Физика (электростатика) / Пример выполнения типового расчёта по электростатике
.pdfПример выполнения типового расчёта по теме "Расчёт характеристик электростатического поля"
Задача
Диэлектрический шар (относительная диэлектрическая проницаемость ε1 = 4)
радиуса R = 5 см заряжен с объёмной плотностью ρ ρ |
R2 |
, где r – расстояние от |
|
r2 |
|||
0 |
|
центра шара, а ρ0 = 3·10–6 Кл/м3. Шар погружён в среду, относительная диэлектрическая проницаемость которой изменяется по закону ε2 r2rR .
Найти зависимости электрического смещения Dr(r), напряжённости Er(r) и потенциала φ(r) электрического поля, если φ(∞) = 0. Построить соответствующие графики.
Вычислить:
полный заряд шара;
энергию поля вне шара;
потенциал на поверхности шара;
объёмную плотность связанных зарядов вне и внутри шара.
Решение
1.Построим графики заданных функций (рис. 1 и 2).
ρ |
ε |
|
|
|
4 |
|
|
ρ0 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
R |
r |
0 |
R |
r |
|
Рис. 1 |
|
|
Рис. 2 |
|
2.Найдём зависимость Q(r), т. е. найдём заряд, лежащий внутри сферы радиуса r.
Так как ρ dQ , то Q ρdV , где интегрирование ведется по объёму. dV V
В зависимости от типа симметрии задачи элемент dV можно представить в виде:
|
2 |
|
|
dV |
|
dV = 4πr2dr |
dV = 2πhrdr |
dV = 2Sторцаdx |
Сферическая симметрия |
Цилиндрическая |
Плоская симметрия |
|
симметрия |
|
r |
r |
Q ρ4πr2dr |
Q 2πhrdr |
0 |
0 |
Так как в данном случае симметрия сферическая, заряд, лежащий внутри сферы радиуса r, можно найти следующим образом:
r |
r |
2 |
Q r ρ4πr2dr ρ0 |
R2 4πr2dr 4πρ0R2r . |
|
0 |
0 |
r |
|
График этой функции показан на РИС. 3. В частности, полный заряд шара
Q R 4πρ0R3 .
3.Найдём зависимость Dr(r).
Для этого воспользуемся теоремой ОстроградскогоГаусса
DdS Qохвачстор. . S .
S
Гауссовы поверхности показаны на РИС. 4.
x
Q 2 ρSdx
0
Q
4πρ0R3
0 |
R |
r |
Рис. 3
S1
R
r |
S2 |
r < R |
Рис. 4 |
|
Левая часть равенства преобразуется в силу симметрии к |
||
|
||
виду |
|
DdS Dr 4πr2 . |
|
|
S1 |
|
|
Правая часть равенства: |
|
|
Qстор. |
Q r 4πρ R2r |
. |
охвач. S |
0 |
|
|
|
Отсюда Dr∙4πr2 = 4πρ0R2r и, следовательно,
D1r ρ0rR2 .
r > R
Левая часть равенства:
DdS Dr 4πr2 . |
|
S1 |
|
Правая же часть равенства: |
|
Qстор. |
Q r 4πρ R3 . |
охвач. S |
0 |
Отсюда Dr∙4πr2 = 4πρ0R3 и
3
ρ R3
D2r r0 2 .
4.Найдём зависимость Er(r). Так как D ε0εE , то
при r < R
E1r D1r ρ0R2 ;
ε0ε1 ε0ε1r
при r > R
E |
|
|
D2 |
|
ρ0R3 r R |
. |
|
2r |
ε ε |
|
|||||
|
|
|
2ε r3 |
||||
|
|
|
0 |
2 |
|
0 |
|
5.Найдём зависимость φ(r). По условию φ(∞) = 0.
при r > R
|
|
|
|
|
|
ρ R3 |
r R |
|
ρ0R |
3 |
|
1 |
|
R |
|
||
|
φ2 r E2rdr |
0 |
|
|
|
dr |
|
|
|
. |
|||||||
|
|
2ε0r |
3 |
|
|
|
|
2 |
|||||||||
|
|
|
r |
r |
|
|
|
|
2ε0 r |
|
2r |
|
|||||
|
|
|
2 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
φ |
r |
ρ0R3 |
2r R |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
4ε |
r2 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
3 |
ρ R2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В частности, φ2 |
|
0 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
ε0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
при r < R
|
R |
|
R |
|
ρ0R |
2 |
|
|
|
ρ0R |
2 |
φ1 r Erdr E1rdr E2rdr |
|
|
dr φ2 r |
|
|||||||
2ε ε r |
ε ε |
|
|||||||||
r |
r |
R |
r |
|
|
|
|
||||
0 1 |
|
|
|
0 1 |
|||||||
1 |
1 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
φ r |
ρ0R2 |
ln R 3 |
ρ0R2 |
. |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
1 |
ε0ε1 |
|
r |
4 ε0 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
В частности, φ1 R 3 ρ0R2 . 4 ε0
ln R 3 ρ0R2 ; r 4 ε0
Выполнено условие φ1(R) = φ2(R), т. е. потенциал не претерпевает скачка на границе сред.
6.Построим графики полученных функций (РИС. 5А, Б, В).
4
Dr |
Er |
φ |
~ –ln r
0 |
R |
r 0 |
R |
r 0 |
R |
r |
|
а |
|
|
б |
|
в |
Рис. 5
7.Полный заряд шара
QQ R 4πρ0R3 4,7 10 9 Кл .
8.Энергия поля вне шара W wdV , здесь w – объёмная плотность энергии,
V
w DE2 .
В силу сферической симметрии dV = 4πr2dr. Тогда энергия поля вне шара будет равна
|
1 |
ρ R3 ρ R3 |
r R |
|
3 |
πρ2R5 |
||||
W |
|
0 |
0 |
|
|
4πr2dr |
|
0 . |
||
2 |
2 |
|
|
2ε r |
3 |
2 |
||||
R |
r |
|
|
|
|
ε |
||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
0 |
|
|
W |
3 πρ02R5 |
1,5 10 6 Дж . |
|
||||||
|
|
|
2 ε |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
9. Найдём объёмную плотность связанных зарядов.
Один из способов нахождения объемной плотности зарядов заключается в
следующем. Согласно теореме Гаусса для вектора поляризации P поток этого вектора через произвольную замкнутую поверхность определяется суммой связанных (сторонних) зарядов, охваченных этой поверхностью. В дифференциальной форме это можно представить так:
divP ρсвяз .
divP в разных системах координат имеет вид:
Декартова система координат
divP Px Py Pz .x y z
Цилиндрическая система координат
divP |
1 |
|
rP |
1 |
Pφ |
Pz . |
|
|
|||||
|
r r |
r |
r φ |
z |
||
|
|
5
Сферическая система координат
|
1 |
|
|
|
||
divP |
|
|
|
|
r2Pr |
|
r |
2 |
r |
||||
|
|
|
|
|
1 |
|
Pφ |
|
1 |
P sinθ . |
|||
|
|
|
|
|
||||
r sinθ φ |
|
θ |
θ |
|
||||
r sinθ |
|
|
Так как в данной задаче имеет место сферическая симметрия, то в последней формуле остается только одно слагаемое и тогда
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ρсвяз |
|
|
|
|
|
|
|
|
r2P , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r |
2 |
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
где P D ε0 E . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
при r < R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
ρ R |
2 |
|
|
ρ R |
2 |
|
|
|
|
|
|
ρ R |
2 |
ε 1 |
|
|
ε 1 |
|
||||||||||||||
ρ |
|
|
|
|
ε |
|
|
|
|
|
|
ρ r . |
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
r2 |
|
|
|
0 |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
r2 |
|
|
|
|
r |
|
|
εε r |
|
r2 |
|
|
ε |
|
ε |
||||||||||||||||||||||||
связ |
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
при r > R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
ρ R |
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
||||
|
ρ |
1 |
|
|
|
ρ0R |
ε |
|
|
|
R r |
|
ρ0R |
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
r2 |
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
. |
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
связ |
|
|
r2 |
|
r |
|
|
|
r2 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
2ε r3 |
|
|
|
|
|
2r4 |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
График зависимости ρсвяз(r) представлен на РИС. 6.
ρсвяз
0 R
r
–ρ0/2
–3ρ0/2
Рис. 6