- •1)Основные понятия статики
- •2) Аксиомы статики
- •3) Неосвобождаемое твердое тело
- •11)Условие равновесия пар сил:
- •18)Для равновесия пространственной системы сил необходимо и достаточно, чтобы главный вектор и главный момент этой системы равнялись нулю.
- •25)Координатный способ.
- •29)Определение ускорения точки
- •34. Скорости и ускорения точек вращающегося тела.
- •.35. Авномерное и равнопеременное вращения
- •37. Сложное движение точки. Относительное, переносное и абсолютное движения.
- •38. Teopeмa сложения скоростей.
- •39. Теорема сложения ускорений. Ускорение Кориолиса.
- •41. Два правила нахождения направления кориолисова ускорения.
- •42.В пдф файле в телефоне)
- •43. Плоское движение твердого тела. Уравнение плоского движения. Кинематическая модель, задание движения и основное свойство плоского движения.
- •Кинематическая модель, число степеней свободы тела.
- •Задание движения, кинематические уравнения движения.
- •Основное свойство плоского движения.
- •45. Ускорение точек плоской фигуры. Мгновенный центр ускорений.
- •46. Динамика. Законы Динамики. Динамика точки. Основные понятия и определения.
- •47. Две задачи динамики материальной точки. Задачи динамики для свободной и несвободной материальной точки.
- •48. Дифференциальные уравнения движения точки
- •50. Дифференциальные уравнения движения механической системы.
- •51.Центр масс механической системы. Координаты центра масс.
45. Ускорение точек плоской фигуры. Мгновенный центр ускорений.
Определение ускорений точек плоской фигуры
Покажем, что ускорение любой точки М плоской фигуры (так же, как и скорость) складывается из ускорений, которые точка получает при поступательном и вращательном движениях этой фигуры. Положение точки М по отношению к осям Оxy (см.рис.30) определяется радиусом-вектором где . Тогда
.
В правой части этого равенства первое слагаемое есть ускорение полюса А, а второе слагаемое определяет ускорение , которое точка м получает при вращении фигуры вокруг полюса A. следовательно,
.
Значение , как ускорения точки вращающегося твердого тела, определяется как
где и - угловая скорость и угловое ускорение фигуры, а - угол между вектором и отрезком МА (рис.41).
Таким образом, ускорение любой точки М плоской фигуры геометрически складывается из ускорения какой-нибудь другой точки А, принятой за полюс, и ускорения, которое точка Мполучает при вращении фигуры вокруг этого полюса. Модуль и направление ускорения , находятся построением соответствующего параллелограмма (рис.23).
Однако вычисление с помощью параллелограмма, изображенного на рис.23, усложняет расчет, так как предварительно надо будет находить значение угла , а затем - угла между векторами и , Поэтому при решении задач удобнее вектор заменять его касательной и нормальной составляющими и представить в виде
.
При этом вектор направлен перпендикулярно АМ в сторону вращения, если оно ускоренное, и против вращения, если оно замедленное; вектор всегда направлен от точки Мк полюсу А (рис.42). Численно же
.
Если полюс А движется не прямолинейно, то его ускорение можно тоже представить как сумму касательной и нормальной составляющих, тогда
.
Рис.41 Рис.42
Наконец, когда точка М движется криволинейно и ее траектория известна, то можно заменить суммой .
Мгновенный центр ускорений.
При непоступательном движении плоской фигуры у нее в каждый момент времени имеется точка Q, ускорение которой равно нулю. Эта точка называется мгновенным центром ускорений. Определяется положение центра Q, если известны ускорение какой-нибудь точки А фигуры и величины и , следующим путем:
1) находим значение угла , из формулы ;
2) от точки А под углом , к вектору проводим прямую АЕ (рис.45);
при этом прямая АЕ должна быть отклонена от в сторону вращения фигуры, если вращение является ускоренным, и против вращения, если оно является замедленным, т. е. в сторону направления углового ускорения ;
3) откладываем вдоль линии АЕ отрезок AQ, равный
.
Рис.45
Построенная таким путем точка Q и будет мгновенным центром ускорений. В самом деле, известно что
,
где численно . Подставляя сюда значение AQ находим, что . Кроме того, вектор должен образовывать с линией AQ угол , следовательно, вектор параллелен , но направлен в противоположную сторону. Поэтому и .
Если точку Q выбрать за полюс, то так как , ускорение любой точки М тела, будет
.
При этом численно
.
Следовательно, ускорения точек плоской фигуры определяются в данный момент времени так, как если бы движение фигуры, было вращением вокруг мгновенного центра ускорений Q. При этом
,
т.е. ускорения точек плоской фигуры пропорциональны их расстояниям от мгновенного центра ускорений. Картина распределения ускорений точек плоской фигуры в данный момент времени показана на рис.46.
Следует иметь в виду, что положения мгновенного центра скоростей Р и мгновенного центра ускорений Q в данный момент времени не совпадают. Например, если колесо катится по прямолинейному рельсу (см. рис.47), причем скорость его центра С постоянна ( ), то мгновенный центр скоростей находится в точке Р ( ), но при этом, как было показано ; следовательно, точка Р не является одновременно мгновенным центром ускорений.
Рис.46 Рис.47
Мгновенный центр ускорений в этом случае находится, очевидно, в точке С, так как она движется равномерно и прямолинейно и . Центры скоростей и ускорений совпадают тогда, когда фигура (тело) вращается вокруг неподвижной оси.
Понятием о мгновенном центре ускорений удобно пользоваться при решении некоторых задач.