Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Expluatatsia_neftyanykh_i_gazovykh_skvazhin.pdf
Скачиваний:
522
Добавлен:
03.03.2016
Размер:
6.9 Mб
Скачать

ЗКСПЛУАТАЦИЯ НЕФТЯНЫХ И ГАЗОВЫХ СКВАЖИН

7.1.7.Структура потока ГЖС в вертикальной трубе

Взависимости от физических свойств жидкости и характера ввода газа в поток могут возникать различные структуры движения ГЖС в трубе, которые существенным образом влияют на энергетические показатели подъема жидкости. В фонтанных скважинах на участке НКТ, где давление меньше давления насыщения, выделяющийся из нефти свободный газ образует тонкодисперсную структуру, называемую эмульсионной. Мелкие газовые пузырьки более или менее равномерно пронизывают массу нефти, образуя практически однородную квазигомогенную смесь газа и жидкости. Вследствие своей малости (доли мм) и большой плотности газовые пузырьки обладают малой архимедовой силой. Поэтому их скорость всплытия относительно жидкости пренебрежимо мала и в расчетах может не учитываться. Это происходит до тех пор, пока в результате уменьшения давления при движении смеси вверх по трубе газовые пузырьки, расширяясь, увеличивают объемное газосодержание потока до 20 - 25%. При дальнейшем уменьшении давления и поступлении из нефти новых количеств газа пузырьки, сливаясь, образуют глобулы больших размеров, измеряемые в диаметре несколькими сантиметрами. Скорость всплытия таких глобул в результате действия архимедовой силы становится большой, достигая нескольких десятков сантиметров в секунду. Это ухудшает энергетические показатели процесса подъема. Такая структура называется четочной.

При больших расходах газа возникает стержневая структура, при которой газ с распыленными в нем каплями жидкости движется непрерывным потоком, увлекая за собой по стенкам трубы волнистую пленку жидкости. При стержневой структуре движения скорость газа по отношению к жидкости достигает нескольких метров в секунду. Между эмульсионной, четочной и стержневой структурами не существует резких границ перехода и тем не менее некоторые исследователи выделяют и переходные структуры от эмульсионной к четочной, и от четочной к стержневой (рис. 7.7). На возникновение той или иной структуры существенное влияние оказывает вязкость нефти, а также наличие в ней различных ПАВ, способствующих диспергации газа в потоке.

7.2. Уравнение баланса давлений

При проектировании или анализе работы установок для подъема жидкости из скважин, когда по НКТ движется ГЖС, основным вопросом является определение потерь давления, связанных с этим движением. Рассматривая некоторый участок вертикальной трубы, в которой движется ГЖС, можно записать

Р1 Рс Ртр Рус Р2 ,

(7.8)

где Р1 - давление в нижней части трубы, Рс - давление, уравновешивающее гидростатическое давление столба ГЖС, Ртр - потери давления на преодоление сил трения при движении ГЖС, Рус - потери давления на создание ускорения потока ГЖС, так как его скорость при движении в сторону меньших давлений увеличивается из-за расширения газа; Р2 - противодавление на верхнем конце трубы.

Уравнение (7.8) справедливо для всех случаев: короткой и длинной трубы, вертикальной и наклонной и является основным при расчете потерь давления и их составляющих.

При практических расчетах могут возникнуть две основные задачи, когда известно давление вверху Р2 и требуется определить давление внизу Р1 или наоборот. При этом все другие условия, такие как длина

186

ЗКСПЛУАТАЦИЯ НЕФТЯНЫХ И ГАЗОВЫХ СКВАЖИН

трубы, ее диаметр, расход поднимаемой жидкости, свойства жидкости и газа и другие, должны быть известны. Это так называемые прямые задачи. Но могут возникать и другие задачи, которые можно назвать обратными, когда, например, требуется определить расход поднимаемой жидкости q при заданном перепаде давления Р1 - Р2. Или определить необходимое количество газа Го для подъема заданного количества жидкости q при заданном перепаде давления Р1 - Р2 и ряд других задач. Во всех случаях необходимо знать слагаемые, входящие в уравнение баланса давления (7.8).

Обозначим ρ - плотность жидкости, L - длина трубы по вертикали, ρс - плотность ГЖС, h - потеря напора на трение на участке трубы длиной в 1 м столба ГЖС, hус - потеря напора на ускорение на участке

трубы длиной в 1 м столба ГЖС.

 

 

 

 

 

Тогда

 

 

 

 

 

 

 

Р1 Р2

с g L hтр L с g hус L с g .

(7.9)

Деля все слагаемые на ρgL, найдем

 

 

Р1 Р2

с

hтр с

 

h ус с

 

с 1 hтр hус .

(7.10)

 

 

g L

 

 

 

 

 

Слева от знака равенства написана величина, которая является действующим перепадом (Р1 - Р2), выраженным в метрах столба поднимаемой жидкости, отнесенным к 1 м длины трубы. Эту величину обозначают

 

Р1 Р2 .

(7.11)

 

g L

 

При Р2 = 0 (истечение в атмосферу) величина ε совпадает с тем относительным погружением (ε = h / L), о котором шла речь при рассмотрении физической характеристики процесса движения ГЖС.

Выражение (7.11) является более общим, так как учитывает противодавление P2. Уравнение (7.9) может быть записано в дифференциальной форме при L → 0

d с g dL hтр с g dL hус с g dL .

(7.12)

Р

или в конечных разностях

 

 

Р с g L hтр с g L h ус с g L .

(7.13)

 

Величины ρc, hтр, hyc зависят от термодинамических условий потока, изменяющихся с глубиной, и в первую очередь существенно зависят от давления. Эти условия непрерывно изменяются вдоль трубы и их аналитический учет достаточно сложен. Задача сводится к интегрированию уравнения (7.12) в пределах от 0 до L, либо к численному суммированию приращений давления, определяемых (7.13), также в пределах от 0 до L. Чем меньше участки трубы L, на которые может быть разбита вся длина подъемных труб, тем меньше будут изменяться слагаемые, входящие в уравнение баланса давления.

Если для таких коротких участков трубы рассчитать падение давления Pi, то общий перепад составит сумму

187

ЗКСПЛУАТАЦИЯ НЕФТЯНЫХ И ГАЗОВЫХ СКВАЖИН

 

 

n

 

Р1 Р2 Рi .

(7.14)

 

1

 

где

 

 

 

n

L

.

(7.15)

 

 

L

 

Из (7.14) следует, что если известно давление вверху Р2 , то

n

 

Р1 Р2 Рi .

(7.16)

1

 

Если известно давление внизу P1, то

 

n

 

Р2 Р1 Рi .

(7.17)

1

 

Таким образом, задача сводится к расчету потерь давления на коротких участках подъемника при заданных параметрах движения (q, d, Г, ρ и пр.) и последующем их суммировании. Очевидно, чем больше n, т. е. чем меньше L, тем точнее будет такое решение. Однако практика подобных вычислений показывает, что при n = 10 - 15 достигается достаточная точность.

7.3. Плотность газожидкостной смеси

Через данное сечение трубы при движении по ней ГЖС проходит некоторое количество газа и жидкости. Можно представить, что все газовые пузырьки занимают в сечении трубы суммарную площадь fг, а жидкость - остающуюся площадь в том же сечении fж, так что

fг fж f ,

где f - площадь сечения трубы (рис. 7.8). Плотность ГЖС в таком случае определится как средневзвешенная

 

с

 

ж

 

fж

 

г

 

fг

,

(7.18)

f

f

 

 

 

 

 

 

 

где ρж и ρг - плотность жидкости и газа при термодинамических условиях сечения. Обычно fг / f обозначают через φ. Тогда fж / f = 1 - φ,

с ж 1 г .

(7.19)

Величина φ = fг / f называется истинным газосодержанием потока.

Обозначим V - объемный расход газа через данное сечение; q - объемный расход жидкости через то же сечение; Сг - линейная скорость движения газа относительно стенки трубы; Сж - линейная скорость движения жидкости относительно стенки трубы.

Тогда можно записать следующие соотношения:

fг

V

;

fж

q

.

(7.20)

 

 

 

Cг

 

Cж

 

188

ЗКСПЛУАТАЦИЯ НЕФТЯНЫХ И ГАЗОВЫХ СКВАЖИН

и

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

f fг fж

V

 

q

V Cж q Cг .

(7.21)

 

 

 

 

 

Cг

Cж

Сж Cг

 

Подставляя (7.20) и (7.21) в (7.18) и делая некоторые сокращения, получим

с ж

 

q

 

г

V

 

 

,

(7.22)

 

 

 

 

 

 

 

V

Сж q

V q

Сг

 

 

 

 

Сж

 

 

 

Сг

 

 

 

 

 

В восходящем потоке газ движется быстрее жидкости, так как на него действует архимедова сила выталкивания. Обозначим

Рис. 7.8. Среднестатистические площади в трубе, занятые газом и жидкостью

Сг

b 1 ,

(7.23)

 

Cж

 

V r .

(7.24)

q

 

Разделив числитель и знаменатель в (7.22) на q и вводя новые обозначения согласно (7.23) и (7.24),

получим

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

с

 

ж

 

b

 

г

 

r

,

(7.25)

r b

r b

 

 

 

 

 

 

 

где r - газовый фактор, приведенный к термодинамическим условиям рассматриваемого сечения. При Сг = Сж b = 1 и из (7.25) следует

 

с

 

ж

 

1

 

 

г

 

r

 

 

и

.

(7.26)

r 1

r 1

 

 

 

 

 

 

 

 

Этот случай соответствует идеальным условиям, при которых образуется идеальная смесь плотностью ρи. Относительная скорость газа (по отношению к жидкости)

а Сг Сж ,

(7.27)

или

 

Сг Сж а.

(7.28)

Подставляя (7.28) в (7.23), получим

 

189

ЗКСПЛУАТАЦИЯ НЕФТЯНЫХ И ГАЗОВЫХ СКВАЖИН

b 1

а

,

(7.29)

 

 

Cж

 

Поскольку а > 0, то b > 1. Увеличение скорости газа при неизменном объемном расходе V уменьшает fг, следовательно, увеличивает fж. В результате плотность смеси, как это следует из (7.18) и (7.19), увеличивается. Таким образом, явление скольжения газа (a > 0) при неизменных объемных расходах q и V приводит к утяжелению смеси по сравнению с идеальным случаем. Поэтому чем больше а, тем больше потребуется давление на забое для поднятия данного количества жидкости.

Плотность реальной смеси

с

и ,

(7.30)

где

ρ - увеличение плотности смеси,

обусловленное скольжением. Для определения ρ к (7.25)

прибавим и отнимем ρи согласно (7.26), получим

 

с

 

и

 

с

 

 

и

 

и

 

 

ж

 

 

 

b

 

 

 

г

 

 

 

r

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

r b

 

r b

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

r

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

r

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ж

 

 

 

 

 

 

 

г

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ж

 

 

 

 

 

 

 

г

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

r

1

r

1

 

r 1

 

r

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Группируя слагаемые и делая некоторые преобразования, имеем

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

r

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

b

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

b

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

с

и

 

ж

 

 

 

 

 

 

 

г

 

 

 

 

 

 

ж

 

 

 

 

 

 

 

г

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

r

1

 

 

 

 

 

 

 

r

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

r 1

 

 

 

r 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

r b

 

 

 

 

 

 

 

r b

 

 

или после приведения к общему знаменателю в квадратных скобках и группировки слагаемых

найдем

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

 

 

 

 

 

 

r

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

r b 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

.

 

 

 

(7.31)

 

 

 

 

 

с

ж

r

1

г

 

r

1

ж

г

r

b r 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Из сопоставления (7.31), (7.30) и (7.26) следует

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

r b 1

 

 

 

 

 

.

 

 

 

 

 

 

 

 

(7.32)

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

ж

г

r b r 1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

При b = 1 (отсутствие скольжения газа Сг = Сж) числитель в (7.32) обращается в нуль и

ρ = 0.

Утяжеление ГЖС не происходит. С увеличением b

(b

 

>

 

1)

ρ монотонно увеличивается (рис. 7.9).

Заштрихованная часть графика показывает увеличение плотности ГЖС за счет скольжения газа.

Из формулы (7.29) видно, что при одной и той же относительной скорости газа (a = const) b уменьшается при увеличении Сж, т. е. расхода жидкости. Отсюда следует важный для практики вывод - переход на трубы малого диаметра при определенных условиях за счет увеличения Сж уменьшит величину b, а это в свою очередь повлечет уменьшение ρ.

190

ЗКСПЛУАТАЦИЯ НЕФТЯНЫХ И ГАЗОВЫХ СКВАЖИН

Pиc. 7.9. Изменение плотности ГЖС в результате скольжения газа

Поэтому подъем ГЖС может быть осуществлен при меньшем давлении в нижней части трубы (при меньшем забойном давлении). Однако целесообразность перехода на трубы меньшего диаметра должна быть проверена расчетом, так как при этом возрастут потери давления на трение.

В теории движения ГЖС существуют важные понятия, через которые определяется плотность смеси. Это расходное газосодержание β и истинное газосодержание φ. Расходное газосодержание потока ГЖС определяется как отношение объемного расхода газа V к общему расходу смеси V+q:

 

с

 

V

.

(7.33)

V q

 

 

 

 

Истинное газосодержание потока ГЖС учитывает скольжение газа и поэтому является отношением площади, занятой газом fг, ко всему сечению трубы f:

 

fг

.

 

(7.34)

 

 

 

 

 

f

 

 

 

 

 

 

Тогда

 

 

 

 

 

 

с ж 1 г .

(7.35)

Из сопоставления (7.35) и (7.25) следует

1

 

b

.

(7.36)

r

b

 

 

 

 

 

 

 

 

r

 

.

 

(7.37)

r

b

 

 

 

 

 

Разделив в (7.33) числитель и знаменатель на q и используя обозначение (7.24), получим

 

r

 

.

(7.38)

r 1

 

 

 

Отнимая в (7.38) по единице и меняя знак, получим

1

r

1.

(7.39)

r 1

или

191

ЗКСПЛУАТАЦИЯ НЕФТЯНЫХ И ГАЗОВЫХ СКВАЖИН

1

r 1 r

 

1

 

.

(7.39)

 

r 1

 

r 1

 

 

Сопоставляя (7.39), (7.38) и (7.26), видим, что

 

и ж 1 г .

(7.40)

Рис. 7. 10. Зависимость φ от β при отсутствии скольжения газа (β = φ, линия 1) и при скольжении ( φ < β, линия 2)

Таким образом, плотность идеальной смеси (7.40) определяется расходным газосодержанием β, а плотность реальной смеси (7.35) - истинным φ.

Найдем формулы связи между φ, β, b и r. Из (7.37) и (7.38) имеем

r b r

 

 

и

r 1 r ,

откуда

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

r 1

.

 

 

(7.41)

 

 

 

 

 

 

 

r b

 

 

 

 

 

Решая (7.38) относительно г, найдем

r

 

 

.

 

 

 

 

 

 

 

(7.42)

1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Подставляя (7.42) в (7.41), получим

 

 

 

 

 

 

 

 

1

 

 

1

 

 

 

.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

b

 

 

 

 

1

 

Откуда после преобразований

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

.

(7.43)

 

 

 

 

b 1

Решая (7.43) относительно b, получим

b

 

1

 

 

 

.

(7.44)

 

1

192

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]