- •Введение
- •1. Внутреннее строение Земли по данным сейсмической томографии
- •2. Общие закономерности геологической эволюция Земли и особенности глобальной геодинамики
- •3. Модели тепловой конвекции в мантии Земли и глобальной геодинамики
- •4. Основные положения модели термо-химической двухъярусной конвекции в мантии и некоторые ее следствия
- •5. Математическая формулировка модели термо-химической конвекции в мантии
- •6. Некоторые результаты численного моделирования стационарной двухъярусной термической конвекции в мантии
- •7. Некоторые результаты численного моделирования термохимической мантийной конвекции
- •8. Некоторые геолого-геофизические следствия термохимической модели глобальной геодинамики
- •8.1. Цикл Вильсона.
- •8.2. Плюм-тектоника.
- •8.3. Средняя мантия.
- •Заключение
- •Литература
5. Математическая формулировка модели термо-химической конвекции в мантии
Количественные модели конвекции в мантии, учитывающие химические неоднородности мантийного вещества либо в форме пассивных примесей [38, 47], либо в виде химического фактора плавучести [8, 9, 17, 18, 48, 60], рассматривались начиная с 80-х годов, несмотря на доминирование работ по чисто тепловой конвекции в мантии все эти годы.
Воспользуемся для численного моделирования приближением Буссинеска, при котором малые изменения плотности учитываются только в силе тяжести, причем в виде линейной зависимости:
= о (1- T - c)
Здесь Т – температура среды, С – концентрация «легкой» или «тяжелой» химической добавки к среднему мантийному веществу.
Считая коэффициенты вязкости - , температуропроводности - и теплового расширения - , а также ускорение свободного падения - g и плотность - (в остальных слагаемых) неизменными в пределах мантийного слоя, примем хорошо известную [22, 60] модель ньютоновской жидкости большой вязкости.
В безразмерных переменных основные уравнения для этой модели имеют следующий вид:
divV = 0 , (1)
p - Ra (T + c)er = V (2)
T/ t +VT = T + q (3)
c/ t + Vc = k (4)
Здесь V – вектор скорости среды; Р – давление; еr – единичный вектор;
q – объемный источник тепла; k – источник химической добавки вещества.
Критериями подобия модели являются число Рэлея и параметр
Ra = g ToL3 / , = 1/ To
Здесь L - характерный линейный размер, To - перепад температур. Число Прандтля в силу большой вязкости принимается бесконечными, поэтому в уравнение движения (2) не входят инерционные члены.Источниковые члены в уравнениях (3-4) позволяют моделировать подвод тепла и изменение состава мантийного вещества при наличии химических или фазовых превращений, а также в результате радиоактивного распада или вязкой диссипации.
Граничные условия, выставляемые на внешней и внутренней границах мантийного слоя, сохраним в традиционном виде. То есть будем считать, что границы фиксированы и на них выполняются условия изотермичности, непротекания и отсутствия касательных напряжений:
r1 : T = 0, Vr = 0, = 0
r2 : T = 1, Vr = 0, = 0
Заметим, что граничные условия для концентрации C не требуются, поскольку в уравнение (4) не входит диффузионный член (из-за пренебрежимо малого коэффициента диффузии).
Кроме граничных условий для проведения расчетов по модели (1-4) необходимо также задавать начальные распределения температуры и концентрации, что будет делаться в дальнейшем при описании численных экспериментов.
Система уравнений (1-4) записана в инвариантном, т. е. независящем от выбора конкретной системы координат, виде. Выбор координат или , иначе говоря, геометрии модели является специфическим и очень важным элементом численного моделирования. Наглядной иллюстрацией роли выбранной геометрии модели могут служить приводимые ниже результаты этой работы.
Разумеется полномасштабное моделирование мантийной конвекции должно быть 3х-мерным, что требует использования самых мощных суперкомпьютеров. Заметим, что количество информации получаемой в ходе 3D-моделирования при этом настолько велико, что возникает проблема ее восприятия человеком. Поэтому на современном этапе выявления и понимания сути реального конвективного геодинамического процесса использование 2D-моделирования представляется не только допустимым, но и целесообразным перед тем, как приступать к 3D-моделированию.
Наиболее распространенными при 2D-моделировании являются декартовы, сферические и цилиндрические системы координат с отсутствием в них одной координаты (плоские и осесимметричные течения). Все эти модели обладают известными недостатками, при этом лучшей из них представляется цилиндрическая система координат, которая, при отсутствии зависимости от координаты z, сводится к полярным координатам r , . С точки зрения описания мантийной конвекции основным недостатком полярных координат является то обстоятельство [17], что радиальная скорость в этом случае пропорциональна 1/r, а не - 1/r2 как в реальной мантии. Но такое различие можно элементарным образом учесть соответствующей формой записи уравнений (1-4). Ввиду важности такой записи для геодинамических приложений поясним ее происхождение.
Плоские течения в цилиндрических координатах можно смоделировать экспериментально в установке с геометрией показанной на рис.11а , если сделать боковые стенки скользкими и теплоизолированными (адиабатическими), а зазор между ними малым, чтобы исключить изменения поперек слоя. Тогда для двумерного моделирования, соответствующего 3х-мерной мантии, необходимо заменить плоские стенки на конические боковые стенки (рис. 11б). Строгое обоснование интересующей нас двумерной записи уравнений получается путем предельного перехода 0 в рамках 3х-мерной задачи, записанной в сферических или конических координатах. Опуская доказательство, приведем лишь конечный результат, который сам по себе является очевидным, а чтобы подчеркнуть отличие нашей двумерной записи модели ( 1-4) от цилиндрического случая, условно назовем наши координаты r , псевдополярными:
DivV = (1/r2 ) r2 Vr/ r + (1/r)V/ = 0
Следовательно, можно ввести функцию тока , полагая
Vr = 1/r2 / , V = 1/r / r
= (1/r2 )[ / r (r2 / r) + 2 /2 ] = 0
Перед составлением алгоритма была проведена конечно-разностная аппроксимация исходных уравнений в частных производных на равномерной координатной сетке, при этом использование центральных разностей обеспечило второй порядок точности аппроксимации по пространственным переменным.
Интегрирование по времени уравнений (3) и (4) осуществлялось попеременно-треугольным методом [16], а для решения краевых задач, определяющих поле скоростей на каждом временном слое, т. е. уравнений (1) и (2), использовался многосеточный метод (мультигрид) [27].
Таким образом, полный алгоритм состоит из двух независимых программ. Каждая программа в отдельности (осуществляющая решение линейного уравнения) тестировалась по аналитическим решениям. Совместное использование программ для решения общей нелинейной задачи тестировалось по достоверным экспериментальным данным и показало хорошую точность алгоритма.