- •Основные энергетические и световые величины. Фотометрия
- •Световые величины.Энергитические характеристики
- •Временная и пространственная когерентность
- •Методы наблюдения интерференции в оптике.
- •Двухлучевые интерферометры.
- •Интерферометр Майкельсона:
- •Дифракция света.
- •Зоны Френеля.
- •Зонная пластинка.
- •Дифракция на щели.
- •Дифракционная решетка.
- •Дифракция рентгеновских лучей.
- •Дифракция на ультразвуковых стоячих волнах.
- •Принцип Ферма. Законы отражения и преломления.
- •Отражение и преломление света на плоской границе раздела. Призмы. Световоды.
- •Призма.
- •Отражение и преломление света на сферической поверхности раздела.
- •Тонкие линзы. Формула линзы. Оптическая сила линзы.
- •Увеличение.
- •Для микроскопа
- •Поляризация света.
- •Круговая поляризация
- •Поляризаторы и анализаторы
- •Формулы Френеля
- •Физический смысл закона Брюстера.
- •Двойное лучепреломление.
- •Нахождение обыкновенных и необыкновенных лучей в одноосных кристаллах.
- •Искусственная анизотропия (двойное лучепреломление).
- •Вращение плоскости поляризации. Эффект Фарадея.
- •Поляризационные приборы.
- •Электронная теория дисперсии (классическая).
- •Силы, действующие на эл.
- •Фазовая и групповая скорость.
- •Эффект Вавилова- Черенкова.
- •Спектры испускания и поглощения. Спектрометры. Спектральный анализ.
- •Рассеяния света.
- •V и объем и диэлектрическая проницаемость частицы; - среды; l- расстояние до точки наблюдения.
Двойное лучепреломление.
Большой интерес представляет рассмотрение особенностей прохождения света через некоторые кристаллы, называемые двоякопреломляющими. Узкий пучок света, проходя через плоскопараллельную пластину такого кристалла, например исландского шпата ( ), раздваивается (даже при нулевом угле падения). Если вращать такой кристалл вокруг падающего угла, то один из лучей остается неподвижным (обыкновенный луч), а другой поворачивается вокруг первого (необыкновенный луч), хотя углом падения при этом не меняется. На выходе лучи оказываются линейно поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях.
В кристалле можно найти такое направление, вдоль которого раздвоение нормально падающего луча отсутствует - это оптическая ось кристалла. плоскость содержащая оптическую ось и падающий луч называется главной плоскостью (главным сечением) для данного луча. Особенность падения светового луча в кристалле связаны с его анизотропией. Значение , а следовательно и скорости распространения света (и показателя преломления n) также неодинаковы.
Для одноосного кристалла (если х соответствует оптической оси):
Таким образом, направление векторов в отличие от изотропной среды уже не совпадают друг с другом. (нормаль к волновому фронту).
(вектор Умова-Пойптинга)
Все это усложняет рассмотрения условий распространения света. Поэтому ограничимся лишь простейшими случаями.
а) б)
Пусть узкий пучок света падает перпендикулярно на поверхность кристалла, у которого оптическая ось параллельна поверхности тогда плоскости чертежа являются главной плоскостью данного луча.
По Гюйгенсу вторичный волновой фронт обыкновенного луча изобразиться полуокружностью радиуса , где - время распространения луча в кристалле. Волновой фронт необыкновенного луча изобразится полуэллипсом. Если необыкновенный луч распространяется медленно, то полуэллипс вписан в полуокружность (а) имея точки касания с ней по концам диаметра (т.е. на оптической оси). Такой кристалл называется положительным. Если же скорость необыкновенного луча больше чем обыкновенного (отрицательный кристалл), то полуокружность оказывается вписанной в полуэллипс (б).
Разность между довольно значительно. Например, для исландского шпата ; для кварца .
Если вращать чертеж вокруг падающего луча, то полуокружность станет полусферой, а полуэллипс - полуэллипсом вращения.
Рассмотрим некоторые простые случаи:
а) луч параллельна оптической оси. Условия распространения лучей с любой поляризацией одинаковы и они не раздваиваются.
б) Луч перпендикулярна оси. Электромагнитный вектор, лежащий в главной плоскости параллельно оси. Электромагнитный вектор оси лежит при этом в плоскости к главной. Поэтому условия распространения для этих составляющих электрического поля световой волны неодинаковы: лучи не раздваиваются, но имеют разную скорость распространения.
в) Если луч идет под углом к оси, то условия распространения составляющих также неодинаковы: лучи распространяются по различным направлениям и с разными скоростями.
Легко видеть, что луч с электрическим вектором оси во всех случаях находиться в одинаковых условиях, так что законы его распространения не меняются. Это и есть обыкновенный луч.