- •Введение
- •Глава 2. Параллактический треугольник светила и его решение
- •§4. Параллактический треугольник и его решение по основным формулам
- •§5. Вычисление высоты и азимута светила по системам формул
- •§7. Разложение высоты и азимута в ряд Тейлора. Теория таблиц численного типа
- •§1. Небесная сфера
- •§2. Системы сферических координат
- •§3. Графическое решение задач на небесной сфере
- •Глава 3. Видимое суточное движение светил. Изменение координат светил
- •§9. Характеристика суточного движения светил
- •§10. Явления, связанные с суточным движением светил
- •§11. Изменение координат светил вследствие видимого суточного движения
- •Глава 4. Обращение Земли вокруг Солнца. Видимое движение Солнца и изменение его координат
- •§13. Обращение Земли по орбите и видимое годовое движение Солнца
- •§14. Изменение экваториальных координат Солнца в течение года
- •Глава 5. Орбитальное и видимое движение планет, Луны и искусственных спутников
- •§18. Фазы и возраст Луны
- •§21. Орбитальное движение искусственных спутников
- •Глава 6. Измерение времени
- •§22. Основы измерения времени
- •§23. Звездные сутки. Звездное время. Основная формула времени
- •§26. Поясное, декретное, летнее, московское и стандартное времена, их связь с местной системой
- •§28. Понятие о точных шкалах времени
- •Глава 7. Вычисление видимых координат светил. МАЕ
- •§31. Понятие о вычислении видимых координат светил на ЭВМ
- •§32. Устройство таблиц МАЕ для расчета часовых углов и склонений светил
- •§33. Определение времени кульминации светил
- •§34. Обоснование расчета времени видимого восхода (захода) Солнца и Луны и времени сумерек
- •§35. Определение времени восхода и захода Солнца и Луны и времени сумерек по МАЕ
- •Глава 8. Измерители времени. Судовая служба времени
- •Глава 9. Звездное небо. Звездный глобус
- •§42. Устройство звездного глобуса, его установка. Понятие о других пособиях
- •§43. Решение задач с помощью звездного глобуса
- •Глава 10. Секстан
- •§44. Основы теории навигационного секстана
- •§45. Устройство навигационных секстанов
- •§46. Понятие об инструментальных ошибках секстана и их учете
- •§47. Понятие о секстанах с искусственным горизонтом
- •Глава 11. Наблюдения с навигационным секстаном
- •§48. Выверка навигационного секстана на судне
- •§50. Приемы измерения высот светил над видимым горизонтом
- •§53. Наклонение видимого горизонта. Наклонение зрительного луча
- •§55. Общий случай исправления высот светил, измеренных над видимым горизонтом
- •§56. Частные случаи исправления высот светил
- •§57. Приведение высот светил к одному зениту (месту) и одному моменту
- •§58. Определение средних квадратических ошибок поправок и измерения углов
- •§59. Определение средней квадратической ошибки измерения высот светил в море
- •Глава 13. Астрономическое определение поправки компаса
- •§60. Основы астрономического определения поправки компаса
- •§62. Пеленгование светил. Точность поправки компаса
- •§63. Определение поправки компаса. Общий случай
- •Глава 14. Теоретические основы определения места судна по светилам
- •§65. Общие принципы астрономического определения места
- •§67. Метод линий положения. Высотная линия положения
- •§72. Ошибки в высотной линии. Оценка ее точности и вес
- •Глава 16. Методы отыскания места судна и оценки его точности при наличии ошибок в высотных линиях
- •Глава 17. Определение места по одновременным наблюдениям светил. Общий случай
- •§76. Особенности определения места по одновременным наблюдениям светил
- •§77. Общий случай определения места по звездам
- •§78. Определение места днем по одновременным наблюдениям Луны и Солнца
- •§79. Определение места днем по одновременным наблюдениям Венеры и Солнца
- •§80. Определение места по одновременным наблюдениям Венеры, Луны и Солнца
- •Глава 18. Определение места судна по разновременным наблюдениям Солнца
- •§81. Особенности определения места по разновременным наблюдениям Солнца
- •§82. Влияние ошибок счисления и наивыгоднейшие условия для определения места по Солнцу
- •§83. Определение места по Солнцу в общем случае
- •§84. Определение места комбинированием навигационных и астрономических линий положения
- •Глава 19. Ускоренные способы обработки наблюдений
- •§86. Обзор приемов ускорения обработки наблюдений
- •§87. Прием перемещения счислимого места
- •§88. Определение места с предварительной обработкой (предвычислением) линий положения
- •§92. Решение астрономических задач на клавишных ЭВМ
- •Глава 20. Частные методы определения координат места судна
- •§93. Определение широты места по меридиональной и наибольшей высотам Солнца. Понятие о близмеридиональных высотах
- •§96. Определение координат места в малых широтах по соответствующим высотам Солнца
- •§97. Графический способ определения места при высотах Солнца, больших 88°
- •§98. Особенности определения места в высоких широтах
- •Глава 21. Перспективы развития методов астрономических определений в море. Краткий исторический очерк
- •§99. Понятие об астронавигационных системах и навигационных комплексах
- •§100. Краткий очерк истории мореходной астрономии
- •Список литературы
приблизительно на 20м продолжительнее тропического.
§14. ИЗМЕНЕНИЕ ЭКВАТОРИАЛЬНЫХ КООРДИНАТ СОЛНЦА В ТЕЧЕНИЕ ГОДА
Собственное годовое движение Солнца является отражением движения Земли, поэтому все особенности движения Земли относятся и к Солнцу. Орбитальное движение Земли, как отмечено в §12, 13, происходит быстрее в перигелии, медленнее — в афелии (см. рис. 23). В связи с этим Солнце по эклиптике движется также неравномерно — быстрее около точки П (4/1) и медленнее— около A (4/VII). Долгота Солнца, считаемая от точки Овна, имеет в четыре характерные даты те же значения, что и α , т.е. 0, 90, 180, 270°. Суточное изменение долготы вследствие неравномерности движения Солнца по эклиптике также неравномерно: около точки П эклиптики ∆λ=61,2'/д; около точки А — 57,2'/д; в среднем — 59,1'/д.
Связь координат Солнца α и δ с его долготой λ и ε. Проведя через место Солнца С (рис. 25) меридиан, получим сферический ∆CDE, прямоугольный при вершине D, с известными элементами λ и ε. Для определения α применим формулу котангенсов к углу D:
ctg 90° sin ε=ctg λ sinλ — cos ε cos α
откуда |
|
|
|
|
tg α= tg λ cos ε |
(58) |
|||
Определим δ по формуле синусов: |
|
|
|
|
sinδ |
= |
sin λ |
|
|
sinε |
sin 900 |
|
||
|
|
|||
откуда |
|
|
|
|
sinδ = sin λ sinε |
(59) |
Эти формулы применяются при расчете эфемерид Солнца.
Изменение координат Солнца. Получим ∆α и ∆δ Солнца в функции изменения долготы. Для этого продифференцируем формулу (58) по α и λ, а
73
формулу (59) по δ и λ, заменив cosα=cosα cosδ и переходя к конечным приращениям, получим:
∆α = |
cos |
ε |
∆λ |
|
|
|
|
|
|
(60) |
|||
cos2 |
δ |
|||||
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
∆δ = cosαsinε∆λ |
|
Подставляя в эти формулы значения α, δ и ∆λ для основных точек эклиптики (см. рис. 25), получим, что ∆α меняется от 54 до 66', а ∆δ — от 0 до 24' в сутки (сокращенно «д»). Наибольшее значение ∆α=66,6'/д Солнце имеет 22 декабря, а наименьшее — 53,8'/д— около 18 сентября, их разность 13,8·4=51,2c есть разность самых длинных и самых коротких суток в году. Среднее значение за год ∆α=59,14'/д. Эти величины применяются при измерении времени. Для приближенных расчетов принимается ∆α =10/д, а для ∆δ — значения его в середину первого, второго и третьего месяца от равноденствий, т.е. ∆δ=0,4°/д
— в первый месяц до и после равноденствий, ∆δ=0,30/д—во второй месяц до и после равноденствий и ∆δ=0,10/д — в первый месяц до и после солнцестояний. По этим данным и табл. 3 построен график значений α и δ Солнца по датам
(рис. 26).
Пример 15. Определить приближенно а и 6 Солнца на 15 ноября. Решение. 1. Намечаем ближайшую из четырех характерных дат: 22/XII;
α =270°; δ =23,5° S; ∆α=1/д; ∆δ=0,1°/д и 0,37д.
2.Число суток до этой даты — 37.
3.∆α=37д·10/д=37°; ∆δ=30·0,1+7·0,3=5,1°.
74
4. α =270—37=233°; δ =23,5°—5,1°=18,4°S.
О точном расчете координат Солнца. Вводится следующая замена:
Солнце обращается вокруг Земли по эллиптической орбите, соответствующей земной. Это движение определяется законами Кеплера и уравнениями §12. Элементы условной орбиты Солнца (i—ε и др.) получаются на определенную эпоху t0. Вычисляются величины r и v [см. §12, формулы (56), (57)]. По этим данным вычисляется λ , а по формулам (58), (59) — его α и δ (см. §31).
§15. ЯВЛЕНИЯ, СОПРОВОЖДАЮЩИЕ ГОДОВОЕ И СУТОЧНОЕ ДВИЖЕНИЕ СОЛНЦА
Времена года. Количество солнечной энергии, получаемой единичной площадью на Земле, зависит главным образом от высоты Солнца над горизонтом и времени освещения. В средних широтах высоты Солнца меняются за год на 46°53', что и приводит к смене времен года. На рис. 23 в положении II Земля обращена к Солнцу северным полушарием, где высоты Солнца больше, время освещения продолжительнее, — наступает лето. В положении IV наоборот — в северном полушарии зима, в южном — лето.
Астрономическими признаками времен года принято считать соотношение знака и величины склонения Солнца с широтой места. Когда δ становится одноименным с φ, начинается весна, а при δмакс начинается лето. Когда δ становится разноименным с φ, начинается осень, а при δмакс начинается зима. На этом основании получим следующие даты начала и конца времен года: в северном полушарии весна с 21/III no 22/VI, лето с 22/VI по 23/IX, осень с 23/IX по 23/ХП, зима с 22/XII по 21/Ш; в южном — наоборот.
Вследствие неравномерности движения Солнца по эклиптике время прохождения участков эклиптики между точками времен года неодинаково, поэтому для северного полушария весна продолжается 92,9 сут; лето — 93,6; осень — 89,8; зима — 89,0 сут; теплый весенне-летний период на семь дней длиннее осенне-зимнего. В тропиках вместо лета и зимы различают два сезона
75
— соответственно сухой и дождливый.
Климатические пояса. Разделение Земли на климатические пояса связано с количеством тепла, получаемым от Солнца, и особенностями его суточного движения.
С астрономической точки зрения Земля разделяется на пять климатических поясов.
Жаркий, или тропический, пояс включает районы, в которых Солнце может проходить через зенит. Условие прохождения через зенит: δ =φ. Следовательно, границами пояса будут параллели 23°27' N и S, т.е. тропики Рака и Козерога.
Умеренный пояс — северный и южный — включает районы, в которых Солнце каждый день восходит и заходит, но не проходит через зенит. Условие восхода: δ <90°—φ. Следовательно, границами этих двух поясов будут параллели от 23°27' до 66°33' N и S, т.е. от тропиков до полярных кругов.
Холодный, или полярный пояс (арктический, антарктический) включают районы, в которых возможны дни с незаходящим или невосходящим Солнцем. При δ >90°—φ и одноименных Солнце будет незаходящим, а при δ >90°—φ и разноименных — невосходящим.
Крайние параллели, на которых возможно незаходящее или невосходящее Солнце, называются полярными кругами: северным — в φ=66°33' N и южным — в φ=66°33'S. Следовательно, два холодных пояса простираются от полярных кругов до полюсов.
Особенности движения Солнца в разных широтах. Рассмотрим, как происходит совместное суточное и годовое движение Солнца при изменении широты места. Как показано на рис. 24, в течение года Солнце движется по спирали и его крайние параллели создают пояса сферы в пределах 23°27'N и S. Для выяснения особенностей движения Солнца эти пояса наносятся на сферу в данной широте (рис. 27).
76
На экваторе (рис. 27, а) все параллели Солнца делятся пополам, поэтому день всегда приближенно равен ночи. В дни равноденствий δ =0 Солнце движется по экватору, который совпадает здесь с первым вертикалом; в полдень Солнце проходит через зенит. До полудня Солнце движется по Оst-й части первого вертикала, а после полудня — по W-й, т.е. в полдень азимут Солнца мгновенно изменяется на 180°. В дни солнцестояний параллелям» являются тропики (δ=23°27'), при этом меридиональные высоты Н=66°33' будут наименьшими.
Втропическом поясе (рис. 27, б) крайние параллели Солнца вмещают зенит (φ≤23°27'N, S), поэтому Солнце проходит через зенит дважды в год, а на границах пояса — один. Продолжительность дня в течение года меняется мало. Солнце может пересекать первый вертикал (δ<φ) и не пересекать его. В тропиках изменение азимута происходит весьма неравномерно: велико около кульминаций и мало около первого вертикала.
Вумеренном поясе Солнце в течение года всегда восходит и заходит, причем продолжительность дня меняется в широких пределах (крайние параллели на рис. 24). В этом поясе Солнце никогда не проходит через зенит, а меридиональные высоты меняются в течение одного года на 26 макс.
Вполярном поясе (рис. 27, в) может наблюдаться незаходящее или не
восходящее Солнце, когда δ ≥90–φ, т.е. возможен полярный день или ночь. В остальное время Солнце восходит и заходит.
Полярным днем называется промежуток времени, в течение которого
77
Солнце в суточном движении не заходит и движется над горизонтом (параллели bb1, Na на рис. 27, в); он продолжается, пока δ ≥90–φ, и одноименно.
Полярной ночью называется промежуток времени, в течение которого Солнце в суточном движении не восходит и движется под горизонтом
(параллели Sc, d1d); ночь продолжается, пока δ ≥ 900 —φ и разноименно.
На полюсах полярный день и ночь продолжаются почти полгода: на северном полюсе день — с 21 марта по 23 сентября, ночь — с 23 сентября по 21 марта, на южном — наоборот.
Примечание. В действительности полярный день начинается на 2—3 дня раньше (заканчивается — позже) вследствие действия атмосферной рефракции, полудиаметра Солнца и наклонения горизонта (в сумме ≈1°), поэтому более точное условие;
δ ≥ 900 −ϕ ±10 |
(61) |
где +1° вводится для ночи; — 1° — для дня.
Пример 16. Дано φ=730N. Определить даты начала и конца полярной ночи и ее продолжительность.
Решение
1. Условие начала и конца ночи δ =90°–φ и разноименно, откуда δ =170S.2. Ближайшим значением будет δ =23,5° на 22/ХП; значение δ =17°S. Солнце имеет две даты, симметричные 22/ХП.
Разность: 23,5°–17°=6,5°=∆δ — общее приращение δ.
3.Число суток превысит 30 (так как 6,5°:0,17д—65д), поэтому примем два суточных значения: ∆δ=0,1° и 0,3° и получим: З0Д·0,1°/д=30, остаток 3,5°; 0,3°/д≈12Д
Следовательно, за 30Д+12Д=42Д до и после 22/ХП δ=17°S.
4.Полярная ночь начнется 22/ХП—42Д=10/XI, закончится 22/ХП+42Д=2/II; продолжительность ее 84 дня.
По более точной формуле (61) получаются значения: δ=18°S; число суток 38 и полярная ночь начнется 14 ноября и окончится 29 января; продолжительность 76 сут.
78
Пример 17. Дано: φ=14°S. Определить даты, в которые Солнце проходит через зенит.
Решение.
1.δ =φ=14°S — будет в две даты.
2.Ближайшие даты 23/IX и 21/III: δ =0; ∆δ=0,4°/д и 0,37д;
30Д·0,4°/д=12°; 2°: 0,37д=7 Д.
3.Число суток до ближайшей даты: З0Д + 7Д = 37Д.
4.Даты прохождения Солнца через зенит: 23/IX+37Д=30/Х; 21/Ш—37Д=12/II.
79