- •1.Идеальный газ, определение и свойства.
- •2.Термодинамическая система, термодин. Процесс, параметры идеал. Газа.
- •3.Уравнение состояния идеального газа. Физический смысл газовой постоянной.
- •4.Внутренняя энергия идеального газа. Параметр состояния.
- •5.Работа газа . Параметр процесса.
- •6.Теплоёмкость газа.
- •7. Газовые смеси.
- •9. Выражение 1-ого закона термодинамики для различных процессов.
- •10.Круговые циклы. Термодин. И холодильный коэф.
- •11. Цикл Карно. Теорема Карно.
- •12. Реальный газ. Парообразование в координатах pv. Теплота парообразования. Степень сухости пара.
- •13. Влажный воздух. Его св-ва.
- •15. Темпер. Поле тела. Темпер. Градиент.
- •16.Теплопроводность. Закон Фурье.
- •17. Теплопроводность плоской стенки. Осн. Ур-ние теплопроводности.
- •19. Опред. Коэф. Теплоотдачи с использ. Критериальных ур-ний.
- •20.Лучистый теплообмен. Ур-ние Стефана-Больцмана.
- •21. Закон Кирхгофа, Ламберта.
- •22. Теплоотдача. Определение процесса. Ур-ние и коэф. Теплоотдачи для плоской стенки.
- •23. Теплообменные аппараты. Опред. Поверх. Нагрева.
- •24. Микроклимат помещений.
- •25.Сопротивление теплопередачи.
- •26. Теплоустойчивость ограждений. Коэффициент теплоусвоения s. Величина тепловой инерции d.
- •27. Воздухопроницаемость ограждений. Сопротивление воздухопроницаемости ограждений.
- •28.Определение тепловых потерь через ограждения
- •29. Определение тепловых потерь здания по укрупненным измерителям.
- •30. Системы отопления: осн. Элем., классификация, требования к отопит. Установке.
- •31. Система водяного отопления с естественной и искусств. Циркуляцией. Основные схемы.
- •34.Трубопроводы систем ценнтрального отопления, их соединения.
- •35.Расширительный бак.
- •36.Воздухоудаление.
- •37. Системы парового отопления. Принцип работы, классификация, основные схемы. Воздухоудаление из систем парового отопления. Область применения систем газового отопления.
- •38.Нагревательные приборы систем центр. Отопления.
- •39.Размещение отопительныхых приборов.
- •40. Выбор типа нагревательных приборов и определение их поверхности нагрева.
- •41. Особенности расчета поверхности нагревательных приборов для однотрубной системы отопления.
- •42.Регулировка теплоотдачи нагр. Приборов.
- •43. Топливо.
- •44. Горение топлива. Теоретический и действительный объем воздуха, необходимый для горения воздуха.
- •47. Централизованное теплоснабжение. Схема тэц.
- •48.Присоединение местных сист. Отопления к тепл. Сетям
- •49.Назначение и классификация систем вентиляции, воздухообмен, способы его определения.
- •50. Естественная вентиляция: инфильтрация, аэрация, канальная система венциляции.
- •51.Аэродинамический расчет естественной вытяжной системы вентиляции.
- •52. Механические системы вентиляции.
- •53.Устройства для очистки воздуха.
- •54. Устройства для подогрева воздуха.
- •55. Вентиляторы: классификация, принцип действия осевых и центробежных вентиляторов. Подбор вентиляторов.
19. Опред. Коэф. Теплоотдачи с использ. Критериальных ур-ний.
Для определения величины а для различных случаев конвективного теплообмена предложено несколько эмпирических формул, имеющих, однако, ограниченную область применения. Значительно лучшие результаты даег определение величины а на основе эксперимента с использованием критериев подобия — безразмерных соотношений параметров, характеризующих физический процесс.
Критерий Нуссельта Nu – состоит из определяющих критериев Nu=f(Pr,Re,Gr) Nu =αl/λж.
Критерий Рейнольдса – отношение сил инерции к силам вязкости жидкости. Re=wl/ν; ν-коэф-т кинематической вязкости.
Критерий Прандтля Pr характеризует физические свойства жидкости (или газа) и способность распространения теплоты в жидкости (или газе). Pr=μCq/λж.
Критерий Грасгофа- отношение подъемных сил среды к силам вязкости этой силы. Gr=l3Δtβq/ν2, ν- коэфф. кинематической вязкости.
β=1/Т, Т-абс. Температура.
Критерий Нуссельта Nu , или критерий теплоотдачи, характер. интенсивность теплоотдачи на границе жидкость (или газ) -твердое тело и всегда явл. величиной искомой.
Критерий Рейнольдса Rе представл. собой отношение сил инерции к силам внутр. трения и характер. гидродинамический режим движ. жидкости. При Rе<2300 движение ламинарное, при Rе>104 - турбулентное, при 2300<Rе<104 режим движения переходный - от ламинарного к турбулентному.
Критерий Прандтля Рг характер. физ. св-ва жидкости (или газа) и способность распространения теплоты в жидкости (или газе).
Критерий Грасгофа Gг учит. подъемные силы, возникающие в жидкости (или газе) вследствие разности плотностей их частиц и вызывающие так наз. свободную конвекцию.
В общем случае конвективного теплообмена критериальная зависимость
Nu =f(Rе, Gг, Рг).
Критерии Ке, Сг и Рг в этой зависимости являются определяющими критериями.
Применительно к вынужденному турбулентному движ. жидкости (или газа) связь между критериями устанавливается следующим ур-нием: Nu =cRепРгт,
где с, п, T- соответст. коэф. и показатели степени. Для условий внутрен. поверхностей ограждающих конструкций отапливаемых зданий критерии подобия объед. ур-ием
Nu = 0,135 (GгРг)333.
Для опред. коэф. теплоотдачи по ур-ям подсчитывают числовое значение критериев, входящих в правую часть равенства, определяют критерий Нуссельта и из него- коэф. теплоотдачи.
20.Лучистый теплообмен. Ур-ние Стефана-Больцмана.
Лучистый теплообмен происх. благодаря тому, что внутри тела происх. сложные физико-хим. процессы. Он явл. процессом взаимного облучения разнонагретых тел. Из этого следует, что всегда в природе идет непрерывное взаимное облучение. При наличии разности темп-р.
Если А = 1 (т.е. R=D=Q), то тело полностью поглощает все падающие на него тепловые лучи и называется абсолютно черным. Абсолютно черных тел в природе нет (А<1). Свойствами, близкими к абсолютно черному телу, обладают нефтяная сажа. Если R =1 (т.е. A=D=0), то тело полностью отражает падающие на него тепловые лучи. Такое тело называется зеркальным (если отражение правильное, не рассеянное) либо абсолютно белым (если отражение рассеянное — диффузное). - золото, медь. Если D =1 (т.е. A=R=0), то тело пропускает через себя все падающие на него лучи. Такое тело называемся абсолютно проницаемым (прозрачным), или диатермичным.
З-н Стефана-Больцмана Е0=С0(Т/100)4 [Вт/м2], где Е0- кол-во излучаемой энергии абс. черным телом; С0-коэфф. излучения абс. черным телом 5,68Вт/м2К4; Так как абс. черных тел нету, учитывается степень черноты тела-а. Е=аЕ0; Е=а С0(Т/100)4. Величина степени черноты а зависит от природы тела, температуры и состояния его поверхности (гладкая или шероховатая).
Ур-е Стефана-Больцмана для абсолютного тела:
Ур-е Стефана-Больцмана для реальных серых тел:
Ур-е Стефана-Больцмана для реального тела:
Т1>Т2.
Со- коэфф. излучения абс. черным телом 5,68Вт/м2К4