- •Таврический национальный университет им. В.И. Вернадского
- •1. Природа сил химической связи
- •1.1 Методы анализа сложных молекул
- •1.1.1 Метод валентных связей
- •1.1.2 Метод молекулярных орбиталей
- •1.1.3 Заключение
- •2. Структура энергетических уровней молекул
- •2.1 Потенциальные кривые электронных состояний молекул
- •2.2 Колебательные уровни энергии молекул
- •2.3 Вращательные уровни энергии молекул
- •2.4 Заключение
- •3. Молекулярные спектры
- •3.1 Общие характеристики молекулярных спектров
- •3.1.1 Вращательные спектры молекулы.
- •3.1.2 Колебательно-вращательные спектры молекулы
- •3.1.3 Электронные спектры молекулы.
- •3.2 Спектр поглощения двухатомной молекулы йода
- •4. Экспериментальная часть
- •4.1 Описание установки
- •4.2 Обработка результатов. Задание.
- •4.3 Вопросы к отчету
- •Литература
3.2 Спектр поглощения двухатомной молекулы йода
Из схемы перехода, изображенной на рис.12 , легко видеть, что полоса поглощения состоит из нескольких колебательных серий 1,2,3, ... (на рисунке две первые серии) , соответствующие переходам с 0-го, 1-го, 2-го и т.д. колебательных уровней основного электронного состояния “e“ на различные колебательные уровни возбужденного электронного состояния “e' “ (вращательная структура колебательных уровней на этом рисунке не показана).
Легко видеть также, что частоты переходов e,0e',n' и e,1 e',n' отличаются на величину, равную основной частоте осциллятора 0 в состоянии “e“. Соответственно, частоты переходов e,n e',0 и e,n e',1 отличаются на величину, равную основной частоте осциллятора '0 в состоянии “e' “.
Из рисунка видно также, что все колебательные серии e,n e',n' должны сгущаться при n к общему пределу, соответствующему диссоциации молекулы из состояния “e' “. Процесс фотодиссоциации состоит в том, что при поглощении фотона с энергией E=hD молекула переходит на высокий n' уровень (вообще говоря, n' ) в состоянии “e' “ и после этого имеет заметную вероятность развалиться на пару атомов.
Номера нижних колебательных уровней в состоянии “e“, участвующих в процессе поглощения, ограничиваются тем условием, что их заселенность должна быть сравнима с заселенностью основного уровня. При больцмановском распределении по уровням
3.22
это означает, что заметный вклад в поглощение внесут уровни с энергиями, не превышающими kT , где T – температура паров, k – постоянная Больцмана. (Напомним, что заселенностью уровня n называется концентрация атомов, находящимся в состоянии n ). В нашем случае при T300 K это уровни с небольшими номерами 0 2 , при которых не сказывается еще ангармоничность, которую мы будем учитывать лишь для колебательных уровней верхнего электронного состояния. Тогда из очевидного уравнения для частоты перехода (см. рис.12 и формулу (2.11))
3.23
легко получить выражение для разности энергий между верхними колебательными уровнями:
. 3.24
Отсюда видно, что при малой ангармоничности '« 1 и малых номерах n' мы получаем основную частоту осциллятора '0 в возбужденном электронном состоянии “e' “ (на рис.12 и рис. 13 она представлена как максимальная ').
Из (3.24) следует, что
. 3.25
С другой стороны, при условии '«1, малых n' и n = const , из уравнения (3.23) можно получить
. 3.26
Тогда из (3.25) и (3.26) для постоянной ангармоничности ' получается
3.27
3.28
Из рис.12 , а также из формул (3.23) и (3.24) можно найти, что в соседних колебательных сериях e,0 e',n' и e,1 e,n' одинаковым значениям ' соответствуют различные частоты переходов, сдвинутые друг относительно друга на величину, равную основной частоте 0 осциллятора в основном электронном состоянии “e“ (см. рис.13).