физика / контроль знаний / тест / по темное тестирование / мед физика / МЕХАНИКА Кинематика
.docМЕХАНИКА Кинематика
|
ВОПРОС |
|
ОТВЕТ |
1 |
Средняя скорость точки |
1 |
определяется отношением пути, пройденного точкой, ко времени, в течение которого этот путь пройден:
|
2 |
Физическая величина, характеризующая изменение скорости за единицу времени |
2 |
называется средним ускорением: , где V и V0 — конечная и начальная скорости движения.
|
3 |
В общем случае мгновенная скорость прямолинейного движения
|
3 |
|
4 |
В общем случае мгновенное ускорение прямолинейного движения
|
4 |
|
5 |
В случае прямолинейного равнопеременного движения скорость равна
|
5 |
где V и V0 — конечная и начальная скорости движения. |
6 |
Путь, пройденный точкой при равнопеременном движении равен |
6 |
|
7 |
При криволинейном движении точки абсолютная величина полного ускорения равна
|
7 |
где тангенциальное (касательное) ускорение; нормальное (центростремительное) ускорение, где V0 - скорость движения; R — радиус кривизны траектории.
|
8 |
Простейшим видом криволинейного движения является |
8 |
равномерное движение точки по окружности. При таком движении тангенциальное ускорение aτ = 0, нормальное ускорение, называемое в этом случае центростремительным, аn = const. |
9 |
Если точка движется по кругу радиуса R с линейной скоростью V, делая за время t n оборотов, то скорость равна |
9 |
, где - угловая скорость |
10 |
Кинематическими характеристиками вращательного движения тел служат |
10 |
угловое перемещение, угловая скорость и угловое ускорение |
11 |
Угловым перемещением φ |
11 |
называется центральный угол, соответствующий дуге, пройденной движущейся точкой. |
12 |
Средняя угловая скорость ωср и среднее угловое ускорение εср определяются |
12 |
аналогично средней скорости и среднему ускорению прямолинейного движения, т. е. и где ω и ω0 — конечная и начальная скорости углового движения. |
13 |
В общем случае угловая скорость криволинейного движения равна
|
13 |
|
14 |
В общем случае угловое ускорение криволинейного движения равна
|
14 |
|
15 |
В случае вращательного равнопеременного движения угловая скорость равна
|
15 |
|
16 |
Угловое перемещение, пройденное точкой при равнопеременном вращательном движении равно |
16 |
|
17 |
тангенциальное (касательное) ускорение; нормальное (центростремительное) ускорение, где V0 - скорость движения; R — радиус кривизны траектории связаны с угловыми характеристиками соотношениями
|
17 |
|
18 |
Изменение количества движения тела за определенный промежуток времени равно |
18 |
Импульсу действующей силы (второй закон Ньютона): dk = Fdt, где dk — изменение количества движения. F — равнодействующая всех сил, приложенных к телу массой т; dt — промежуток времени, в течение которого на тело действовала сила |
19 |
Количество движения равно |
19 |
произведению массы тела на скорость его движения v, т. е. k = mv |
20 |
Если масса тела постоянна, то второй закон динамики можно представить в виде |
20 |
где а — ускорение, приобретаемое телом массой m под действием силы F.
|
21 |
Тело массой m, движущееся поступательно со скоростью V, обладает кинетической энергией
|
21 |
|
22 |
Потенциальная энергия тела, поднятого над поверхностью Земли (потенциальная энергия тела, находящегося на поверхности Земли, принимается равной нулю) |
22 |
, где h — высота поднятия тела над поверхностью Земли;g - ускорение свободного падения.
|
23 |
Работу силы F при перемещении тела на пути s определяют по формуле
|
23 |
|
24 |
Работа постоянной силы выражается произведением силы, действующей в направлении перемещения, на величину этого перемещения s:
|
24 |
А = Fs cos a, где а — угол между направлением действия силы и направлением перемещения |
25 |
Если тело массой m изменило свою скорость под действием силы от V1 до V2, то работа силы равна
|
25
|
|
26 |
Мощность определяется по формуле
|
26 |
|
27 |
в случае постоянной мощности, мощность определяется по формуле
|
27 |
где А — работа , совершаемая за время t |
28 |
Центростремительная сила, действующая на тело, движущееся по кривой равна |
28 |
где R — радиус кривизны. В случае движения тела по окружности он равен радиусу этой окружности.
|
29 |
Момент силы относительно оси вращения равен |
29 |
произведению силы F на плечо I: , где l— кратчайшее расстояние от оси вращения до линии действия силы.
|
30 |
Момент инерции J материальной точки равен |
30 |
произведению массы m материальной точки на квадрат расстояния r этой точки от оси вращения: J=mr2
|
31 |
Момент инерции твердого тела равен
|
31 |
где интегрирование должно проводиться по всему объему тела
|
32 |
Если для какого-либо тела известен его момент инерции J0 относительно оси, проходящей через центр тяжести, то момент инерции J относительно любой оси, параллельной первой, может быть найден по формуле
|
32 |
J = J0 + mа2, где а — расстояние от центра тяжести тела до оси вращения; m — масса тела.
|
33 |
Момент инерции однородного шара радиусом R, массой m относительно оси, проходящей через центр массы:
|
33 |
|
34 |
Момент инерции однородного цилиндра с внутренним радиусом r и внешним R (ось враще ния совпадает с геометрической осью цилиндра), массой m относительно оси, проходящей через центр массы:
|
34 |
|
35 |
|
35 |
|
36 |
момент инерции: тонкостенного цилиндра (R≈ г) |
36 |
J=mR2
|
37 |
момент инерции: сплошного цилиндра (г=0) |
37 |
|
38 |
момент инерции: тонкого стержня длиной l (ось вращения проходит перпендикулярно стержню через его середину)
|
38 |
|
39 |
Изменение момента количества движения dL |
39 |
пропорционально величине приложенного момента силы и времени его действия (основное уравнение динамики вращательного движения): dL = Mdt, где dL — изменение момента количества движения. М — момент силы, приложенной к телу; dt — промежуток времени, в течение которого на тело действовала сила. |
40 |
Момент количества движения L равен |
40 |
произведению момента инерции / на угловую скорость вращения ω0, т. е. L = Jω0 |
41 |
Момент импульса (момент количества движения) материальной точки |
41 |
Li=miviri
|
42 |
Момент импульса тела
|
42 |
|
43 |
Если момент инерции тела постоянен, то основное уравнение динамики вращательного движения можно записать в виде |
43 |
Jdω0 = Mdt или М =Jε, где ε — угловое ускорение.
|
44 |
Для изолированного тела, способного изменять момент инерции при вращении, закон сохранения момента количества движения можно записать так |
44 |
L = const или Jω0 = const |
45 |
Кинетическая энергия вращающегося тела |
45 |
|
46 |
Кинетическая энергия тела, вращающегося с угловой скоростью ω вокруг оси, при поступательном движении оси со скоростью v равно
|
46 |
|
47 |
Элементарная работа во вращательном движении равна
|
47 |
dA=Mdφ где М — момент силы, приложенной к телу. |
48 |
Работа силы при вращательном движении равна |
48 |
где углы φ1 и φ2 соответствуют начальному и конечному положениям радиуса-вектора любой точки твердого тела. |
49 |
Сила, действующая на частицу со стороны окружающей жидкости, при центрифугировании равна
|
49 |
F1 = ρ0Vω2r, где ρ0 — плотность жидкости, V — объем частицы, ω — угловая скорость вращения, r — расстояние частицы от оси вращения.
|
50 |
Сила, действующая на частицу при ее движении по окружности при центрифугировании равна |
50 |
F = ρ1Vω2r, где ρ1 — плотность вещества частицы. |
51 |
При центрифугировании если сила, действующая на частицу со стороны окружающей жидкости F1 не равна силе, действующей на частицу при ее движении по окружности F, т.е. F1> F то |
51 |
происходит перемещение частицы в направлении к оси вращения |
52 |
При центрифугировании если сила, действующая на частицу со стороны окружающей жидкости F1 не равна силе, действующей на частицу при ее движении по окружности F, т.е. F1<.F то |
52 |
происходит перемещение частицы в направлении от оси вращения |