- •Предисловие
- •Введение молекулярная физика и термодинамика
- •1. Основы молекулярно-кинетической теории газов
- •1.1. Основное уравнение кинетической теории газов
- •1. 2. Вероятность
- •1.3. Распределение Максвелла
- •1.4. Экспериментальная проверка закона распределения.
- •1.5. Распределение Больцмана. Барометрическая формула.
- •1.6 Распределение Гиббса
- •1.7 Средняя длина свободного пробега молекул
- •1.8 Распределение энергии по степеням свободы.
- •1.9 Явления переноса
- •Соотношения между коэффициентами переноса
- •2 Термодинамика
- •2.1Первое начало термодинамики
- •2.2. Теплоемкость идеальных газов и адиабатный процесс
- •2.3 Энтропия
- •2.4 Второе начало термодинамики
- •2.5 Цикл Карно и кпд тепловой машины
- •3.1 Реальные газы
- •Вопросы Основные понятия молекулярной физики.
- •Молекулярно-кинетическая теория идеального газа
- •I – е начало термодинамики
- •II – е начало термодинамики
- •Фазовое равновесие и фазовые превращения
- •Примеры решения задач.
- •27 Библиографический список
- •Приложение Математические постоянные
- •Интегралы
- •Основные интегралы и соотношения кинетической теории газов.
- •Таблицы
2.3 Энтропия
Первое начало термодинамики определяет внутреннюю энергию газа как некоторую термодинамическую функцию состояния системы.
Термодинамической функцией, независящей от пути перехода газа из одного состояния в другое, а зависящей только от начального и конечного состояния системы, является также величина, называемая энтропией S.
Изменение этой величины задается отношением отдаваемого или принимаемого тепла к температуре теплопередачи:
(2.3.1)
Для изотермического процесса в газе согласно 2.1.2
Так как температура системы пропорциональна средней кинетической энергии, приходящейся на одну степень свободы беспорядочного движения газовых молекул, то энтропия газа при температуре Т показывает число «носителей» энергии в 1 моле газа:
Нулевое значение энтропии S0=0 соответствует состоянию газа, при котором отсутствует беспорядочное движение его молекул, что имеет место при температуре абсолютного нуля. В изолированных адиабатических процессах энтропия системы остается постоянной, так как Q=0 и при T0 S=0, т.е. S=const.
Для обратимого процесса, график которого в координатах р,V образует контур,
(2.3.2)
В случае необратимого цикла
В молекулярно- статическом смысле энтропия представляет собой величину, пропорциональную логарифму вероятности термодинамического состояния вещества S=klnW. Таким образом, энтропию системы можно рассматривать как количественную меру беспорядка в системе.
Естественные процессы стремятся перевести систему в состояние с большим беспорядком.
2.4 Второе начало термодинамики
Первое начало термодинамики представляет собой обобщенный закон сохранения и превращения энергии. Вместе с тем сохранение энергии возможно лишь для обратимого процесса. Обратимый процесс – это такой процесс, который протекает медленно, так что его можно рассматривать как последовательный переход от одного равновесного состояния к другому, причем весь этот процесс можно провести в обратном направлении без изменения совершенной работы и переданного количества теплоты.
В природе такие процессы в чистом виде не наблюдаются, и второе начало термодинамики позволяет судить о том, какие процессы возможны, а какие невозможны.
Любой вид энергии может быть полностью преобразован в тепло, однако хаотичное движение молекул нельзя полностью превратить в другой вид энергии. Беспорядочное движение молекул есть естественное состояние вещества, и, следовательно, тепло, воспринятое им, не может быть полностью преобразовано в механическую работу. Механическая энергия является упорядоченной формой энергии, в то время как внутренняя энергия – разупорядоченной. Эти положения и составляют второе начало термодинамики.
Периодический процесс, единственным результатом которого было бы преобразование отобранной у источника теплоты Q в эквивалентную работу А=(А=Q), невозможен.
Все естественные (необратимые) термодинамические процессы протекают в направлении возрастания энтропии.
Таким образом, свободной энергией, т.е. энергией, которая может быть преобразована в механическую работу, является только некоторая часть полной энергии. Второе начало термодинамики подразделяет все процессы на наблюдаемые в природе и ненаблюдаемые. В любом естественном (необратимом) процессе некоторое количество энергии становится недоступным для получения с его помощью полезной работы. С течением времени энергия изменяется, переходя из более упорядоченной формы в менее упорядоченные.