Лабораторные работы / Работа КФ - Отчет - 2006 / КФ1
.docРабота КФ1
Изучение законов теплового излучения; оптический пирометр
Цель работы: изучение законов теплового излучения; ознакомление с принципом действия яркостного пирометра и измерение с его помощью яркостной температуры нагретого тела; применение закона Кирхгофа и формулы Планка для определения истинной температуры тела; экспериментальная проверка справедливости закона Стефана-Больцмана.
Описание установки
На рисунке ниже представлена схема реальной экспериментальной установки, в которой объектом исследования является раскалённая нить 1 лампы Л. Лампа помещена в защитный механический кожух 2, в котором имеется прямоугольное отверстие 3.
Подаваемое на лампу напряжение регулируется с помощью потенциометра р1 и измеряется вольтметром V1; для измерения силы тока, протекающего по нити накала, служит амперметр А.
Проходя через отверстие 3, излучаемый лампой свет попадает на объектив 4 яркостного пирометра П – специального прибора для бесконтактного измерения высоких температур.
Попадающий на объектив 4 свет от исследуемой лампы Л проходит через систему линз оптической трубы пирометра, позволяющую наблюдать в окуляр 5 совмещённые в одной плоскости изображения нитей накала исследуемой и эталонной ламп. Расположенный в оптической трубе красный светофильтр КФ пропускает в окуляр практически монохроматический свет с длиной волны λ=660 нм, поэтому изображения нитей имеют красную окраску.
Изменяя напряжение, подаваемое на эталонную лампу, можно добиться одинаковой яркости обеих нитей.
При высокой температуре лампы Л предусмотрено введение нейтрального светофильтра. Нейтральный светофильтр уменьшает яркость изображения нити лампы Л и позволяет уравнять яркости наблюдаемых в окуляр нитей при меньшем напряжении на эталонной лампе.
При введённом светофильтре показания пирометра снимаются с его нижней шкалы, а при выведенном (низкие температуры) – с верхней.
Л – исследуемая лампа;
П – пирометр;
Б – батарея питания;
1 – нить накала;
2 – защитный кожух;
3 – отверстие;
4 – объектив пирометра;
5 – окуляр;
6 – кольцо потенциометра;
7 – шкала;
8 – ввод/вывод нейтрального светофильтра;
Вывод формул
Как следует из закона Кирхгофа, спектральные плотности энергетической светимости реального тела
r(λ,T) =α(λ,T)r0(λ,T),
где α(λ,T) – коэффициент поглощения тела. Для АЧТ коэффициент α(λ,T)=1. У многих тел коэффициент поглощения не очень сильно зависит от температуры, поэтому можно с достаточной степенью точности использовать для заданной длины волны λ осреднённое в данном температурном диапазоне значение αλ=α(λ,Т). Тогда последнее соотношение примет вид:
r(λ,T) =αλr0(λ,T),
отсюда получим:
αλr0(λ,T) =r0(λ,Tя).
Зависимость спектральной плотности энергетической светимости АЧТ от длины волны и температуры r0(λ,T) описывается формулой Планка:
,
где h – постоянная Планка;
с – скорость света в вакууме;
k – постоянная Больцмана.
При сравнительно низких температурах (T<6000K) единицей в знаменателе последнего выражения можно пренебречь, и ф-ла Планка примет вид:
.
При подстановке его в выражение αλr0(λ,T) =r0(λ,Tя), получим:
После логарифмирования:
Это уравнение связывает истинную температуру Т излучающего тела с его яркостной температурой Тя. Решая его относительно Т, находим:
,
где .
Отключённая от источника питания нить лампы Л излучает энергетический поток
Ф0=SR(T0),
где S – площадь поверхности нити;
R(T0) – её энергетическая светимость при комнатной температуре T0.
После подключения лампы к источнику питания её нить разогревается до температуры T>T0 и излучает поток энергии
Ф=SR(T),
превышающий Ф0 на величину потребляемой лампой мощности P:
Ф-Ф0=η·P,
где Pи η – мощность и кпд питающей цепи соответственно.
Мощность P легго рассчитать как
P=U·I,
где U – питающее напряжение;
I – сила тока в цепи.
Следовательно, можно написать:
S[R(T)-R(T0)]= η·P.
Энергетическая светимость R(T) определяется из интегрального соотношения:
или
Считая нить лампы Л серым телом и заменяя функцию α(λ,Т) её осреднённым по длинам волн значением αТ, получим выражение:
,
где R0(T) – энергетическая светимость реостата абсолютно чёрного тела.
Согласно закону Стефана-Больцмана зависимость R(T) имеет вид:
где σ – постоянная Стефана-Больцмана.
С учётом принятых допущений выражение примет вид:
.
Поскольку αT ≈ αT0 ≈1, и в условиях нашего эксперимента T>>T0, вторым слагаемым можно пренебречь:
,
где .
Логарифмируя это уравнение и выражая из него величину lnT, будем иметь
,
где С2=0.25-InC1.
Из последних уравнений следует, что график зависимости lnT от lnP должен иметь характер, близкий к линейному с угловым коэффициентом 0.25.
Эксперементальные данные.
λ = 660Hm
at = 0,44 – для вольфрамовой нити.
С = -3,8•10-5 1/К
№ |
U,V |
I, A |
P, vt |
ln(P) |
t, c |
T2, K |
T, k |
ln(T) |
|
1 |
20 |
0,4 |
8 |
2,079442 |
t1 = |
850 |
1123,15 |
1172,665 |
7,067034 |
t2 = |
850 |
||||||||
t3 = |
850 |
||||||||
<t> = |
850 |
||||||||
2 |
40 |
0,8 |
32 |
3,465736 |
t1 = |
1280 |
1549,817 |
1645,702 |
7,405922 |
t2 = |
1270 |
||||||||
t3 = |
1280 |
||||||||
<t> = |
1276,667 |
||||||||
3 |
60 |
1,1 |
66 |
4,189655 |
t1 = |
1440 |
1686,483 |
1800,648 |
7,495902 |
t2 = |
1400 |
||||||||
t3 = |
1400 |
||||||||
<t> = |
1413,333 |
||||||||
4 |
80 |
1,6 |
128 |
4,85203 |
t1 = |
1840 |
2106,483 |
2287,646 |
7,735278 |
t2 = |
1820 |
||||||||
t3 = |
1840 |
||||||||
<t> = |
1833,333 |
||||||||
5 |
100 |
2 |
200 |
5,298317 |
t1 = |
1980 |
2243,15 |
2449,735 |
7,803735 |
t2 = |
1960 |
||||||||
t3 = |
1970 |
||||||||
<t> = |
1970 |
tg(a) = (7,04 – 7,07) / (3,47 - 2,8) = 0,24
Вывод: Тангенс угла наклона прямой Ln(T)=f(Ln(P)) α=0,24 (экспериментальный угловой коэффициент близок к оценочному 0,25), значит закон Стефана-Больцмана справедлив и для серого тела.