- •Введение
- •1. Правила выполнения курсовой работы
- •Принятые обозначения
- •2. Правила сдачи курсовой работы
- •3. Правила оформления курсовой работы
- •4. Задания на курсовую работу Задание 1. Определение реакций связей составных конструкций
- •Задание 2. Кинематический анализ многозвенного механизма
- •Задание 3. Исследование движения механических систем с помощью теоремы об изменении кинетической энергии системы
- •Задание 4. Исследование движения механических систем с помощью методов аналитической механики
- •Задание 5 (дополнительное). Определение сил реакций составной конструкции с помощью принципа возможных перемещений (пвп)
- •Приложение а
- •Форма титульного листа курсовой работы
- •Расчетно-пояснительная записка
- •201__ Приложение б
- •Форма бланка задания на курсовую работу
- •Приложение в
- •Пример оформления содержания
- •Приложение г
- •Примеры библиографических описаний
- •Приложение д
- •Статика Силы реакции связей
- •Распределенные силы
- •Алгебраический момент силы относительно точки
- •Теорема Вариньона для плоской системы сил
- •Условия равновесия плоской системы сил
- •Составная конструкция (сочлененная система тел)
- •Приложение е
- •Кинематика
- •Поступательное движение твердого тела
- •Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •Плоское (плоскопараллельное) движение твердого тела
- •Теорема о проекциях скоростей
- •Приложение ж
- •Динамика Работа силы
- •Примеры вычисления работы силы
- •Кинетическая энергия
- •Теорема об изменении кинетической энергии системы
- •Приложение и
- •Аналитическая механика Возможные перемещения
- •Элементарная работа силы на возможном перемещении. Идеальные связи
- •Принцип возможных перемещений (принцип Лагранжа)
- •Обобщенные координаты системы
- •Обобщенные силы
- •Вычисление обобщенной силы
- •Общее уравнение динамики (принцип Даламбера-Лагранжа)
- •Уравнения Лагранжа второго рода
- •Заключение
- •Контрольные вопросы и дополнительные задания Задание 1
- •Задание 2
- •Задание 3
- •Задание 4
- •Задание 5
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
Кинетическая энергия
Кинетической энергией материальной точки называют половину произведения массы точки на квадрат ее скорости, т.е. или.
Кинетической энергией системы называют сумму кинетических энергий всех точек механической системы, т. е.
. (ПЖ .21)
Кинетическая энергия как точки, так и системы не зависит от направления скоростей точек. Кинетическая энергия может быть равна нулю для системы только при условии, если все точки системы находятся в покое.
Кинетическая энергия твердого тела:
При поступательном движении твердого тела
, (ПЖ .22)
так как при поступательном движении твердого тела скорости всех точек тела одинаковы, т. е. , где– общая скорость для всех точек тела.
Таким образом, кинетическая энергия твердого тела при поступательном движении вычисляется так же, как и для одной точки, у которой масса равна массе всего тела.
При вращении тела вокруг неподвижной оси
, П(Ж .23)
где – момент инерции тела относительно оси вращения.
Следовательно, кинетическая энергия тела при вращательном движении вокруг неподвижной оси равна половине произведения момента инерции тела относительно оси вращения на квадрат угловой скорости тела.
При плоском движении твердого тела
. (ПЖ .24)
Таким образом, при плоском движении тела кинетическая энергия складывается из кинетической энергии поступательного движения тела вместе с центром масс и кинетической энергии от вращения вокруг оси, проходящей через центр масс и перпендикулярной плоскости движения.
Теорема об изменении кинетической энергии системы
Теорема об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме: дифференциал от кинетической энергии системы равен сумме элементарных работ всех внешних и внутренних сил, действующих на систему
, (ПЖ .25)
где кинетическая энергия системы , элементарная работа внешних и внутренних сил соответственнои.
Если обе части (ПЖ.25) проинтегрировать между двумя положениями системы – начальным и конечным, в которых соответственно кинетическая энергия и, то, изменяя порядок суммирования и интегрирования, имеем
,
или
, (ПЖ .26)
где – работа внешней силы для точкисистемы при ее перемещении из начального положенияв конечное положение,соответственно работа внутренней силы, действующей на точку.
Формула (ПЖ.26) выражает теорему об изменении кинетической энергии системы в конечной или интегральной форме: изменение кинетической энергии системы при ее перемещении из одного положения в другое равно сумме работ всех внешних и внутренних сил, действующих на систему, на соответствующих перемещениях точек системы при том же перемещении системы.
Частный случай. Для абсолютно твердого тела сумма работ всех внутренних сил системы равна нулю:
.
Т.о., теорему об изменении кинетической энергии, например, в конечной форме можно представить в виде
, (ПЖ .27)
Изменение кинетической энергии твердого тела при каком-либо перемещении равно сумме работ всех внешних сил, действующих ни тело, на соответствующих перемещениях точек тела при том же перемещении твердого тела.