§2.2. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний.
1. Модель, на которой можно продемонстрировать сложение взаимно перпендикулярных колебаний, представлена на Рисунке 2.3. Маятник (материальная точка массой m) может совершать колебания по осям ОХ и ОУ под действием двух сил упругости, направленных взаимно перпендикулярно.
Рисунок 2.3
Складываемые колебания имеют вид:
.
Частоты
колебаний определяются как 
, 
,
где 
, 
-коэффициенты
жесткости пружин.
2.
Рассмотрим случай сложения двух взаимно
перпендикулярных колебаний с одинаковыми
частотами 
,
что соответствует условию
(одинаковые
пружины). Тогда уравнения складываемых
колебаний примут вид:
Когда точка участвует одновременно в двух движениях, ее траектория может быть различной и достаточно сложной. Уравнение траектории результирующего колебаний на плоскости ОХУ при сложении двух взаимно перпендикулярных с равными частотами можно определить, исключив из исходных уравнений для х и y время t:
.
Вид траектории определяется разностью начальных фаз складываемых колебаний, которые зависят от начальных условий (см. § 1.1.2). Рассмотрим возможные варианты.
а)
Если 
,
где n = 0, 1, 2…, т.е. складываемые колебания
синфазные, то уравнение траектории
примет вид:
(Рисунок
2.3 а).
|
|
Рисунок 2.3.а |
Рисунок 2.3 б |
б)
Если 
(n
= 0, 1, 2 …), т.е. складываемые колебаний
находятся в противофазе, то уравнение
траектории записывается так:
(Рисунок
2.3б).
В обоих случаях ( а, б) результирующее движение точки будет колебание по прямой, проходящей через точку О. Частота результирующего колебания равна частоте складываемых колебаний ω0, амплитуда определяется соотношением:
.
Угол, который прямая (траектория) составляет с осью ОХ, можно найти из уравнения:
(знак
"плюс" – случай а, знак "минус"
– случай б).
Результатом сложения взаимно перпендикулярных колебаний (случай а и б) является колебание, которое называется линейно поляризованным.
в)
Если 
(n
= 0, 1, 2 …), то уравнение траектории
результирующего движения примет вид:
.
Это
уравнение эллипса, его оси совпадают с
осями координат ОХ и ОУ, а размеры его
полуосей равны 
и 
(Рисунок
2.4 ).
Рисунок 2.4
Точка
в результате участия в двух взаимно
перпендикулярных колебаниях описывает
эллипс за время, равное периоду
складываемых колебаний 
.
3. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний с кратными частотами.
Складываются
взаимно перпендикулярные колебания,
частоты которых не равны 
,
но 
, 
,
где a и b – целые числа.
Периоды
колебаний вдоль осей ОХ и ОУ соответственно
равны 
и 
.
Отношение периодов 
.
Траектория точки, участвующей во взаимно перпендикулярных колебаниях с кратными частотами, - замкнутая кривая, форма которой зависит от соотношения амплитуд, частот и начальных фаз складываемых колебаний. Такие замкнутые траектории называются фигурами Лиссажу.
26. Маятники: физический, математический и пружинный.
Математическим маятником называется тяжёлая материальная точка, которая двигается или по вертикальной окружности (плоский математический маятник), или по сфере (сферический маятник). В первом приближении математическим маятником можно считать груз малых размеров, подвешенный на нерастяжимой гибкой нити. Физический маятник — твёрдое тело, совершающее колебания в поле каких-либо сил относительно точки, не являющейся центром масс этого тела, или неподвижной горизонтальной оси, не проходящей через центр масс этого тела. Пружинный маятник - это груз массой, подвешенный на абсолютно упругой пружине и совершающий колебания около положения равновесия. Когда на массивное тело действует упругая сила, возвращающая его в положение равновесия, оно совершает колебания около этого положения. Колебания возникают под действием внешней силы. Колебания, которые продолжаются после того, как внешняя сила перестала действовать, называют свободными. Колебания, обусловленные действием внешней силы, называют вынужденными. При этом сама сила называется вынуждающей. В простейшем случае пружинный маятник представляет собой движущееся по горизонтальной плоскости твердое тело, прикрепленное пружиной к стене