- •3.7. Передаточные механизмы, передаточное число
- •Глава 4. Плоское движение твердого тела
- •4.1. Свойства и уравнения плоского движения твердого тела
- •4.2. Теорема о скоростях точек плоской фигуры и ее следствия
- •4.3. План скоростей
- •4.4. Мгновенный центр скоростей
- •4.5. Определение скоростей точек плоской фигуры с помощью мгновенного центра скоростей
- •4.6. Различные случаи определения положения мгновенного центра скоростей
- •4.7. Теорема об ускорениях точек плоской фигуры и ее следствия
- •4.8. Мгновенный центр ускорений
- •4.9. Определение ускорений точек плоской фигуры с помощью мгновенного центра ускорений
- •4.10. Различные случаи определения положения мгновенного центра ускорений
- •Глава 5. Сферическое движение твердого тела
- •5.1. Эйлеровы углы. Уравнения сферического движения твердого тела
- •5.2. Угловая скорость тела при сферическом движении
- •5.3. Угловое ускорение тела при сферическом движении
- •5.4. Скорости точек твердого тела при сферическом движении
- •5.5. Ускорения точек твердого тела при сферическом движении
- •Глава 6. Общий случай движения твердого тела
- •Уравнения движения свободного твердого тела
- •6.2. Теорема о скоростях точек свободного твердого тела и ее следствия
- •6.3. Теорема об ускорениях точек свободного твердого тела
- •Глава 7. Сложное движение точки
- •7.1. Сложное движение точки (относительное, переносное и абсолютное движения точки)
- •7.2. Теорема о сложении скоростей при сложном движении точки
- •7.3. Теорема о сложении ускорений (теорема Кориолиса)
- •7.4. Модуль и направление кориолисова ускорения
7.4. Модуль и направление кориолисова ускорения
Кориолисовым или поворотным ускорением называется составляющая абсолютного ускорения точки в сложном движении, равная удвоенному векторному произведению угловой скорости переносного вращения на относительную скорость точки
Кориолисово ускорение характеризует:
1) изменение модуля и направления переносной скорости точки вследствие ее относительного движения;
2) изменение направления относительной скорости точки вследствие вращательного переносного движения.
Модуль кориолисова ускорения определяется как модуль векторного произведения
.
Кориолисово ускорение равно нулю в трех случаях:
1) если , т. е. в случае поступательного переносного движения или в моменты обращения в нуль угловой скорости непоступательного переносного движения;
2) если , т. е. в случае относительного покоя точки или в моменты равенства нулю относительной скорости движущейся точки;
3) если , т.е. в случае, когда ; иначе, когда относительная скорость точки параллельна оси переносного вращения, как, например, при движении точки М вдоль образующей цилиндра, вращающегося вокруг своей оси (рис. 2.102). Направление кориолисова ускорения определяется по правилу векторного произведения (рис. 2.103). Построив условно вектор в точке М, направим кориолисово ускорение по перпендикуляру к плоскости векторов и в ту сторону, откуда поворот вектора к скорости на наименьший угол виден происходящим в сторону, обратную вращению часовой стрелки.
Рис. 2.102 Рис. 2.103
Для определения направления кориолисова ускорения удобно пользоваться правилом Жуковского: чтобы найти направление кориолисова ускорения, следует спроецировать относительную скорость точки на плоскость, перпендикулярную оси переносного вращения, и повернуть эту проекцию в той же плоскости на 90° в сторону переносного вращения (рис. 2.104).
Рис. 2.104
Действительно, полученное направление (рис. 2.104) перпендикулярно плоскости треугольника, образованного скоростью и ее проекцией , а эта плоскость совпадает с плоскостью векторов и .
Задача 2.21. Клин, движущийся прямолинейно по горизонтальной плоскости с ускорением , перемещает вдоль вертикальных направляющих стержень DE (рис. 2.105). Определить ускорение стержня, если угол клина равен .
Рис. 2.105
Решение. Абсолютное ускорение точки D стержня направлено по вертикали вверх. Его можно рассматривать как слагающееся из относительного ускорения , направленного вдоль щеки клина, и переносного ускорения , равного ускорению клина (так как переносное движение, т. е. движение клина является поступательным). Строя соответствующий параллелограмм и учитывая, что = , найдем
.
Величина и определяет ускорение стержня.
Задача 2.22. По железнодорожному пути, проложенному по параллели северной широты, движется тепловоз со скоростью v=20 м/с с запада на восток(рис.2.106). Найти кориолисово ускорение тепловоза.
Решение. Свяжем неподвижную систему отсчета с Землей, подвижную систему с тепловозом. Тогда вращение Земли вокруг собственной оси для всех точек тепловоза будет являться переносным, а угловая скорость вращения Земли – переносной угловой скоростью . Скорость движения тепловоза по железнодорожному пути – относительной скоростью .
Рис. 2.106
Вектор лежит в плоскости, перпендикулярной оси переносного вращения, и значит угол, образованный вектором переносной угловой скорости и вектором относительной скорости , равен 90о, а . Тогда
.
Угловая скорость переносного вращения определяется из того, что полный оборот Земля совершает за 24 часа.
.
Ускорение Кориолиса для тепловоза равно 0,29 см/с2 и направлено в соответствии с правилом Жуковского к центру окружности той параллели северной широты, по которой движется тепловоз.
Задача 2.23. Диск радиусом R=1 м вращается в плоскости чертежа вокруг неподвижной точки О против хода часовой стрелки по закону (t – в с, - в рад). По ободу диска из точки О движется точка М по ходу часовой стрелки согласно уравнению ( t – в с, s - в м). Определить абсолютную скорость и абсолютное ускорение точки М в момент времени t = 0,5 c (рис. 2.107).
Решение. Точка М совершает сложное движение. Свяжем подвижную систему отсчета с диском. Тогда относительным движением точки М будет ее движение по ободу диска. Это движение задано естественным способом. Переносным движением точки М является движение той точки диска, в которой находится в данный момент рассматриваемая точка М, т.е. вращение диска вокруг оси О.
Рис. 2.107
Определим положение точки М в указанный момент времени, при t = 0,5 c
м,
следовательно, к указанному моменту времени точка пройдет четверть окружности. При t = 0,5 c
рад.
Рис. 2.108
Покажем положение диска и точки, соответствующее заданному времени (рис. 2.108), и определим радиус переносного вращения:
м.
2. Определение абсолютной скорости . По теореме о сложении скоростей
.
Относительное движение задано естественным способом, поэтому воспользуемся формулой для определения
м/с.
На рис. 2.108 в точке М изобразим вектор относительной скорости по касательной к окружности радиусом R в сторону дуговой координаты s, так как . Для определения точки М определим вращательную скорость точки диска, с которой совпадает наша точка М
. (а)
Угловая скорость переносного вращения равна первой производной по времени от угла поворота