Том-1_РУ

Электростатика и постоянный ток

33.Как изменится плотность тока в медном проводнике, если ток в нем увеличить в 3 раза, а площадь поперечного сечения уменьшить в 2 раза?

5.Уменьшится в 3 раза.

34.Какая из формул является определением электродвижущей силы?

35.Укажите формулу, выражающую закон Ома для замкнутой цепи, содержащей источник тока.

36. Укажите формулу, выражающую закон Ома в дифференциальной форме.

37. Укажите формулу, выражающую закон Ома для однородного участка цепи.

38.Сопротивление участка цепи уменьшили в 2 раза, а напряжение увеличили в 3 раза. Как изменится сила тока?

39.Сопротивление проводника зависит …

1)от эдс источника, к которому подключен проводник.

2)от силы тока в цепи.

3)от геометрических размеров и материала проводника.

4)от разности потенциалов на концах проводника.

40.Три проводника, сопротивления которых R1, R2 , R3, соединены последовательно. Какие из перечисленных ниже утверждений справедливы?

171

Электростатика и постоянный ток

49.Укажите формулы, по которым рассчитывается мощность электрического тока.

50. Укажите формулы, выражающие закон Джоуля–Ленца.

КОДЫ ОТВЕТОВ К ТЕСТУ «Электростатика. Постоянный ток»

173

Электромагнетизм

ЧАСТЬ 4. ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ

Глава 13. Магнитное поле в вакууме

Магнетизм – особая форма взаимодействия между электрическими токами, между электрическими токами и магнитами и между магнитами. Магнитные свойства присущи в той или иной степени всем без исключения телам, поэтому при рассмотрении магнитных свойств веществ введен общий термин –

магнетики.

В наиболее общем виде магнетизм можно определить как особую форму материального взаимодействия, возникающую между движущимися электрически заряженными частицами. Передача магнитного взаимодействия, реализующая связь между пространственно разделенными телами, осуществляется магнитным полем. Магнитные поля существуют в космическом пространстве, они влияют на движение заряженных частиц, образующих космические лучи. Широкий диапазон явлений магнетизма, простирающийся от магнетизма элементарных частиц до магнетизма космического пространства, обуславливает его большую роль в науке и технике.

§49 Магнитное поле

49.1 Характеристики магнитного поля

________________________________________________________________________________________________________________________

*Эрстед Ханс Кристиан (1777–1851), датский физик.

*Ампер Андре Мари (1775–1836), французский физик, математик и химик.

174

Электромагнетизм

втягиваться, или выталкиваться из него в зависимости от направления тока (рис. 49.3). Сила действия со стороны магнитного поля пропорциональна силе тока и длине проводника: F ~ I l .

Таким образом, эксперименты показали, что вокруг проводников с током и постоянных магнитов существует магнитное поле, которое обнаруживается

мы (рис. 49.4 а). Подводящие проводники сплетают вместе, чтобы результирующая сила, действующая на них со стороны магнитного поля, была равна нулю.

Расположим на расстоянии, значительно большем размеров рамки, провод. Если пропустить ток через рамку и провод, то рамка поворачивается и рас-

поля в данной точке.

Магнитная индукция ( B ) – векторная физическая величина, силовая

характеристика магнитного поля, численно равная отношению максимального вращающего момента, действующего на контур с током в однородном магнитном поле, к произведению силы тока I в контуре на его площадь S.

Из опытов Ампера следует, что на проводник с током, помещенный в магнитное поле, действует сила, пропорциональная силе тока в проводнике и длине проводника. Величина силы также зависит от ориентации проводника в

175

Электромагнетизм

магнитном поле. Оказывается, что отношение максимальной силы, действующей на проводник с током, к произведению силы тока на длину проводника, для данной точки поля остается постоянным. Поэтому можно дать другое определение магнитной индукции.

Магнитная индукция ( B ) – векторная физическая величина, силовая

характеристика магнитного поля, численно равная отношению максимального значения силы, действующей на проводник с током в однородном магнитном поле, к произведению силы тока I в нем на длину проводника l.

Кроме вектора магнитной индукции для характеристики магнитного поля

используют вспомогательную величину H , называемую напряженностью магнитного поля. Магнитная индукция и напряженность связаны между собой соотношением:

где 0 4 10 7 Гн/м магнитная постоянная;относительная магнитная проницаемость среды; H напряженность магнитного поля.

Магнитная проницаемость среды физическая величина, показыва-

ющая, во сколько раз магнитная индукция поля в данной среде отличается от магнитной индукции поля в вакууме. Для вакуума =1.

Напряженность магнитного поля H – векторная величина, являющая-

ся количественной характеристикой магнитного поля. Напряженность магнитного поля определяет тот вклад в магнитную индукцию, который дают внешние источники поля.

[H ] Ам.

49.2 Графическое изображение магнитных полей

Графически магнитные поля можно изображать с помощью линий магнитной индукции (силовых линий магнитного поля).

Линия, в любой точке которой вектор магнитной индукции B направлен по касательной к ней, называется линией магнитной индукции (силовой линией магнитного поля).

Силовые линии чертят так, чтобы их густота была пропорциональна мо-

дулю вектора B в данном месте. Линии индукции магнитного поля ни в одной точке поля не обрываются, т.е. они всегда непрерывны. Они не имеют ни начала, ни конца. Этим силовые линии магнитного поля отличаются от силовых линий электростатического поля, которые всегда начинаются и заканчиваются

________________________________________________________________________________________________________________________

*Тесла Никола (1856 1943), америк. ученый, физик, инженер. Серб по происхождению.

176

Электромагнетизм

на электрических зарядах или уходят в бесконечность. Векторное поле, имеющее непрерывные силовые линии, называется вихревым полем. Магнитное поле – это вихревое поле.

Линии индукции прямого проводника с то-

Iком представляют собой окружности, лежащие в плоскости, перпендикулярной к проводнику. Цен-

Если во всех точках некоторой части пространства вектор магнитной ин-

дукции B не изменяет своего направления и численного значения, то магнитное поле в этой части пространства называется однородным. В противном случае магнитное поле является неоднородным.

§50 Расчет магнитных полей. Закон Био-Савара-Лапласа

50.1Закон Био Савара Лапласа

В1820 году французские ученые Био* и Савар* провели исследование магнитных полей токов, текущих по тонким проводникам различной формы. Лаплас* проанализировал экспериментальные данные и получил соотношение,

которое позволяет определить магнитную индукцию dB поля, создаваемого элементом тока. Под элементом тока понимают произведение тока I на эле-

мент длины dl проводника.

По закону Био Савара Лапласа индукция dB магнитного поля, созда-

ваемого элементом тока Idl в произвольной точке А, определяется выражением:

________________________________________________________________________________________________________________________

*Био Жан Батист (1774–1862), французский физик. *Савар Феликс (1791–1841), французский физик.

*Лаплас Пьер Симон (1749–1827), французский астроном, математик и физик.

177

Электромагнетизм

где угол между направлениями элемента тока и радиус-вектора r , идущего

Магнитное поле любого тока может быть вычислено как векторная сумма полей, создаваемых элементарными участками токов:

B dB .

l

Если магнитное поле создается системой проводников с током, то индукция результирующего поля в любой его точке также равна векторной сумме индукций магнитных полей, создаваемых каждым током в отдельности:

B B1 B2 ... Bn .

Данное утверждение носит название принципа суперпозиции полей. Применим закон Био Савара Лапласа для расчета полей, создаваемых

проводниками правильной геометрической формы в вакууме.

Рисунок 50.2

Приведем подынтегральное выражение к одной переменной . Из рис. 50.2 следует, что

178

Электромагнетизм

Полученные выражения подставим в формулу (50.5):

Интегрирование дает соотношение:

Углы 1 и 2 обозначены на рис. 50.2.

Рассмотрим проводник бесконечной длины. Практически это выполняется при условии r0 l . Получим выражение для индукции магнитного поля, со-

здаваемого бесконечно длинным проводником. В этом случае можно считать,

что 1 0 , 2

где r0 расстояние от проводника с током до точки, в которой определяется

магнитная индукция.

Аналогичную формулу можно записать для напряженности магнитного

поля:

2. Поле кругового тока на его оси. Найдем индукцию магнитного поля B в точке А, расположенной на оси кругового тока радиуса R, на расстоянии x от его центра (рис. 50.3).

щие: dBII направленную вдоль оси 0x и dB

перпендикулярную к ней.

179

Электромагнетизм

B dBII dB .

l l

При суммировании полей всех элементов тока по длине окружности составляющие dB в сумме дадут нуль, т.е.

dB 0 .

l

Векторы dBII сонаправлены, поэтому векторную сумму заменим скаляр-

ной:

B dBII dBsin .

l l

Подставив полученные соотношения и учитывая, что sin 1, имеем:

При x = 0 получим выражение для расчета индукции в центре кругового

тока:

180