Лр4,5 / Лр5 / pdf-формат / ЛР5-1р
.pdfМинистерство образования и науки, молодёжи и спорта Украины Одесская национальная морская академия
Кафедра физики и химии
Лабораторная работа № 5-1 Определение емкости конденсатора и индуктивности катушки по закону Ома для переменного тока
УКАЗАНИЯ К ЛАБОРАТОРНОМУ ПРАКТИКУМУ
Составили: В.И. Михайленко, А.А.Горюк, Ф.А.Птащенко
Утверждено на заседании кафедры, протокол № 2 от 29 сентября 2011 г.
Одесса – 2011
1
Лабораторная работа № 5-1
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЕМКОСТИ КОНДЕНСАТОРА И ИНДУКТИВНОСТИ КАТУШКИ ИЗ ЗАКОНА ОМА ДЛЯ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА
1.Теоретическая часть
1.1. Основные величины и соотношения теории электрического тока
Для понимания данной лабораторной работы необходимо иметь элементарные знания из теории электрического тока, которые приведены ниже.
Электрический ток – это упорядоченное (направленное) движение заряженных микрочастиц. Направление тока совпадает с направлением движения положительных зарядов (ток в металлах обусловлен движением электронов, и его направление противоположно направлению движения электронов).
Сила тока I численно равняется заряду, который проходит через поперечное сечение проводника за единицу времени
|
|
|
I dq |
, |
(1*) |
|
|
|
dt |
|
|
или |
I q |
, если ток постоянный. |
Единица измерения |
силы тока – ампер: |
|
|
t |
Кл. |
|
|
|
I 1A 1 |
|
|
|||
|
|
с |
|
|
Потенциал – энергетическая характеристика поля. Потенциал в данной точке поля численно равняется потенциальной энергии единичного заряда, помещенного в эту точку:
|
WП |
|
. |
(2*) |
|
q |
|||||
|
|
|
(Потенциал поля в данной точке не зависит от величины пробного заряда – при увеличении заряда q увеличивается также его потенциальная энергия, а отношение
WП |
q |
остается постоянным). Потенциал измеряется в вольтах: 1В 1 |
Дж |
. Один |
|
|
|
Кл |
|
вольт – потенциал такой точки поля, в которой заряд 1 Кл имеет потенциальную энергию 1 Дж.
Если поместить заряд в электрическое поле, то под действием поля заряд будет двигаться, а поле будет выполнять работу. При этом разность потенциалов 1 2
между двумя точками численно равняется работе электростатических сил по перемещению единичного заряда с одной точки в другую.
1 2 |
Aэл. ст. |
|
. |
(3*) |
|
q |
|||||
|
|
|
Для того чтобы в замкнутой цепи протекал электрический ток, необходим источник ЭДС. ЭДС (электродвижущая сила) численно равняется работе сторонних сил (не электростатического происхождения) по перемещению единичного заряда по всей цепи:
|
|
2 |
||
|
|
|
|
|
E |
Aстор |
|
(4*) |
|
q |
||||
|
|
|
В замкнутом контуре электрическое поле толкает положительный заряд от высокого потенциала к низкому (от „+” к „–”, рис. 1*), а затем сторонние силы (например, химические – в батарейке) снова перемещают заряд в область высокого потенциала (от „–” к „+”). Таким образом, осуществляется кругооборот зарядов в замкнутой цепи
постоянного тока. ЭДС измеряется в вольтах.
Электрическое напряжение U численно равняется полной работе, которую выполняют как сторонние, так и электростатические силы по перемещению единичного положительного заряда на некотором участке цепи:
U |
Aстор. Aел. ст. |
E ( 1 2 ) |
. |
(5*) |
|
||||
|
q |
|
|
Если на участке цепи источник ЭДС отсутствует, то U 1 2 .
Соотношение между силой тока и напряжением устанавливает закон Ома. Закон Ома для однородного участка цепи: сила тока на некотором участке цепи пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению
I |
|
I |
U |
(6*) |
RR |
R . |
Электрическое сопротивление – величина, которая характеризует противодействие проводника или электрической цепи протеканию тока.
Сопротивление измеряется в Омах, R 1Ом 1 ВА. Сопротивление проводника можно определить через его параметры:
R Sl .
Здесь l – длина проводника, S – площадь его поперечного перереза, – удельное
сопротивление материала проводника (он численно равняется сопротивлению проводника единичной длины с единичной площадью перереза, по обыкновению
измеряется в Ом мм2 или Ом м).
м
Закон Ома для неоднородного участка цепи:
I E R
|
|
|
3 |
||
(он вытекает из определения напряжения (5*) и закона Ома (6*)). |
|||||
Закон Ома для полной цепи (рис.1): |
|
|
|||
|
I |
E |
|
. |
|
R r |
|||||
|
|
|
|
||
Здесь E – ЭДС, R – внешнее |
сопротивление, r – внутреннее сопротивление |
источника ЭДС (у любого источника ЭДС, например, батарейки есть электрическое сопротивление r ).
Конденсатор – система двух проводников (двух обкладок), между которыми находится диэлектрик. Обкладки конденсатора заряжают одинаковыми по модулю и противоположными по знаку зарядами.
Электроемкость конденсатора численно равняется заряду, который необходимо сообщить конденсатору, чтобы изменить напряжение между его обкладками на единицу (на 1В)
C Q |
, |
(7*) |
U |
|
|
где Q – заряд каждой из обкладок, а U 1 2 |
– разность потенциалов между |
обкладками. Электроемкость измеряется в фарадах: 1Ф 1 КлВ .
1.2. Явление электромагнитной индукции и самоиндукции (основные величины и закономерности)
Индукция магнитного поля B – силовая характеристика магнитного поля. Характеризует влияние магнитного поля на движущиеся заряды и токи. Единица
измерения – тесла, [B] 1Тл 1 |
Н |
. |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
А м |
|
|
|
|
||
|
Потоком вектора магнитной индукции (магнитным потоком) через площадку dS |
|||||||||
|
|
(или |
магнитным потоком) |
называется произведение |
||||||
|
n B |
d m B n dS , или |
|
|
|
|
||||
|
dS |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
(8*) |
|
|
|
где n |
|
|
|
|
d m B dS cos |
|||
|
Рис. 1*. |
– единичный вектор – нормаль к этой площадке, |
B – |
|||||||
n |
вектор магнитной индукции, |
– угол между векторами B и |
||||||||
|
||||||||||
(рис. 1). (Магнитный поток можно трактовать, как количество линий магнитной |
индукции, которые пересекают поверхность S ). Единица измерения магнитного потока – вебер: m 1Вб 1Тл м2 .
Явление электромагнитной индукции состоит в возникновении ЭДС в замкнутом проводящем контуре при изменении магнитного потока, который пронизывает этот контур. (Например, когда в замкнутый контур (без батарейки) вносят магнит, в контуре возникает ЭДС и ток, который называют индукционным).
Закон Фарадея: ЭДС индукции, которая возникает в замкнутом проводящем контуре, равняется скорости изменения магнитного потока:
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Ei |
d m |
|
. |
(9*) |
||
|
Iінд |
|
|
|
|
dt |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
Эта |
ЭДС |
порождает |
индукционный |
ток. |
Знак |
„–” |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
указывает на направление индукционного тока согласно |
|||||||||||
|
Bінд |
правилу Ленца: при изменении магнитного потока, |
|||||||||||
|
|
который |
пронизывает контур, в |
нём |
возникает |
||||||||
|
индукционный ток такого направления, который своим |
||||||||||||
|
Bмагніту |
||||||||||||
|
магнитным |
полем |
противодействует |
первичному |
|||||||||
|
N |
||||||||||||
S |
изменению магнитного потока. На рис. 2* магнитный |
||||||||||||
поток, который пронизывает контур, благодаря внесению |
|||||||||||||
|
|
магнита, увеличивается. Поэтому индукционный ток |
|||||||||||
|
|
||||||||||||
|
Рис. 2*. |
должен иметь такое направление, чтобы его магнитное |
|||||||||||
|
поле |
было |
противоположным |
полю |
|
|
магнита. |
Направление этого тока можно определить по правилу буравчика.
Если ток проходит по замкнутому контуру, он создает магнитное поле (и, следовательно, магнитный поток) через этот же контур. Когда ток в контуре меняется
– меняется и магнитный поток через этот контур, поэтому должна возникать ЭДС индукции (самоиндукции). То есть явление самоиндукции состоит в возникновении ЭДС самоиндукции в замкнутом контуре при изменении тока в этом контуре. Когда по контуру течет ток I , то созданный им магнитный поток будет пропорциональным
силе тока: |
m L I |
, где коэффициент |
пропорциональности |
L называют |
|||
индуктивностью |
контура. То есть индуктивность контура численно равняется |
||||||
магнитному потоку, который пронизывает контур при силе тока 1 А |
|
||||||
|
|
|
L m |
. |
|
|
(10*) |
|
|
|
I |
|
|
|
|
(Индуктивность зависит от формы, размеров контура и среды, но не зависит от силы |
|||||||
тока). Единица измерения индуктивности – генри: L 1 Гн 1 Вб . |
|
||||||
|
|
|
|
|
m L I , |
А |
|
Поскольку магнитный поток равняется |
то по закону Фарадея (9*) |
||||||
ЭДС самоиндукции Ei d(L I ) . Если индуктивность |
L постоянная, |
то ее можно |
|||||
|
|
dt |
|
|
|
||
вынести за знак производной. Тогда ЭДС самоиндукции равняется |
|
||||||
|
|
Esi L dI . |
|
|
(11*) |
||
|
|
|
dt |
|
|
|
Знак „–” в этом выражении означает, что ток самоиндукции противодействует начальному изменению тока. (Например, когда ток I в контуре увеличивается, ток самоиндукции Isi противоположен начальному току I . Когда ток I в контуре
уменьшается, то Isi направлен в ту же сторону, что и I ).
2. Индуктивность, емкость и активное сопротивление в цепи переменного тока
L C R
E
~
Рассмотрим контур, который включает в себя индуктивность L , емкость C и активное сопротивление R . Пусть в этот контур включен источник ЭДС, которая
5
изменяется по гармоничному закону (синуса или косинуса) с амплитудой E0 и
|
|
циклической частотой |
2 , |
где 50 Гц – линейная частота. Выясним, как |
||||||
|
|
влияют L , C и R отдельно и вместе на ток в этом цепи и какие падения напряжения |
||||||||
|
|
будут на этих элементах. Ток на всех элементах цепи будет одинаковым (ток |
||||||||
|
|
неразрывный). Пусть он меняется по закону синуса |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
I I0 sin t ,. |
|
|
|
(1) |
||
|
|
где I0 – амплитудное значение силы тока (пока еще неизвестное). |
|
|
|
|||||
|
|
R |
2.1.Активное сопротивление в цепи переменного тока |
|
||||||
|
|
|
Рассмотрим электрическую цепь, которая состоит только из |
|||||||
|
|
E |
источника переменного тока и активного сопротивления R. Падение |
|||||||
|
|
~ |
напряжения на активном сопротивлении определяется из закона Ома и |
|||||||
|
|
|
выражения (1) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U R |
|
|
|
U R I R I0 R sin( t) . |
|
(2) |
||
U0R |
|
Величина |
U0R I0 R |
будет представлять |
собой |
|||||
I |
|
|||||||||
I |
0 |
|
амплитудное |
значение |
напряжения |
на |
активном |
|||
|
|
|||||||||
|
|
|
|
сопротивлении. Сравнивая выражения (1) и (2) видим, что |
||||||
|
|
|
t |
колебания напряжения и тока на активном сопротивлении |
||||||
|
|
|
|
происходит с одинаковой фазой (по закону синуса, рис.1). |
||||||
Рис. 1 |
|
Заметим, что в цепи с активным сопротивлением |
||||||||
|
|
|
|
происходит |
необратимый |
процесс |
преобразования |
|||
|
|
электрической энергии в тепловую. |
|
|
|
|
|
|||
|
|
2.2.Индуктивность в цепи переменного тока |
|
|
|
|
||||
|
|
Если катушка индуктивности L находится в контуре с переменным током, то в |
||||||||
|
|
ней все |
время будет возникать ЭДС самоиндукции, которая противодействует |
|||||||
|
|
L |
внешний переменной ЭДС. Вследствие этого катушка будет |
|||||||
|
|
|
создавать сопротивление (дополнительное к активному) |
|||||||
|
|
E |
переменному |
току, |
который |
называют |
индуктивным |
|||
|
|
сопротивлением. Найдем это сопротивление. |
|
|
|
|||||
|
|
~ |
|
Пусть активное сопротивление катушки очень мало |
||||||
|
|
( R 0 ). |
|
|||||||
|
|
Тогда на индуктивности создается падение напряжения |
U L , |
которое |
равняется минус ЭДС самоиндукции (ЭДС самоиндукции противодействует внешнему напряжению), UL Esi . Подставив выражение для силы тока (1) в
выражение для ЭДС самоиндукции (11*), получим значение напряжения на
индуктивности |
|
|
U Esi ( L dI ) I0 L cos( t) , |
или |
учитывая, |
что |
cos( ) sin( |
|
|
dt |
|
|
|
2 |
) |
|
|
|
|
|
|
|
UL I0 Lsin t / 2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
(3) |
|
|
Величина U0L I0 |
L является амплитудным |
значением |
напряжения |
на |
||
индуктивности, а отношение |
|
|
|
6 |
|
|
|
RL U0L L |
(4) |
I0 |
|
называют индуктивным сопротивлением. Анализируя это выражение, можно сделать вывод, что катушка индуктивности хорошо пропускает постоянный ток ( 0 ) и хуже пропускает переменный ток ( 0 ). В отличие от активного сопротивления, индуктивное сопротивление не вызывает выделение джоулева тепла.
|
|
Из сравнения выражений для силы тока (1) и напряжения (3) на индуктивности |
|||||||
|
|
U L |
вытекает, |
что колебания напряжения на |
катушке |
||||
U0L |
опережают колебания тока на |
|
(рис. |
2). Это |
|||||
I |
2 |
||||||||
I |
0 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
означает, что на катушке сначала возникает |
||||||
|
|
t |
напряжение – ЭДС |
самоиндукции, а уже потом |
|||||
|
|
начинает |
возрастать |
ток (мгновенному росту тока |
|||||
Рис. 2 |
мешает |
ЭДС |
самоиндукции, |
которая |
|||||
противодействует первичной |
переменной |
ЭДС). |
|||||||
|
|
|
Когда ток достигает максимального значения – напряжение на катушке минимально (производная в максимуме равна нулю), И наоборот, когда напряжение максимально
– ток равняется нулю.
2.3. Емкость в цепи переменного тока
Рассмотрим электрическую цепь, которая состоит только из источника переменного тока и конденсатора C . Как известно, конденсатор (две металлические
C |
|
пластины, между которыми – диэлектрик) вообще |
не пропускает |
|
|
постоянный ток (ток будет протекать только до тех пор, пока |
|||
|
|
|
||
|
|
|
конденсатор заряжается, а потом исчезает). Но если на конденсатор |
|
|
|
|
||
E |
|
подавать переменное напряжение, он все время будет перезаряжаться, то |
||
|
|
dQ |
||
~ |
|
|
||
|
|
|||
|
|
|
есть через конденсатор может идти переменный ток |
I dt 0 . Чем |
больше частота переменного тока и емкость конденсатора, тем лучше он пропускает ток, тем меньшим будет его емкостное сопротивление. Найдем это сопротивление, то есть сопротивление, которое создает конденсатор переменному току.
Пусть |
через конденсатор |
|
течет ток, |
который |
меняется по закону (1) |
||||||||||||||
I I0 sin( t) . Из определения силы |
тока (1*) |
I dQ , |
можно найти заряд Q на |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
I0 |
|
||
обкладках конденсатора: dQ I dt , |
Q dQ I dt I0 sin( t)dt |
cos( t) . |
|||||||||||||||||
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I0 |
|
|
|
|
|
||
Учитывая, что cos( ) sin( |
2 |
) , |
получаем Q |
sin( t |
2 |
) . Из определения |
|||||||||||||
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Q |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
электроемкости |
конденсатора |
(7) |
|
C |
, вытекает, |
что напряжение |
на его |
||||||||||||
|
|
||||||||||||||||||
обкладках будет |
|
|
|
|
|
|
UC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
UC Q |
|
|
I0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
sin( t |
2 |
) . |
|
|
|
|
|
|
(5) |
||||||
|
C |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I0 |
|
|
|
|
7 |
|
|
|
Величина U |
0C |
|
является амплитудным значением напряжения на емкости, а |
||||||||
C |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
отношение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
RC |
U0C |
|
1 |
(6) |
||
|
|
|
|
I0 |
C |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
называют емкостным сопротивлением. На емкостном сопротивлении, как и на индуктивном, джоулево тепло не выделяется. Анализируя это выражение, можно сделать вывод, что конденсатор хорошо пропускает переменный ток высокой частоты и хуже пропускает ток малой частоты.
Из сравнения выражений для силы тока (1) и напряжения (5) на конденсаторе вытекает, что колебания напряжения на конденсаторе
U0C |
UC |
отстают от колебаний тока на |
|
(рис. 3). То есть |
|
I |
2 |
||||
I0 |
|
|
|||
сначала через конденсатор протекает ток (конденсатор |
|||||
|
t |
заряжается), а уже потом на нем возникает |
|||
|
напряжение. Когда ток достигает максимального |
||||
|
Рис. 3 |
значения – напряжение на конденсаторе равняется |
|||
|
нулю, и наоборот, когда напряжение максимальное – |
ток равняется нулю.
2.4. Последовательная цепь переменного тока |
|
|
|
|
|||||
Рассмотрим теперь последовательное соединение активного сопротивления, |
|||||||||
индуктивности и емкости в цепи переменного тока. Сила тока в данной цепи на всех |
|||||||||
L |
C |
R |
участках одинакова и меняется по закону (1). В этом |
||||||
|
|
|
законе ( I I0 sin( t) ) необходимо найти амплитудное |
||||||
U L |
UC |
U R |
значение силы тока I0 . |
Также |
необходимо |
найти |
|||
суммарное |
падение |
напряжения |
на |
всех |
|||||
|
E |
|
последовательно |
соединенных |
элементах |
цепи. |
|||
|
|
Сложность этой задачи заключается в том, что фаза |
|||||||
|
~ |
|
|||||||
|
|
|
колебаний напряжения на разных элементах будет |
||||||
разной. Таким образом, необходимо сложить колебания с одинаковыми частотами, но |
|||||||||
разными фазами. Для этого воспользуемся известным из теории колебаний методом |
|||||||||
|
|
|
векторного сложения амплитуд. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Напряжения |
на |
отдельных |
участках |
||||||
|
U0L |
U0C |
|
цепи с учетом их фаз показаны на векторной |
|||||||||||
|
|
|
|
|
диаграмме, рис. 4. Объясним этот рисунок. |
|
|||||||||
U0L |
|
|
U0 |
|
|
Пусть |
амплитудное |
значение |
тока |
I0 |
|||||
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
отложено |
вдоль |
горизонтальной |
|
|
оси. |
|||||
|
|
2 |
|
Колебания напряжения на индуктивности U L |
|||||||||||
|
|
|
будет опережать колебания тока на |
|
2 |
(или |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
I0 |
на 90 |
0 |
). Тогда вектор |
, соответствующий |
|||||||||
U0C |
2 |
U0R |
|
|
U0L |
||||||||||
|
|
|
|
амплитудному значению |
напряжения |
|
на |
Рис. 4
|
|
|
|
8 |
индуктивности, будет перпендикулярным к вектору I0 и направленным вверх. |
||||
|
|
Колебания напряжения на емкости |
UC будут отставать от колебаний тока на |
|
|
|
|
(амплитудное |
значение напряжения на емкости) будет |
2 |
. Тогда вектор U0C |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
перпендикулярным к вектору I0 и направленным вниз. |
Колебания напряжения на активном сопротивлении U R будут происходить в той же фазе, что и колебание тока. Тогда вектор U0R , соответствующий
амплитудному значению напряжения на активном сопротивлении, будет направлен в
ту же сторону, что и векторI0 .
Таким образом, амплитуда суммарного напряжения U0 равняется векторной
сумме амплитуд напряжений на отдельных участках: U |
0 |
U |
0R |
U |
0L |
U |
0C |
. Модуль |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
вектора U0 |
можно найти по теореме Пифагора: U0 |
будет гипотенузой треугольника с |
||||||||||||||||||
катетами U0L U0C |
и U0R . Она равняется U0 |
|
(U0L U0C )2 |
U R2 , |
или, |
учитывая |
||||||||||||||
соотношение (4), (6) и U0R I0 R , можно записать |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
1 |
2 |
2 |
2 |
|
|
|
1 2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
||
U0 |
I0 L |
I0 |
|
|
I0 R |
|
I0 |
L |
|
|
|
|
R |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
По второму правилу Кирхгофа, сумма амплитуд падений напряжения на отдельных элементах цепи должна равняться амплитуде внешней ЭДС, U0 E0 . Тогда
можно записать
I0 |
|
|
E0 |
|
. |
|
2 |
|
|||
|
|
L |
R2 |
(7) |
|
|
|
1 |
|
||
|
|
|
C |
|
|
Выражение (7) называют законом Ома для последовательной цепи переменного |
|||||
тока. Здесь величина |
|
|
|
|
|
Z |
|
L |
2 |
R2 . |
(8) |
|
1 |
||||
|
|
|
C |
|
|
называется полным сопротивлением цепи переменного тока или импедансом. Полное |
сопротивление состоит из активного R и реактивного L |
1 |
|
сопротивлений. |
|
|||
|
C |
|
3.Экспериментальная часть
3.1.Приборы и оборудование: источник переменного тока, вольтметр, миллиамперметр, реостат, катушка индуктивности, конденсатор.
3.2.Цель работы:
1.Определение индуктивности катушки и емкости конденсатора.
2.Определение полного сопротивления R-L-C цепи.
9
3.Сравнение экспериментально найденного полного сопротивления цепи с теоретически вычисленным.
3.3. Порядок проведения измерений
3.3.1.Определение индуктивности катушки.
Соберите электрическую схему (рис. 5), которая состоит из источника переменного тока, реостата Р, катушки индуктивности L , миллиамперметра mА и
|
|
mA |
~ |
Р |
V |
|
L |
|
|
|
Рис. 5
вольтметра V.
Катушка индуктивности имеет активное сопротивление R (сопротивление провода, из которого она изготовлена). Тогда закон Ома для этой цепи (с индуктивным и омическим сопротивлениями, но без конденсатора) имеет вид:
I |
U |
. Отсюда индуктивность катушки равняется |
|
|||
L 2 R2 |
|
|||||
|
|
L |
U |
I 2 R2 |
. |
(9) |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
После проверки преподавателем собранной электрической схемы, установите с помощью реостата заданное значение силы тока I и определите соответствующее ему напряжение U. Измерения проведите для пяти разных значений сил токов. Результаты измерений занесите в таблицу1.
Таблица 1.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
№ |
I, A |
U, B |
U/I, Oм |
|
(U/I) |
[ (U/I)]2 |
|
R=… Oм |
|||
п/п |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ср. |
|
|
U |
|
|
|
U |
2 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
I CP |
|
|
|
I |
|
|
Найдите среднее значение (U/I)CP , индуктивность катушки – формула (9). Погрешность значения индуктивности найдите по формуле