- •Вопрос №1
- •Вопрос №2
- •Вопрос №4
- •Вопрос №6
- •Вопрос №7
- •Вопрос №8
- •Вопрос №9
- •Вопрос №10
- •Вопрос 11
- •Вопрос12
- •Вопрос №13
- •Вопрос №14
- •Вопрос №15
- •Вопрос №16
- •Вопрос 18
- •Вопрос №17
- •Вопрос №19
- •Вопрос №20
- •Вопрос №21
- •Эквивалентное преобразование источников электрических сигналов
- •Вопрос 22
- •Вопрос23
- •Вопрос24
- •Вопрос №25
- •Вопрос №26
- •Вопрос №27
- •Вопрос №28
- •Вопрос №29
- •Вопрос №30
- •Вопрос №31
- •Вопрос №32
- •Вопрос №34
- •2. Законы Кирхгофа в комплексной форме.
- •Вопрос 35
- •Вопрос 36
- •4. Комплексная мощность. Активную, реактивную и полную мощности можно определить, пользуясь комплексными изображениями напряжения и тока. Пусть , а . Тогда комплекс полной мощности:
- •Вопрос 37
- •Вопрос 38 Параметры двухполюсника
- •Вопрос 39
- •Вопрос 40 Параметры четырехполюсника
- •Вопрос 41 Частотные характеристики четырехполюсников
- •Вопрос 42
- •Вопрос 43 Последовательный колебательный контур состоит из последовательного соединения индуктивности l и емкости c (рис. 5.17).
- •Вопрос 49
- •Спектральный метод анализа
- •Основные определения нелинейных цепей
- •Вопрос 50
- •Вопрос 51
- •Вопрос 52
- •Вопрос 53
- •Вопрос 54
- •Классический метод анализа
- •Спектральный метод анализа
- •Вопрос 55
- •Вопрос 56 Метод интеграла Дюамеля
- •Вопрос 58
- •Вопрос 59-62
- •Передача импульсных сигналов через дифференцирующую цепь
- •Передача импульсных сигналов через интегрирующую цепь
- •Вопрос 63-65
- •Вопрос 66
- •Вопрос 67
- •Схемы замещения по заданной топологии
- •Формальные схемы замещения
- •Вопрос 68
- •Основные понятия для идеальных фильтров
- •Классификация фильтров электрических сигналов
- •Вопрос 69
- •Понятие о длинной линии и распространение волн в ней
- •Вопрос 70-72
- •Понятие о длинной линии и распространение волн в ней
- •Полубесконечная длинная линия
- •Линия конечной длины. Отражения
- •Режимы работы длинной линии
- •Коэффициент бегущей волны и коэффициент стоячей волны
- •Применение длинных линий
Вопрос №26
Спектральный способ представления сигнала s(t) основан на представлении любой функции времени совокупностью гармонических составляющих с соответствующими амплитудами, частотами и начальными фазами. При спектральном представлении сигнал задается не как функция времени, а как функция частоты, что является очень удобным, поскольку свойства электрических цепей часто задаются их частотными характеристиками.
Сигналы, удовлетворяющие условию S(t)=S(t+T), если Т < ∞, а -∞<t<+∞ называются периодическими. Простейшим периодическим сигналом являются гармоническое колебание S(t)=Amcos(ω0t+0). Оно состоит из одной гармонической составляющей с амплитудой Am и начальной фазой 0, которые расположены на частоте ω0. Для наглядного изображения спектров сигналов их изображают в виде графиков, при этом рассматривают по отдельности амплитудный спектр и фазовый спектр.
Амплитудным или амплитудно-частотным спектром (АЧС) называется зависимость амплитуд гармонических составляющих от частоты (АЧС→Amn(ω), рис 2.11,а). Фазово-частотным спектром (ФЧС) называется зависимость начальных фаз гармонических составляющих от частоты (ФЧС→(ω), рис. 2 11,б).
Из математики известно, что любой периодический сигнал s(t), удовлетворяющий условиям Дирихле, может быть представлен тригонометрическим рядом Фурье
,
где – основная частота следования сигнала (первая гармоника сигнала), n – номер гармоники сигнала, nΩ – частота n-й гармоники сигнала, – коэффициенты ряда Фурье: – постоянная (средняя) составляющая сигнала; – косинус составляющая амплитуды n-й гармоники спектра сигнала; – синус составляющая амплитуды n-й гармоники спектра сигнала; – амплитуда n-й гармоники;
– начальная фаза n-й гармоники.
Из ряда Фурье следует, что спектр периодического сигнала имеет дискретный (линейчатый) характер по оси частот.
Вопрос №27
Спектральный способ представления сигнала s(t) основан на представлении любой функции времени совокупностью гармонических составляющих с соответствующими амплитудами, частотами и начальными фазами. При спектральном представлении сигнал задается не как функция времени, а как функция частоты, что является очень удобным, поскольку свойства электрических цепей часто задаются их частотными характеристиками. Непериодический сигнал в ряд Фурье разложить нельзя. Для него вводят интеграл Фурье, который является пределом ряда, когда (T→∞). Если устремить период к бесконечности то в пределе, получим что: 1) основная частота следования = → 0. Это означает, что расстояние между спектральными линиями, равное основной частоте следования , становится бесконечно малым, а спектр – сплошным.
2) амплитуды гармонических составляющих , т. е. спектр состоит из гармонических составляющих с бесконечно малыми амплитудами. Поэтому спектр непериодического сигнала характеризуется функцией спектральной плотности. Она показывает плотность распределения бесконечно малых амплитуд по оси частот, т.е. показывает, сколько гармонических составляющих с бесконечно малыми амплитудами приходится в диапазон частот df. Функция спектральной плотности S(jω) связана с сигналом s(t) через преобразование Фурье: – прямое преобразование Фурье (ППФ). – обратное преобразование Фурье (ОПФ).Функция спектральной плотности – это комплексная функция частоты S(jω) = S(ω)e jφ(ω), где S(ω) – модуль функции спектральной плотности, его называют спектральной плотностью амплитуд, φ(ω) – аргумент функции спектральной плотности – спектр фаз. Главной особенностью спектра непериодического сигнала является его сплошной непрерывный характер. Пример. Найти S(jω) одиночного прямоугольного импульса (рис. 2.13).
П о временной диаграмме запишем аналитическое выражение такого сигнала: Найдем функцию спектральной плотности импульса и приведем это выражение к функции типа (sin x/x).
Большинство сигналов имеет бесконечный спектр по оси частот. В то же время для них применяют понятие о ширине спектра, т.е. считают, что спектры у таких сигналов ограничены. Под шириной спектра понимают диапазон частот, в котором сосредоточена заданная доля от энергии всего сигнала, обычно 50% .
Для одиночного прямоугольного импульса за ширину спектра принимают интервал частот от 0 до 2/τи, т.е. верхняя граничная частота спектра гр = 2/τи. .