Физика (Магнетизм)_ЛЕКЦИИ И ВОПРОСЫ / OF5_1_Магнетизм Магнитное поле_mini (1)
.pdfПоток вектора
Поток вектора через поверхность –
интегральная характеристика векторного поля, равная сумме произведений площадей элементарных участков, на которые разбита поверхность, на нормальные составляющие вектора к этим участкам.
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
71 |
12+ |
|
Поток вектора магнитной индукции
(Magnetic induction flux)
Магнитный поток (поток вектора магнитной индукции) ΦB сквозь замкнутый контур S – вся совокупность линий магнитной индукции, пронизывающих этот контур, т. е. поток вектора магнитной индукции через поверхность:
ΦB = BS cos ϕ = Bn S
где φ – угол между направлением нормали к площадке и направлением индукции B; Bn – проекция вектора B на нормаль n.
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
72 |
12+ |
|
К магнитному потоку
,
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
73 |
12+ |
|
Единицы магнитного потока
Магнитный поток в системе СИ выражают в веберах (Вб, Wb). Вебер – магнитный поток, создаваемый однородным магнитным полем с индукцией 1 Тл через поперечное сечение площадью 1 м2.
Теперь становится понятным иное, чем предложенное нами, определение теслы в ГОСТе: «Тесла равен магнитной индукции, при которой магнитный поток сквозь поперечное сечение площадью 1 м2 равен 1 Вб».
Магнитный поток в гауссовой системе единиц выражают в максвеллах (Мкс, Mx): 1 Вб = 108 Мкс.
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
74 |
12+ |
|
5.1.6. Работа при перемещенииении контура с током
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
75 |
12+ |
|
К работе по перемещению проводника с током в магнитном поле
На проводник действует сила:
FА = IlB
Поэтому механическая работа dA, совершаемая этой силой на отрезке dx:
dA = FA dx = IBldx = IBdS = IdΦB
где dA – работа, совершаемая силами поля; dS = ldx – площадь, пересекаемая проводником с током при движении; dΦB = BdS – изменение (в данном случае – увеличение) магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром с током.
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
76 |
12+ |
|
К работе по перемещению проводника с током в магнитном поле
Аналогичный результат можно получить и для вращения проводника в магнитном поле. Поскольку любое перемещение проводника можно свести к поступательному и вращательному движениям, то полученная формула определяет механическую работу при произвольном перемещении проводника в магнитном поле.
Полученный результат справедлив и для произвольного направления поля B, и вообще для любого контура при произвольном перемещении его в постоянном неоднородном магнитном поле, и при произвольной деформации контура. Если при этом поддерживать силу тока I постоянной, то работа силы Ампера будет равна произведению силы тока на изменение магнитного потока через контур.
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
77 |
12+ |
|
Рельсотрон
(Railgun)
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
78 |
12+ |
|
5.1.7. Магнитная постояннаяная;; напряжённость магнитного поляполя
Скалярный коэффициент пропорциональности µ0, входящий в формулы некоторых законов электромагнетизма при записи этих формул в рационализованной форме в системе СИ,
называют магнитной постоянной.
Поскольку электрическую постоянную часто называют диэлектрической проницаемостью вакуума, то и магнитную постоянную иногда (не совсем обоснованно) по аналогии называют магнитной проницаемостью вакуума.
Вгауссовой системе µ0 = 1. Численное значение магнитной постоянной µ0 в СИ мы определим позже. Пока лишь заметим, что коэффициент µ0 выбирается так, чтобы при взаимодействии двух проводников с токами, измеренными в амперах, расстояниями и длинами отрезков проводников, измеренными в метрах, сила взаимодействия измерялась бы в ньютонах.
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
79 |
12+ |
|
Напряжённость магнитного поля
(Magnetic intensity)
Если B – магнитная индукция в какой-либо точке поля в вакууме, то напряжённостью магнитного поля (силой магнитного поля) в той же точке поля называют векторную величину H:
|
|
H ≡ |
B |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
μ |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B = μ |
H |
|
|
|
μ0 = |
B |
|
|
|
H |
|||
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
80 |
12+ |
|