Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
3Курс_МЭМО-кон-1.doc
Скачиваний:
76
Добавлен:
03.03.2016
Размер:
2.14 Mб
Скачать

4.5.1 Динамика движения частиц руды в сепараторах с прямолинейным перемещением руды и магнитного продукта

Расчетная схема данного режима приведена на рисунке, где приведены принятые обозначения. Здесь угол α – угол наклона лотка.

На магнитную частицу массой m=1 действуют силы:

  • магнитная сила - Fм = μ0 χHgradH,

  • сила тяжести – fт = g, имеющая две составляющие (см. схему),

  • сила трения руды о лоток - fтр.

Силу трения магнитной частицы можно не учитывать, т.к. она отделяется от лотка в начале рабочей зоны.

Движение частицы перпендикулярно лотку возможно, если выполняется условие:

Fм > fн.

Разность этих сил (f1) определяет перемещение частицы в нормальном направлении к лотку:

F1=Fм - fн (4.15)

Движение частицы по длине рабочей зоны L вызывается касательной составляющей силы тяжести с ускорениемa = fк /m = gsinα.

Процесс выделения магнитной фракции будет иметь место, если время преодоления частицей расстояния h будет меньшим времени, необходимого частицы для преодоления расстоянияL. Это условие разделения по данной схеме.

Обозначим:

  • V0 – начальная скорость движения частицы при поступлении в рабочую зону,

  • t1 – время, за которое частица пройдет расстояние L (длина рабочей зоны),

  • t2 - время, за которое частица пройдет расстояние h.

Тогда, для равноускоренного движения можно записать:

(4.16)

Расстояние h частица преодолевает под действием силы F1. Из (4.15) следует:

Fм = gcosα + F1 (4.17)

Можно допустить, что частица под действием данной силы двигается равноускоренно с ускорением: a1 = F1(при m = 1).

Тогда следует: h = (4.18)

Крайнее условие сепарации t1=t2. Решим совместно уравнения (4.16 и 4.18) относительноF1. Для упрощения примем уголα = 0, что не внесет существенной ошибки:

L = V0t1, t1 = L/V0. (4.19)

Из (4.18) следует: (4.20)

Заменим t2на равное ему значение t1(4.19):

(4.21)

Окончательно с учетом (4.15) в случае горизонтально и наклонного (α<350) движения материала получим:

(4.22)

Из выражения (4.22) можно оценить допустимую (критическую) начальную скорость V0крматериала, при которой обеспечивается извлечение частиц с заданной магнитной силой Fм:

(4.23)

4.5.2 Динамика движения частиц руды в сепараторах с прямолинейным перемещением руды и криволинейным магнитного продукта

Движение магнитных частиц в данном случае можно разбить на 2 последовательно протекающих этапа (см. схему):

  • подъем магнитного зерна и притяжение его к барабану (валку),

  • транспортирование магнитных частиц барабаном в зону разгрузки.

На рисунке представлены все действующие силы и принятые обозначения.

Первый этап с некоторым допущением можно считать подобным схеме, рассмотренной в п. 4.5.1. Следовательно, для данного этапа справедливо выражение, приведенное в 9.4.1 (4.22).

(4.24)

Второй этап аналогичен схеме, рассмотренной в разделе 4.1, где необходимая магнитная сила оценивается:

(4.25)

Здесь опущен коэффициент b = 1+ м, (режим извлечения), а угол α заменен углом β > 900.

Таким образом, в данном режиме движения частиц для подъема магнитного зерна на поверхность барабана (извлечение) необходима сила, действующая на поверхности лотка – F (4.24), а для удерживания данного магнитного зерна на поверхности барабана – сила F (4.25). Большее значение расчетных сил и будет необходимым для реализации рассмотренной схемы сепарации.

Тут вы можете оставить комментарий к выбранному абзацу или сообщить об ошибке.

Оставленные комментарии видны всем.

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]