- •Тема 1.Законы распространения энергии
- •§1.Уравнения состояния регулярной линии передачи
- •§2.Волновое сопротивление. Вторичные параметры лп
- •§3.Явления в линии передачи
- •§4.Интерференция волн в нагруженной лп
- •§5.Измерение коэффициента стоячей волны
- •§6.Трансформирующие свойства отрезков лп
- •§7. Понятие о волновых матрицах
- •§8. Круговая диаграмма полных сопротивлений
- •§9.Примеры использования круговой диаграммы
- •§10 Согласование в линиях передачи
- •§11 Связанные линии передачи
- •Тема 2. Волны в передающих линиях
- •§1. Система уравнений Максвелла.
- •§2.Волновые уравнения и их решения
- •§3.Параметры распространения волны
- •§4.Свойства дисперсных волн
- •§5.Типы волн в передающих линиях
- •§6.Волны в прямоугольном волноводе
- •§7.Волны в круглом волноводе
- •§8. Передача энергии по волноводам
- •§9.Полосковые линии передачи
§10 Согласование в линиях передачи
Вопросы согласования частично уже затрагивались в некоторых предыдущих параграфах. Рассмотрим эту проблему в более общем виде. Пусть имеется система передачи СВЧ – энергии , состоящая из генератора, ЛП длиной l и нагрузки. Мощность Pн , рассеиваемая в нагрузке, связана с мощностью P0 , отдаваемой генератором, следующим соотношением
Pн = P0( 1 - |Γ|²)e2αℓ , (1.81)
в котором экспоненциальный множитель учитывает затухание падающей волны, а величина |Γ|² - частичное отражение волны от нагрузки. Коэффициент полезного действия ЛП
η =Pн/P0 = (1 - |Γ|²)e2αl
принимает максимальное значение при |Γн| = 0.
Максимальное напряжение в ЛП Umax = |Úпад|(1 + |Γн|e2αl ),
где Úпад – напряжение падающей волны, связанное с мощностью, отдаваемой генератором, соотношением P0 = |Úпад|²/(2Zл). Выразив отсюда |Úпад| с учётом (1.81) найдём
Umax =
Из этого выражения следует, что максимальное напряжение в линии , необходимое для передачи в нагрузку заданной мощности Pн , возрастает с увеличением модуля коэффициента отражения |Γн|. Так как Umax не может превышать пробивное напряжение, наибольшую мощность в нагрузку при наибольшем КПД можно передать при нулевом коэффициенте отражения. Следовательно, с энергетической точки зрения режим согласования является оптимальным режимом работы линии передачи.
Если сопротивление нагрузки не равно волновому сопротивлению ЛП, то режим согласования можно обеспечить включением в линию дополнительных неоднородностей, создающих отражённую волну, равную по значению и противоположную по фазе волне, отражённой от нагрузки. Эти неоднородности, называемые согласующими устройствами или трансформаторами полных сопротивлений, должны располагаться вблизи нагрузки с тем, чтобы основная часть ЛП работала в режиме бегущей волны. Обычно амплитуды и фазы волн, отражённых от нагрузки и согласующего устройства, по– разному зависят от частоты, их взаимная полная компенсация реализуется только в ограниченном частотном диапазоне (диапазоне согласования). Различают устройства узкополосного согласования, обеспечивающие минимум КСВН на одной частоте (ширина полосы согласования не контролируется), и устройства широкополосного согласования, разработка которых выполняется по заданной ширине полосы сщгласования и качеству согласования в ней. Рассмотрим некоторые устройства узкополосного согласования.
Четвертьволновый трансформатор рассмотрен в §5. Для волнового сопротивления трансформатора справедлива формула Zтр = , поэтому такое устройство может согласовывать только нагрузку с активным сопротивлением Zн . Наиболее часто оно используется для согласования двух ЛП с разными волновыми сопротивлениями Zв1 и Zв2 .
Одношлейфовый трансформатор представляет собой регулируемый реактивный элемент Yнш = iBнш , включённый параллельно в ЛП на расстоянии ℓ0 от Zнн. В качестве такого элемента обычно используется отрезок короткозамкнутой ЛП (шлейф) регулируемой длины ℓш (рис.1.19). Реактивный элемент помещается в такое сечение линии, в котором её входная проводимость
Yнвх(ℓ0) = 1 + iBн (активная составляющая входной проводимости равна единице).
Если теперь подобрать проводимость шлейфа из условия Bнш + Bн = 0, основная ЛП окажется нагруженной на согласованный элемент с проводимостью
Yн = Yнвх(l0) + Yш = 1
Рис 1.19. Рис 1.20.
Параметры ℓ0, Bш(или ℓш) можно определить с помощью КДС (рис1.20). Для этого из точки 1, изображающей нагрузку линии Zнн = Rнн + iXнн , перемещаемся в диаметрально противоположную точку 2, соответствующую проводимости нагрузки Yнн. Далее находим точку пересечения окружности |Γ| = const с окружностью Gн = 1 (точка 3 на рис.1.20). В этой точке Yнвх = 1 + Bн. Поэтому подключение к линии в этой точке реактивного элемента проводимостью Bнш = - Bн компенсирует проводимость Bн и позволяет попасть в центр диаграммы. Расстояние от нагрузки до шлейфа ℓ0 = λφ0 / 4π, где φ0 – угол поворота от точки 2 к точке 3 . Если к качестве реактивного элемента используется КЗ – шлейф, то его длина определяется по углу φш между радиусами, проведёнными через точку 4 , в которой Bнш = - Bн, и точку КЗ.
Рис. 1.21.
Необходимость перемещения шлейфа вдоль ЛП создаёт трудности при конструировании одношлейфовых трансформаторов. Более удобны двухшлейфовые трансформаторы, содержащие две реактивности, расположенные на фиксированном расстоянии ℓ друг от друга (рис.1.21). В этом случае значение первой реактивной проводимости Bш1 подбирается так, чтобы в месте расположения второй неоднородности выполнялось условие
Yнвн = 1 + iBн
Подобрав значение Bнш2 = - Bн ,обеспечиваем согласование ЛП. Анализ показывает, что наиболее широкий диапазон значений Zн, которые можно согласовать таким образом, получается при ℓ = λ /8.