|
|
20 60 |
2 |
10 20 10 60 cos70 |
|
2 |
37,74МПа. |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r1 r2
Рис. 5.14. Схема к определению компонентов полного напряжения на наклонной площадке
3. Радиусами r1 и r2 проводим дуги окружностей из центров в точках O1 , O2 и на пересечении получаем искомую точку. Далее, измеряя величину координат, найденной точки, определяем значения напряжений 3МПа,
34МПа.
4.Максимальное касательное напряжение будет действовать на пло-
щадке параллельной главному напряжению 2 и равнонаклоненной к главным осям 1 и 3 и определяется по формуле
5.2.3. Октаэдрические напряжения. Шаровой тензор. Тензор Девиатор.
В исследовании вопроса прочности материала наряду с главными плоскостями и плоскостями главных касательных напряжений, существенное значение имеют плоскости, пересекающие главные оси под одинаковыми углами. Такие плоскости называются октаэдрическими (рис. 5.15).
Вычислим нормальное и касательное напряжение по октаэдрической площадке. Оси координат направим вдоль главных напряжений. Направляющие косинусы нормали к октаэдрической площадке равны между собой.
l m n 1 . |
|
(5.22) |
3 |
|
|
Проекции полного напряжения на оси |
X ,Y, Z будут определяться по |
формуле (5.4): |
|
|
Pxокт 1l; Pyокт 2m; |
Pzокт 3 n |
(5.23) |
Величина полного напряжения определиться:
P2окт |
1 |
1 |
2 |
2 |
2 3 |
2 . |
(5.24) |
|
3 |
|
|
|
|
|
|
Нормальное напряжение на той же площадке (рис. 5.16) определяется согласно формуле (5.6).
Рис. 5.15. Элементарный октаэдр |
|
Рис. 5.16. Схема к определению |
|
|
|
октаэдрических напряжений |
Воспользовавшись формулой (5.7), определим касательное напряжение |
на октаэдрической площадке: |
|
|
|
|
окт 1 |
1 |
2 2 |
2 3 2 3 1 2 . |
(5.26) |
3 |
|
|
|
|
Касательное напряжение, определяемое формулой (5.26) называется октаэдрическим касательным напряжением или интенсивностью касательных напряжений.
В теории пластичности октаэдрическое касательное напряжение является основным фактором, определяющим характер развития пластической деформации. В теории пластичности оказалось удобным вводить в расчеты так называемую интенсивность нормальных напряжений i , связанную с окт за-
висимостью
Здесь i определяется по формуле
i |
1 |
1 2 2 2 3 2 3 1 2 . |
(5.28) |
|
2 |
|
|
Тензор напряжений Тн можно представить в виде двух слагаемых (рис.
5.17):
Или
|
|
|
|
|
|
|
|
xx |
|
yx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
zx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тн xy |
yy |
zy |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
yz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
xz |
zz |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ср, |
|
|
0, |
|
|
0 |
x ср, |
yx , |
|
|
|
zx , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
0, |
|
|
ср , |
|
|
|
|
+ |
|
xy , |
y ср, |
|
|
|
zx |
|
|
(5.30) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0, |
|
|
|
0, |
|
|
|
|
|
|
xz , |
yz , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ср |
|
|
|
z ср, |
Здесь |
|
|
ср |
xx |
yy |
zz - среднее напряжение. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 5.17. Пример разложения тензора напряжений на шаровой тензор и девиатор
Первое слагаемое ТнО |
называется шаровым тензором напряжений и вы- |
ражает всестороннее растяжение или сжатие. |
|
|
|
|
|
|
|
|
ср, |
0, |
0 |
|
|
|
|
Tн |
О |
|
0, |
ср , |
0 |
|
|
(5.31) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0, |
0, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ср |
|
|
Шаровой тензор напряжений характеризует объемную |
деформацию в |
точке. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Второе слагаемое |
Dн |
называется девиатором. Ему соответствует изме- |
нение формы элемента без изменения объема. |
|
|
|
|
|
x ср, |
yx , |
|
|
zx , |
|
|
Dн |
|
xy , |
|
y ср, |
|
zx |
|
(5.32) |
|
|
|
|
|
|
|
xz , |
|
yz , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
z ср, |
|
Если на гранях исследуемого параллелепипеда действуют только главные напряжения формула 5.30 примет вид
|
|
ср, |
0, |
0 |
1 ср, |
0, |
0, |
|
|
= |
0, |
ср , |
|
+ |
0, |
2 ср, |
0 |
(5.33) |
|
|
|
0, |
0, |
|
|
0, |
0, |
|
|
|
|
|
ср |
|
3 ср, |
Здесь |
|
ср |
1 |
2 |
3 - среднее напряжение. |
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Отделение компонентов напряжений, связанных только с объемной деформацией, от компонентов, связанных с изменением формы, имеет важное значение для суждения о прочности в рассматриваемой точке, а так же для исследования законов деформации в окрестности той же точки.
Пример 5.5. Определить величину октаэдрических напряжений, если известны главные напряжения на гранях параллелепипеда, выделенного в окрестности точки: 1 60МПа; 2 10МПа; 3 20МПа. Разбить тензор напря-
жений на шаровой и тензор девиатор.
Решение
1. По формулам 5.25, 5.26 определяем величину октаэдрических напря-
жений
окт |
1 2 3 |
|
60 10 20 |
16,667МПа, |
|
3 |
|
3 |
|
окт 13 1 2 2 2 3 2 3 1 2
31 60 10 2 10 20 2 20 60 2 33МПа.
2.Разбиваем тензор напряжений на шаровой тензор и тензор девиатор
(рис. 5.18).
ср окт 1 32 3 16,667МПа
60 |
0 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
10 |
0 |
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
Тн |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
20 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
16,667, |
|
0, |
|
0 |
|
43,33, |
0, |
0, |
|
|
|
0, |
16,667, |
|
|
0, |
6,667, |
0 |
= |
|
|
|
+ |
|
|
|
0, |
|
0, |
|
16,667 |
|
|
0, |
0, |
36,667, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 5.18. Разложения тензора напряжений на шаровой тензор и девиатор
5.3. Плоское напряженное состояние
5.3.1. Определение напряжений на наклонных площадках Плоское напряженное состояние является частным случаем – объемного,
то есть, когда одно из главных напряжений равно нулю.
С плоским напряженным состоянием приходится иметь дело при основных видах деформирования: плоском поперечном изгибе, кручении, сложном сопротивлении.
Плоское напряженное состояние также может возникать в какой либо точке тела, испытывающего объемное напряженное состояние, так как, изменение величины и направления главных напряжений при переходе из одной точки в другую происходит непрерывно. А уже соседние точки испытывают пространственное напряженное состояние.
Имеют место следующие виды плоского напряженного состояния:
1 0, 2 0, 3 0 ; |
1 0, 2 0, 3 0 ; |
1 0, 2 0, 3 0 . |
Правило знаков для нормальных напряжений остается таким же, как и при объемном напряженном состоянии (напряжения, оказывающие растягивающее воздействия, берутся со знаком плюс). Касательное напряжение считается положительным, если для совмещения с его направлением внешнюю нор-
маль необходимо повернуть на 90 по ходу часовой стрелки (рис. 5.19а), и отрицательным – против хода часовой стрелки (рис. 5.19б).
Рассмотрим параллелепипед, испытывающий плоское напряженное состояние (рис. 5.20).
Так как все компоненты напряжений, отличные от нуля, располагаются в одной плоскости OXY , вместо аксонометрического изображения будем использовать ортогональную проекцию на плоскость OXY (рис. 5.21). Для определения напряжений на наклонной площадке выделим из напряженного тела элементарную призму (рис. 5.22).
Рис. 5.19. Расчетные схемы к определению знаков касательных напряжений при плоском напряженном состоянии
Формулы для определения компонентов полного напряжения на наклонной площадке получаются из уравнений 5.4, учитывая, что в рассматриваемом случае
|
l cos , |
|
m cos / 2 sin , n cos / 2 0 , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Pvz 0 , |
zx xz 0 , |
zy yz 0 , zz 0 , |
|
|
получаем |
|
xxl yx m xx cos yx sin |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Px |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Py |
xyl yy m xy cos yy sin |
(5.34) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 5.20. Расчетная схема к определе- |
Рис. 5.21. Ортогональная проекция па- |
нию напряжений на гранях элементар- |
раллелепипеда на плоскость OXY |
ного параллелепипеда |
|
Рис. 5.22. Расчетная схема к определению напряжений на наклонной площадке
Из формул 5.6 и 5.7 легко получить выражения для нормальных и касательных напряжений на наклонной площадке
xxl2 yy m2 2 yxlm xx cos2 yy sin2 2 yx sin cos
|
|
|
(5.35) |
|
|
(Px2 Py2 ) (Pxl Py m)2 |
xx yy sin cos xy cos2 sin2 . |
Если оси X и Y совпадают с нормалями к главным площадкам формулы 5.35 примут вид
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos |
2 |
|
|
|
sin |
2 |
|
|
|
|
xx |
|
1 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin2 |
|
|
|
cos2 |
(5.36) |
|
|
yy |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
2 |
|
|
sin 2 |
|
|
|
|
|
|
|
xy |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
1 |
2 |
cos2 |
|
|
xx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos2 |
(5.37) |
|
yy |
|
|
1 |
|
|
2 |
|
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
sin 2 |
|
|
|
|
|
|
|
xy |
|
|
1 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Из этой формулы видно, что максимальные касательные напряжения возникают при угле 45 , то есть на площадках равнонаклоненных к главным напряжениям 1 , 2
|
|
max 1 2 . |
(5.38) |
|
|
2 |
|
Пример 5.6. На наклонной площадке элемента, нормаль к которой со- |
ставляет с осью |
X угол 60 |
, определить величины полного напряжения P |
|
|
|
|
иего проекций на координатные оси Px , Py , а также величины нормального
икасательного напряжений. На гранях элемента действуют напряжения:
xx 60МПа; yy 20МПа; zz 0; xy 15МПа; yz 0; zx 0МПа..
|
|
|
|
|
|
|
Решение |
|
1. Определяем величины полного напряжения P и его проекций на ко- |
ординатные оси Px , Py , Pz |
|
sin 60 cos60 15 sin60 17,01МПа; |
P |
|
xx |
|
cos |
yx |
x |
|
|
|
|
|
|
P |
|
xy |
cos |
yy |
sin 15 cos60 20 sin60 24,82 МПа; |
y |
|
|
|
|
|
P |
|
P2 |
P2 |
17,01 2 24,822 30,09 МПа. |
|
|
|
x |
y |
|
|
|
2. Определяем величины нормального |
и касательного напряже- |
ний. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
xx cos2 yy sin2 2 yx |
sin cos |
60 cos2 60 20 sin2 60 2 15 sin60 cos60 12,99МПа |
|
|
|
xx yy sin cos xy cos2 sin2 |
60 20 sin60 |
cos60 15 cos2 60 sin2 60 -27,14МПа. |
Знак минус указывает на направление касательного напряжения противоположное, показанному на рис. 5.22.
5.3.2. Определение главных напряжений и направляющих косинусов нормалей к главным площадкам.
Пусть для некоторой точки известны компоненты напряжений в системе OXY : xx ; yy ; xy . Требуется определить главные напряжения и ориентацию
главных площадок в системе OXY (рис 5.23). |
|
|
|
|
|
С учетом того, что |
n cos / 2 0 , zx |
xz 0 , |
zy |
yz |
0 , |
l2 m2 |
1определитель 5.8 |
запишется в следующем виде |
|
|
|
|
|
xx , |
yx , |
|
|
|
|
|
|
xy , |
yy , |
0, |
|
|
|
или в развернутом виде
2 xx yy xx yy xy2 0 .
Решение этого квадратного уравнения имеет вид
1,2 |
|
xx |
|
|
yy 21 |
xx yy 2 4 xy2 |
|
2 |
|
zz 0
(5.39)
(5.40)
(5.41)
1 2
Рис. 5.23. Расчетная схема к определению главных напряжений
Для определения положения главных площадок вычисляется угол, составляемый нормалью к главной площадке, где действует напряжение 1 , с
осью X
Угол, полученный со знаком плюс, откладывается от оси X против часовой стрелки.
Пример 5.7. Определить величины главных напряжений и положение главных площадок. Вычислить значения максимальных касательных напряже-
ний. На гранях элемента действуют напряжения: xx 60МПа; yy 20МПа;
zz 0; xy 15МПа; yz 0; zx 0МПа..
Решение
1. Определяем величины главных напряжений 1 , 2
|
1,2 |
|
xx |
|
yy 21 |
xx yy 2 4 xy2 |
|
|
2 |
|
|
60 20 |
|
1 |
60 20 2 4 152 20 25 . |
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
Главные напряжения, полученные из решения этого уравнения, обозначаем в соответствии с правилом, рассмотренном в пункте 1.3.1.
1 5МПа, 3 45МПа.
2. Определяем угол, составляемый нормалью к главной площадке, где действует напряжение 1 , с осью X
tg |
xy |
|
15 |
1 |
45 . |
|
1 yy |
|
5 20 |
|
|
3. Определяем величину максимального касательного напряжения
4. Результаты расчета представим на рис. 5.24.
1
3
1
3
Рис. 5.24. Расчетная схема (к примеру 5.7)
5.3.3. Графический анализ плоского напряженного состояния в точке.
Если величины нормальной и касательной составляющих напряжения, действующего на некоторой площадке, проходящей через точку М напряженного тела, принять в качестве координат точки на плоскости в системе осей ,
то зависимостям 5.37 будет соответствовать окружность радиусом R |
1 2 |
и координатой центра ОО 1 2 |
|
2 |
(рис. 5.25). |
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
Рис. 5.25. Расчетная схема к графическому определению напряжений на наклонных площадках
Эта окружность является геометрическим местом точек, координаты которых численно равны нормальной и касательной составляющим напряжений, действующих на площадках, проходящих через точку М напряженного тела, перпендикулярно площадке с нулевым главным напряжением. Так, точка Dx , соответствует площадке с нормалью X , точка Dy - площадке с нормалью
Y , точка А – главной площадке с 1 , точка В – главной площадке с 2 .
Для определения напряжений на площадке, проведенной под углом к оси X , из центра окружности от оси проводим луч под углом 2 до пересечения с окружностью (точка Dx ). Координаты этой точки являются компо-
нентами полного напряжения на данной площадке. Напряжения на площадке, перпендикулярной к рассмотренной, найдем, проведя луч под углом 2 2 до пересечения с окружностью в точке Dy . Из рисунка видно,
что точки Dx и Dy лежат на прямой, проходящей через начало координат и имеет место равенство xy yx
Если в качестве исходных данных заданы компоненты напряжения на двух взаимно перпендикулярных площадках xx ; yy ; xy ; yx , то исследование
напряженного состояния производится в следующей последовательности. Вначале в геометрической плоскости в системе прямоугольных коорди-
нат |
наносят точки Dx и Dy соответственно с координатами xx ; xy и |
yy ; yx . |
Соединив, полученные точки прямой, получаем центр окружности |
(точка О1 ) на пересечении прямой с осью . Затем строится окружность из центра О1 радиусом, равным отрезку О1 Dx или отрезку О1 Dу . Длины отрезков ОВ и ОА будут равны соответственно главным напряжениям 2 и 1 . Для определения направления этих напряжений из точки Dx проводится горизонтальная прямая до пересечения с окружностью в точке М, которую соединяют на-
148