
существует |
не нулевое |
решение |
однородной системы |
линейных уравнений? |
|
|
14.От чего зависит вклад мод в результирующее колебание?
15.В каком случае максимальна (минимальна) амплитуда при сложении двух колебаний, происходящих в одном направлении?
16.В каких случаях фигура Лиссажу изображается отрезком прямой, окружностью, эллипсом?
4. ЗАДАЧИ С УРАВНЕНИЯМИ В ЧАСТНЫХ ПРОИЗВОДНЫХ
4.1. Классификация уравнений математической физики
Основной класс уравнений математической физики составляют уравнения в частных производных. Существует много книг, посвященных уравнениям математической физики. Укажем лишь две из них, которые давно пользуются популярностью [6, 7]. Описание методов решения уравнений математической физики можно найти в учебных пособиях [4, 5, 9]. В общем случае уравнение в частных производных может быть записано в виде
F{x], Х2, |
ди |
ди |
ди |
дки |
■ )=о, |
(4.1) |
W, ^ ’ |
о. ’ |
о. ’ *”, ~ък |
|
|||
|
дхх |
дх2 |
дх„ |
|
|
|
где F - заданная функция от всех указанных в скобках величин - независимых аргументов от х, до хл, искомой функции м(х,, х2, ..., хп) и ее частных производных.
Порядок старшей производной, входящей в уравнение (4.1), определяет порядок дифференциального уравнения. Уравнение (4.1) может быть линейным, квазилинейным и нелинейным. Уравнение называется квазилинейным, если оно линейно относительно всех старших производных от искомой функции. Так, например, уравнение
д2и „ |
д2и |
д2и |
ди ди. Л |
а\\ д 2 + 2*12Д |
|
(4.2) |
|
дх1 |
дх{дх2+аг2дх1+/{Х1,Х2,и,дх’ду) ~ '°’ |
является квазилинейным уравнением второго порядка для двух независимых переменных, если коэффициенты аи, а]2, а22 не зависят от вторых производных, но могут зависеть от переменных, искомой функции и от ее первых производных. Уравнение (4.2) является линейным, если указанные
коэффициенты зависят |
только от независимых переменных. Если функция |
f ( x {,x 2) в уравнении |
(4.2) тождественно равна нулю, уравнение называют |
однородным.
Решением уравнения (4.1) или (4.2) является всякая функция, тождественно обращающая его при подстановке в тождество. Уравнения имеют бесконечное множество решений. Единственное решение образуется при формулировке дополнительных условий.
В этом разделе мы будем рассматривать лишь уравнения второго порядка, которые охватывают многие задачи физики. Приведем примеры уравнений, которые будут разобраны в следующих разделах.
Процесс распространения тепла и концентрации описывается уравнением
ди |
д2и |
д2и |
д2ич |
(4.3) |
|
— |
= а2Ди + у; (t,X,у, z) = а2(—т+ —- + -гу) + f\ ('>*> У>z)- |
||||
dt |
|
дх2 |
ду2 |
dz2 |
|
Решение этого уравнения зависит от времени t и трех пространственных координат. В уравнении (4.3) использовано сокращенное обозначение для оператора Лапласа Аи . Этим обозначением будем пользоваться и в дальнейшем.
Процесс распространения волн (упругих, звуковых, электромагнитных) описывается волновым уравнением
д2и |
д и |
д и |
Э мч |
(4.4) |
— |
= а Au +f 2(t,x,y,z) =a (— т +ггт + тт) +f 2(t,x,y,z). |
|||
8t |
дх2 |
ду2 |
dz2 |
|
Обратим внимание на то, что в отличие от уравнения теплопроводности (4.3) здесь используется вторая производная по времени, а не первая.
Стационарное состояние многих физических систем часто описывается уравнением Пуассона
д2и д2и д2и |
(4.5) |
Au + A (x,y,z) = дх2 + ду2 + -^Г + /з(^^Ю = 0. |
В качестве искомой функции в уравнении Пуассона может быть температура, потенциал, напряженность электрического и магнитного поля.
Выписанные уравнения (4.3)-(4.5) часто называют основными уравнениями математической физики. Их исследования действительно позволяют разобраться во многих физических явлениях и решить конкретные технические задачи.
Математическая задача с физическим содержанием обычно должна удовлетворять так называемым условиям корректности. Задача считается корректно поставленной, если ее решение существует, оно единственно и устойчиво. Под устойчивостью здесь понимают слабое изменение решения
при малом |
изменении |
параметров задачи |
(коэффициентов, |
начальных |
|||
и граничных условий, известной функции / ) . |
|
|
|
||||
Приведенные |
уравнения более |
подробно |
будут рассмотрены |
||||
в следующих |
разделах, |
а в этом разделе мы |
рассмотрим |
вопросы |
|||
классификации уравнений на примере однородного |
уравнения (однородное |
||||||
слагаемое тип уравнения не изменяет) с двумя независимыми переменными: |
|||||||
|
а11 |
д2и |
д2и |
д2и |
,, |
. |
(4.6) |
|
,, |
-ь 2^10 |
|
|
|
||
|
|
дх2 |
2 дх}дх2— + °22а ? + / ( * l v ) = ° ' |
|
|||
Характеристическим уравнением для (4.6) является уравнение |
|
||||||
|
|
а,, • dy2 - 2ап ■dy • 4с + а22 ■dx2 = 0. |
|
(4.7) |