- •2 Вопрос
- •3 Вопрос
- •4 Вопрос
- •5 Вопрос
- •6 Вопрос
- •7 Вопрос
- •8 Вопрос
- •9 Вопрос
- •10 Вопрос
- •11 Вопрос
- •12 Вопрос
- •13 Вопрос
- •14 Вопрос
- •15 Вопрос
- •16 Вопрос
- •17 Вопрос
- •18 Вопрос
- •19 Вопрос
- •20 Вопрос
- •21 Вопрос
- •22 Вопрос
- •23 Вопрос
- •24 Вопрос
- •25 Вопрос
- •26 Вопрос
- •27 Вопрос
- •28 Вопрос
- •29 Вопрос
- •30 Вопрос
- •31 Вопрос
- •32 Вопрос
- •33 Вопрос
- •34 Вопрос
- •35 Вопрос
- •36 Вопрос
- •37 Вопрос
- •38 Вопрос
- •39 Вопрос
- •40 Вопрос
- •41 Вопрос
- •42 Вопрос
- •43 Вопрос
- •44 Вопрос
13 Вопрос
Применение законов сохранения к абсолютно упругому удару. Частные случаи (m1=m2; m2>>m1) и их конкретные проявления.
Абсолютно упругий удар - соударение двух тел, в результате которого в обоих участвующих в столкновении телах не остается никаких деформаций и вся кинетическая энергия тел до удара после удара снова превращается в первоначальную кинетическую энергию (отметим, что это идеализированный случай).
Для абсолютно упругого удара выполняются закон сохранения кинетической энергии и закон сохранения импульса.
Обозначим скорости шаров массами m1 и m2 до удара через ν1 и ν2, после удара - через ν1' и ν2' (рис. 1). Для прямого центрального удара векторы скоростей шаров до и после удара лежат на прямой линии, проходящей через их центры. Проекции векторов скоростей на эту линию равны модулям скоростей. Их направления учтем знаками: положительное соотнесем движению вправо, отрицательное - движению влево.
При указанных допущениях законы сохранения имеют вид
При ν2=0
Проанализируем выражения (8) в (9) для двух шаров различных масс:
а) m1=m2. Если второй шар до удара висел неподвижно (ν2=0) (рис. 2), то после удара остановится первый шар (ν1'=0), а второй будет двигаться с той же скоростью и в том же направлении, в котором двигался первый шар до удара (ν2'=ν1);
m2>>m1 (например, столкновение шара со стеной). Из уравнений (8) и (9) следует, что ν1'= -ν1; ν2' ≈ 2m1ν2'/m2.
2. При m1=m2 выражения (6) и (7) будут иметь вид ν1'= ν2; ν2'= ν1; т. е. шары равной массы как бы обмениваются скоростями.
14 Вопрос
Динамика вращательного движения абсолютно твердого тела. Момент силы. Основной закон вращательного движения. Момент инерции.
Момент силы относительно точки:
Определяется величиной векторного произведения радиус-вектора, проведенного из точки О в точку приложения силы к ней.
Плечо силы – кратчайшее расстояние от точки до линии действия силы.
Момент силы относительно оси
(альфа – угол отклона от оси)
Момент силы относительно оси называется величина равная проекции на данную ось вектора момента силы относительно какой-либо точки, принадлежащей этой оси.
Основной закон вращательного движения
При повороте тела под действием F на бесконечно малый dфи точка приложения силы К проходит путь dS
(1)
(2)
1 и 2 =>
Работа равна изменению кинетической энергии.
- угловое ускорение
Момент инерции – мера инертности тела при вращательном движении (скалярная величина)
mi и ri - масса и расстояние до оси вращения достаточно малых частей тела.
Зависит от распространения масс, размеров, формы и положения оси вращения.
Плавный момент инерции – момент инерции
В случаи непрерывно-распределенной массы
p - плотность
Однородного цилиндра (ось симметрии в центре)
15 Вопрос
Кинетическая энергия вращательного движения. Закон сохранения импулься и его проявление.
=>
(поступательное движение)
Момент импульса т.К относительно неподвижной точки О называется физическая величина, определяющая векторным произведением радиус-вектора, проведенного в точку К и импульса точек.
Моментом импульса относительно неподвижной оси называется скалярная величина L равная проекции на эту ось вектора момента импульса, определенного относительно произвольной точки О данной оси.
Закон сохранения момента импульса
Скорость измененная моментом импульса равна сумме моментов сил приложенных к нему.
М=0 => dL/dt=0
L=Jw=const (w - омега)
Момент импульса замкнутой системы сохраняется и что он не изменяется с течением времени.