Шпоры / Шпоры по физике / Физика

Заключается в том, что в замкнутом проводячем контуре при изменении потока магнитной индукции, охватываемого этим контуром, возникает эл. ток, получивший название индукционного. Фарадей, обобщив рез-ты своих многочисленных опытов, пришёл к выводу, что индукц. ток возникает всегда, когда происходит изменение сцеплённого с контуром потока магнитной индукции. Опытным путём также было установлено, что значение индукц. тока совершенно не зависит от способа изменения потока магн. инд-ии, а опр-ся лишь скоростью его изменения.

ЭДС индукции.

Возникновение индукционного тока указывает на наличие в цепи эл.-движ.-силы, назвыаемой электродвижущей силой электромагнитной индукции. Значение индукционного тока, а,, и ЭДС э/м индукции

 _i  dФ/dt ( 1 ), З-н э/м индукции Фарадея: какова бы ни была причина изменения потока магн. индукции, охватываемого замкнутым проводячим контуром, возникающая в контуре ЭДС:  _i = - dФ/dt ( 2 )

Знак « - » показывает, увеличение потока (dФ/dt 0) вызывает ЭДС

 _i < 0, т. е. поле индукционного тока направлено навстречу потоку; уменьшение потока (dФ/dt < 0) вызывает  _i > 0, т. е. направления потока и поля индук. тока совпадают. Знак « - » в (2) опр-ся правилом Ленца: индукц. ток в контуре имеет всегда такое направление, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызвавшему этот индукционный ток.

Другая формулировка з-на Фарадея: ЭДС  _i э/м индукции в контуре численно равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь пов-ть, ограниченную этим контуром. ЭДС э/м индукции выражается в Вольтах.

Явление э/м индукции применяется для преобразования механической энергии в энергию эл. тока. Для этой цели используются генераторы, принцип действия которых основан на вращении плоской рамки в однородном магнитном поле.

25. Явление самоиндукции. ЭДС самоиндукции,

индуктивность контура,

Эл. ток, текучий в замкнутом контуре, создаёт вокруг себя магнитное поле, индукция которого, по з-ну Био-Савара-Лапласа, пропорц-на току I в контуре: Ф = LI ( 1 ), где коэф-т пропор-ти L наз-ся индуктивностью контура.

При изменении силы тока в контуре будет изменяться также и сцеплённый с ним магнитный поток;  в контуре будет индуцироваться ЭДС. Возникновение ЭДС индукции в проводячем контуре при изменении в нём силы тока называется самоиндукцией.

Единица индуктивности генри : 1 Гн = 1 Вб / А = 1 Вс/А.

Индуктивность соленоида: L = ₀  N ² S / l ( 2 ), т. е. зависит от числа витков соленоида N, его длины l, площади S, и магнитной прониц-ти  ве-ва, из которого изготовлен сердечник соленоида. Можно показать, что индуктивность контура в обчем случае зависит тока от геом. формы контура, его размеров, и магн. прониц-ти той среды, в кот он находится.

Применяя к явлению самоиндукции з-н Фарадея, получим, что ЭДС самоиндукции  _S = - dФ/dt = - d(LI)/dt = - (LdI/dt + IdL/dt) , если контур не деформируется и магн. прониц-ть среды не изменяется, то L=const и:

 _S = - L dI / dt ( 3 ), где знак минус, обусловленный правилом Ленца, показывает, что наличие индуктивности в контуре приводит к замедлению изменения тока в нём. Если ток со временем возр-ет, то dI / dt >0 и  _S < 0 , т. е. ток самоиндукции направлен навстречу току, обусловленному внешним источником, и замедляет его возрастание. Если ток со временем убывает, то dI / dt <0 и  _S > 0, т. е. индукционный ток имеет такое же направление, как и убывающий ток в контуре, и замедляет его убывание. Таким образом, контур, обладая определённой индуктивностью, приобретает электрическую инертность, заключающуюся в том, что  изменение тока тормозится тем сильнее, чем больше индуктивность тока.

см. продолжение на обороте

26. Взаимоиндукция. ЭДС взаимоиндукции.

Трансформаторы.

Рассмотрим 2 неподвижных контура (1 и 2), распол. дост-но близко друг к другу (рис 1.) Если в контуре 1 течёт ток I₁ то магнитный поток, создаваемый этим током, пропорционален I₁. Обозначим через Ф₂₁ ту часть потока, которая пронизывает контур 2. Тогда Ф₂₁ = L₂₁ I₁ ( 1 ), где L₂₁ – коэф. пр-ти.

Если ток I₁ изменяется, то в контуре 2

индуцируется ЭДС  _{i 2}, которая по з-ну Фарадея = и противопол по знаку скорости изменения магнитного потока Ф₂₁, созданного током в первом контуре и пронизывающего второй:  _{i 2} = - dФ₂₁ / dt = - L₂₁ dI₁ / dt. Аналогично при протекании в контуре 2 тока I₂ магнитный поток пронизывает первый контур : Ф₁₂ = L₁₂ I_{2 ;}  _{i 1} = - dФ₁₂ / dt = - L₁₂ dI₂ / dt. Явление возникновения ЭДС в одном из контуров при изменении силы тока в другом называется взаимной индукцией. К-ты проп-ти L₂₁ и L₁₂ наз-ся взаимной индуктивностью контуров. Они равны.

Принцип действия трансформаторов, применяемых для повышения или понижения напряжения переменного тока, основан на явлении взаимной индукции. Схема – рис. 2

Первичная и вторичная катушки (обмотки), имеющие соот-но N₁ и N₂ витков, укреплены на замкнутом железном сердечнике. Т. к. концы первичной обмотки присоединены к источнику переменного напряжения с ЭДС ₁ , то в ней возникает переменный ток I₁, создающий в сердечнике

трансформатора переменный магнитный поток Ф, который практически полностью локализован в железном сердечнике и, , почти целиком пронизывает витки вторичной обмотки. Изменение этого потока вызывает во вторичной обмотке появление ЭДС взаимоиндукции, а в первичной – ЭДС самоиндукции.

Проводник с током всегда окружён маг. полем, причём оно появляется и исчезает вместе с появлением и исчезновением тока. МП, подобно электрическому, является носителем энергии, естественно предположить, что энергия МП равна работе, кот затрачивается током на создание этого поля.

Рассмотрим контур индуктивностью L, по кот. течёт ток I. С данным контуром сцеплён магнитный поток Ф =LI, причём при изменении тока на dI, магнитный поток изменяется на dФ=LdI. Однако, для изменения магнитного потока на величину dФ необходимо совершить работу dA=IdФ=LidI , тогда работа по созданию магнитного потока: , энергия магнитного поля, связанного с контуром, W= L I² / 2 (1) Исследование свойств переменных магнитных полей, в частности распространения электромагнитных волн, явилось доказательством того, что энергия мп локализована в пространстве. Это соответствует представлениям теории поля.

Энергию МП можно представить, как функцию величин, характеризующих это поле в окруж. пространстве. Для этого рассмотрим частный случай – однородное МП внутри длинного соленоида. Подставив в (1) выражение для индуктивности соленоида, получим: W = ₀N²I²S/2l

Т. к. I=Bl/(₀N) и В=₀H, то W = B² V / 2₀ = B H V / 2 (2), где Sl=V – объём соленоида.

МП соленоида однородно и сосредоточено внутри него, поэтому энергия (2) заключена в объёме соленоида и распространена по нему с постоянной объёмной плотностью.

w = W / V = B² / 2₀ = ₀ H² / 2 = BH / 2 (3)

Формула (3) выведена для однородного МП, но справедлива и для неоднородных полей. Выражение (3) справедливо только для сред, для которых зависимость B от H – линейная, т. е. оно относится только к пара- и диамагнетикам.

28. Намагничивание ве-ва. Вектор намагниченности. Магнитная проницаемость и восприимчивость.

Для количественного описания намагничения магнетиков, вводят векторную вел-ну – намагниченность, определяемую магнитным моментом единицы объёма магнетика: , где- магнитный момент магнетика, представляющий собой векторную сумму магнитных моментов отдельных молекул.

29. Диамагнетизм и парамагнетизм. Свойства

диамагнетиков и парамагнентиков.

 вещество является магнетиком, т. е. оно способно под действием магнитного поля приобретать магнитный момент (намагничиваться).

Ради простоты предпол., что электрон в атоме движется по круговой орбите. Если орбита электрона ориентирована относительно вектора В произвольным образом, составляя с ним угол  (рис. 1), то можно док-ть, что она приходит в такое движение вокруг В, при котором вектор магнитного момента р_m вращается вокруг В под const углом  с некот. угловой скоростью. Такое движение – прецессия. Т. о. электронные орбиты атома под действ. внеш. МП совершают прецессионное движение, кот. эквив-но круговому току. Т. к. этот микроток индуцирован

внешним МП, то, согласно правилу Ленца, у атома появляется составляющая МП, направленная про-жно внеш. полю. Наведённые составляющие МП атомов (мол-л) склад-ся и образуют собств. МП ве-ва, ослабляющее внеш. МП. Этот эффект – диамагнитный. А ве-ва, намагничивающиеся во внеш. МП против напр. поля – диамагнетики. В отсутствие внеш. МП диамагнетик немагнитен, т. к. тут магнитные моменты эл-ов взаимно компенсируются, и суммарн. р_m атома = 0. Диамагнетики: многие металлы – Ag, Au, Cu, большинство органических соед., смолы, углерод и т. д .

Т. к. диамагнитный эффект обусл. действием внеш МП на электроны атомов ве-ва, то диамагнетизм свойственен всем ве-вам. Однако наряду с диамагнитными ве-вами  и парамагнитные - ве-ва, намагничивающиеся во внеш. МП по напр. поля. У парамагнитных при отсутствии внеш. МП магнитные моменты не компенсируют друг друга, и атомы (мол-лы) парамагнетиков всегда обладают р_m. Однако, из-за теплового движения их р_m ориентированы беспорядочно, поэтому они магнитными св-вами не обладают. При внесении парамагнетика во внеш. МП устанавливается преимущественная ориентация магн. моментов атомов по полю (полной ориентации препятствует тепловое движение). Т. о. парамагнетик намаг-ся, создавая собственное МП, -ее по напр. с внеш МП и усиливающее иго. Этот эффект – парамагнитный. ПЕРЕВЕРНИ!!!!!!!!!!!!!!

30. Ферромагнетизм. Зав-ть намагничивания ферромагнетиков от напр-ти МП и Т⁰(Гистерезис..). Ферриты.

Кроме диамагнетиков и парамагнетиков, называемых слабомагнитными ве-вами  ещё сильномагнитные ве-ва – ферромагнетики – обладающие спонтанной намагниченностью, т. е. они намагничены даже при отсутствии внеш. МП. Кроме железа это, например: кобальт, никель, гадолиний, их сплавы и соед-я.

Если для слабомагнитных ве-в зав-ть J от Н линейна (рис. 1), то для ферромагнетиков: по мере возрастания Н намагниченность J сначала растёт быстро, затем медленнее, и, наконец, достигается т. н. магнитное насыщение, уже не зависящее от Н поля.

Подобный характер зависимости J от Н можно объяснить тем, что по мере увеличения

намагничивающего поля увеличивается степень ориентации молекулярных магнитных моментов по полю, однако этот процесс начинает замедляться, когда остаётся всё меньше и меньше неориентированных моментов, и, наконец, когда все моменты будут ориентированы по полю, дальнейшее увеличение J прекращается и наступает магнитное насыщение.

Для ферромагнетиков зависимость J от Н определяется предысторией их намагничения. Это явление наз-ся магнитный гистерезис. Если намагнитить ферромагнетик до насыщения

(точка 1 рис 2.) , а затем начать уменьшать напряжённость Н

намагничивающего поля, то уменьшение J описывается кривой 1-2, лежачей выше кривой 1-0. При Н=0, J0, т. е. в ферромагнетике наблюдается остаточное намагничение J_ос.

С наличием ост. намаг-я связано -е постоянных магнитов. Намагничение обращается в 0 под действием

поля Н_с, имеющего направление, прот. полю, вызвавшему намагничение.

ПЕРЕВЕРНИ!!!!!!!!!!!!!!

31. Колебательный контур. Аналогия между мех. и э/м колебаниями. Применение контура.

При э/м колебаниях электрические вел-ны (заряды, токи) периодически изменяются. Они сопровождаются взаимными превращениями электрического и магнитного полей. Для возбуждения и поддержания э/м колебаний используется колебательный контур – цепь, состоящая из включённых последовательно катушки индуктивностью L, конденсатора ёмкостью С и резистора сопротивлением R. Рассмотрим колебательный процесс в идеализированном контуре, сопротивление которого пренебрежимо мало (R0). Для возбуждения в контуре колебаний конденсатор предварительно заряжают, сообщая его обкладкам заряды Q. Тогда в начальный момент времени t=0 между обкладками конденсатора возникнет эл. поле, энергия которого Q²/2C. Если замкнуть конденсатор на катушку индуктивности, он начнёт разряжаться, и в контуре потечёт возрастающий со временем ток Y. В результате, энергия эл. поля будет уменьшаться, а энергия МП катушки (она равна 1/2LQ²) – возрастать. Т. к. R0, то, согласно ЗСЭ, полная энергия W=Q²/2C + LQ²/2 = const, т.к. она на нагревание не расходуется. Поэтому в момент времени t=T/4, когда конденсатор полностью разрядится, энергия эл. поля обращается в 0, а энергия МП ( а  и ток) достигает наиб. значения. Начиная с этого момента ток в контуре будет убывать  начнёт ослабевать МП катушки, и в ней индуцируется ток, который течёт, согласно правилу Ленца, в том же напр. что и ток разрядки конденсатора. Конденсатор начнёт перезаряжаться, возникнет эл. поле, стремящееся ослабить ток, кот. в конце концов обратится в 0, а заряд на обкладках конденсатора достигнет max. Далее те же процессы начнут протекать в обратном направлении и система к моменту времени t=T придёт в первонач. сост. Потом - повторение цикла. Если бы потерь энергии не было, то в контуре совершались бы периодические незатухающие колебания, т. е. периодически изменялись (колебались) бы заряд Q на обкладках конденсатора, напряжение U на конденсаторе и сила тока Y текущего через катушку индуктивности.  в контуре возникают эл. колебания, причём колебания сопровожд. превр. энергий эл. и М Полей.

Эл. колебания в кол. контуре можно сопоставить с мех. колебаниями маятника, сопровождающимися взаимными превращениями потенциальной и кинетической энергий маятника.

32. Переменный ток. Активное и реактивное R.

Мощность.

Установившиеся вынужденные э/м колебания можно рассматривать, как протекание в цепи, содержащей резистор, катушку индуктивности и конденсатор, переменного тока. Переменный ток можно считать квазистационарным, т. е. для него мгновенные значения силы тока во всех сечениях цепи практически одинаковы, т. к. их изменения происходят достаточно медленно, а э/м возмущения распространяются в по цепи со скоростью, = скорости света. Для мгновенных значений квазистационарных токов выполняются з-н Ома и вытекающие из его правила Кирхгофа. Рассмотрим последовательно процессы, происх. на уч-ке цепи, содержачем резистор, катушку индуктивности и конденсатор, к концам которого приложено напряжение U = U_m cost (1) U_m – амплитуда.

1. Пер. ток, текущий через резистор R (L0, C0)

При выполнении условия квазистационарности ток

через резистор опр-ся з-ном Ома:

Y = U/ R= (U_m/ R) cost = Y_m cost

Для наглядного изображения соотн-ий между перем. токами и напряжениями воспользуемся методом векторных диаграмм. На рис. дана векторная диаграмма амплитудных значений тока Y_m и напряж U_m на резисторе (сдвиг фаз между Y_m и U_m = 0)

2. Пер. ток, текущий через катушку индуктивностью L (R0, C0)

Если к цепи приложено перем. напряж. (1) , то в ней потечёт перем. ток  возникнет эдс самоиндукции _s = - LdY/dt Тогда з-н Ома для рассм у-ка цепи: U_m cost - LdY/dt = 0

Откуда: LdY/dt = U_m cost (2) Т. к. внеш. напр-е приложено к катушке индуктивности, то U_L = LdY/dt (3)

есть падение напр. на катушке. Из (2) dY=(U_m/L) cost dt

после интегрирования, учитывая, что постоянная интегрирования =0 (т. к. отсутствует пост. составляющая тока), получим

Y= (U_m/ L) sint = (U_m/ L) cos(t - /2) = Y_m cos(t - /2) (4)

Вел-на R_L = L (5) – реактивное индуктивное R. Из (5)  что для пост. тока (=0) катушка индуктивности не имеет R. Подставим U_m=LY_m в (2) с учётом (3): U_L=LY_m cost (6) – падение U на катушке. Сравн (4) и (6): падение U_L опережает по фазе ток Y, тек. ч/з катушку на /2, что и показано на векторной диаграмме. ПЕРЕВЕРНИ!!!!!!!!!!

26 – продолж. Трансфорамторы

Ток I₁ первичной обмотки определяется согласно з-ну Ома:

₁ – d(N₁Ф) / dt = I₁R₁ , где R₁ – сопротивление первичной обмотки. Падение напряжения I₁R₁ на сопротивлении R₁ при быстропеременных полях мало по сравнению с каждой из двух эдс, поэтому ₁  N₁ dФ/ dt (1)

Эдс взаимоиндукции, возникающая во вторичной обмотке,

₂ = - d(N₂Ф)/dt = - N₂ dФ/dt (2) Сравнивая (1) и (2), получим, что эдс, возникающая во вторичной обмотке ₂ = - N₂ ₁ / N₁ (3), где знак минус показывает, что эдс в первичной и вторичной обмотках противоположны по фазе. Отношение числа витков N₂/N₁ , показывающее во скоко раз эдс во вторичной обмотке трансформатора больше (или меньше) чем в первичной называется коэффициентом трансформации. Если N₂/N₁ >1, то трансформатор повышающий – увеличивающий переменную эдс и понижающий силу тока (применяются, например, для передачи электроэнергии на большие расстояния, т. к. в данном случае потери на джоулеву теплоту, пропорциональные I², снижаются). Если N₂/N₁ <1, то понижающий – уменьшающий эдс и повышающий ток (применяются, например при электросварке, т. к. для неё требуется большой ток при низком напряжении.)

25 - продолж. Экстратоки замыкания и размыкания.

При  изменении силы тока в проводячем контуре возникает ЭДС самоиндукции, в рез-те чего в контуре появляются дополнительные токи, называемые экстратоками самоиндукции. Экстратоки самоиндукции, согласно правилу Ленца, всегда направлены так, чтобы препятствовать изменениям тока в цепи, т. е. направлены противоположно току, создаваемому источником. При выключении источника тока экстратоки имеют такое же направление, что и ослабевающий ток, , наличие индуктивности в цепи приводит к замедлению исчезновения или установления тока в цепи.

Рассмотрим процесс выключения тока в цепи, содержачей источник тока с эдс , резистор сопротивлением R и катушку индуктивностью L. Под действием внешней ЭДС в

цепи течёт постоянный ток I₀ =  / R (внутр. сопр-ем источника пренебрегаем). В момент времени t=0 отключим источник тока. Ток в катушке индуктивностью L начнёт уменьшаться, что приведёт к возникновению эдс самоиндукции  _S = - L dI / dt , препятствующей, согласно правилу Ленца, уменьшению тока. В каждый момент времени ток в цепи определяется законом Ома: I =  _S / R или IR = - L dI / dt разделяем переменные, интегрируем полученное ур-е по I ( от I₀ до I) и t (от 0 до t), находим

ln ( I / I₀) = - Rt / L или I = I ₀ e^{- t / }, где  =L/R = const – время релаксации, т. е. время, за кот. сила тока уменьшается в e раз. Таким образом, в процессе отключения источника I убыв по экпотенц з-ну и определяется кривой 1 (рис 1). Чем больше индуктивность цепи и меньше её сопротивление, тем больше  и,  тем медленнее уменьшается ток в цепи при её размыкании.

При замыкании цепи помимо внешней эдс  возникает эдс самоиндукции  _S = - L dI / dt , препятствующей, согласно правилу Ленца, возрастанию тока. По з-ну Ома IR =  +  _S =  - L dI / dt ; u = IR - ;  du / u= - dt /  интегрируя, находим: I = I₀ (1 – e ^{– t / }) где I₀–установившийся ток при t

Т.о. в процессе включения источника нарастание I в цепи задаётся этой ф-цией и опр-ся кривой 2 (рис 1). Сила тока возрастает от начального значения I=0 и асимптотически  к установившемуся I₀. Установление происх тем быстрее, чем меньше L цепи и больше её R. При мгновенном возрастании R₀ до R:  _S = - L d I / dt = (R / R₀)  e ^{– R t / L}

29 – продолж.

При ослаблении внеш. МП до 0 ориентация р_m-ов вследствие теплового движения нарушается и парамагнетик размагничивается. К парамагнетикам относятся редкоземельные эл-ты, Pt, Al и т. д. Диамагн. эффект наблюдается и в парамагнетиках, но он значительно слабее парамагнитного и поэт. остаётся незамеченным.

32 – продолж.

3. Перем. ток, тек. через кондес.емкостью С (R0, L0)

Если перем. напряж. прилож. к конденсатору, то он всё время перезаряжается, и в цепи течёт перем. ток. Т. к. всё внеш. напряж. прилож. к конд-ру, а сопр-ем проводящих проводов можно пренебречь, то Q/C=U_C= U_m cos(t)

Сила тока Y=dQ/dt= - CU_m sint = Y_m cos (t+/2) (7)

где Y_m=CU_m= U_m/(1 / C). Вел-на R_c= 1 / (C) – реактивное ёмкостное сопротивление. Для пост. тока (=0) R_c=, т. е. пост. ток через конденсатор течь не могет. Падение напр. на конденсаторе: U_c=(1/C) Y_m cos t

(8), сравнив с (7): падение напр U_c отстаёт по фазе от текущего через конденсатор тока Y на /2, что показано на вект. диаграмме.

4. Цепь перем тока, содержачая послед. включённые резистор, катушку индуктивности и кондесатор.

В цепи возн. перем. ток, кот вызовет на  элем. цепи соотв. падения напр-я U_R, U_L и U_C. На рис – вект. диаграмма амплитуд падений напр. на резисторе U_R, катушке U_L

и конденсаторе U_C. Амплитуда U_m прилож-го напр-я

д. б. = вект. сумме амплитуд этих падений напр-ий

Угол  определяет разность фаз между U и Y.

tg = (L-1/(C))/R (9) Из прямоуг. треуг. получаем:

Y_m=U_m /  (R²+ (L-1/(C))²) (10)  если напр. в цепи

меняется по з-ну U=U_mcost, то в цепи течёт ток:

Y=Y_mcos(t - ) (11) Вел-на Z= (R²+ (L-1/(C))²) =

(R² + (R_L - R_C)²) (12) , где R – активное R,

наз-ся полным сопр-ем. цепи, а вел-на

X=R_L - R_C = L-1/(C) – реактивным R.

Мгновенное значение мощности: P(t)=U(t)Y(t) , где U из (1) a Y из (11)

Практический интерес предст. ср. знач. мощности за период колебания. Подставив U и Y и учитывая что <cos²t>=< sint cost>/2=0, получим

<P>=(Y_mU_mcos) / 2 (13) Из вект. диагр.  что U_mcos =RY_m 

<P> = RY² _m/2 Такую же мощность разв/ ток Y=Y_m/2 Вел-ны Y=Y_m/2 и U=U_m/2 – действующие знач. Y и U по ним градуируются А- и В-метры.

Учитывая действ. знач, (13): <P>=YUcos, где cos - коэфф мощности.

P в цепи var тока  не токо от U и Y, а ишо от сдвига фаз между ими.

31 – продолж.

В данном случае энегрия эл. поля конденсатора (Q²/2C) аналогична потенциальной энергии, энегрия МП катушки (LQ²/2) – кинетической энергии, сила тока в контуре – скорости движения маятника. Индуктивность L играет роль массы m, а сопротивление контура – роль силы трения, действующей на маятник.

З-н Ома для рассматриваемого контура: YR+U _c= _s, где YR – напряжение на резисторе, U_c=Q/C – напряжение на конденсаторе, _s = - LdY/dt – эдс самоиндукции, возникающая в катушке при протекании в ней переменного тока.  LdY/dt + YR + Q/C = 0 (1) Разделив (1) на L и подставив Y=Q ’ и dY/dt = Q “ , получим ДУ колебаний заряда в контуре:

Q”+ RQ’ / L + Q / LC = 0 (2) Если R=0, то колебания – гармонические:

Q”+ Q / LC = 0 . Заряд совершает гармонич. колебания по з-ну:

Q = Q_m cos(₀t+) (3) где Q_m – амплитуда заряда конденсатора с циклич. частотой ₀, называемой собственной частотой контура, т .е ₀ =1/(LС) и периодом T=2(LС). – формула Томсона.

Y = Q’ = - ₀ Q_m sin(₀t+) = Y_m cos(₀t++/2)

U_c = Q/C = Q_m cos(₀t+)/ C= U_m cos(₀t+)

Применение контура: антенны, передатчики……

30 – продолж.

Напряженность Н_с – коэрцитивная сила. При дальнейшем увеличении противоположного поля ферромагнетик перемагничивается (3-4), и при Н=- Н_нас достигается насыщение (точка 4). Затем ферромагнетик можно опять размагнитить (4-5-6) и вновь перемагнитить до насыщения (6-1). Таким образом, при действии на ферромагнетик переменного МП намагниченность J изменяется в соотв. с кривой 1-2-3-4-5-6-1, кот. наз-ся петлёй гистерезиса. Гистерезис приводит к тому что намагничение ферромагнетика не является однозначной ф-цией Н, т. е. одному значению Н соотв. неск. знач J. В завис-ти от величины коэрцитивной силы, ферромагнетики наз-ся мягкими или жёсткими. Для каждого ферромагнетика имеется определённая температура, называемая точкой Кюри, при которой он теряет свои магнитные св-ва. При нагревании образца выше точки Кюри, он превращается в обычный парамагнетик. Переход ве-ва из ферромагнитного состояния в парамагнитное, происх. в точке Кюри, не сопровождается поглощением или выделением теплоты, т. е. фазовый переход II рода. Процесс намагничения ферромагнетика сопровождается изменением его линейных размеров и объёма. Это – магнитострикция.

Ферриты – полупроводниковые ферромагниты – хим. соединения типа МеОFe₂O₃, где Ме – ион двухвалентного металла (Cu, Ni,Fe и т. д ). Они отличаются заметными ферромагнитными свойствами и большим удельным электросопротивлением (в миллиарды раз большим чем у металлов). Применяются для изготовления постоянных магнитов, ферритовых антенн, сердечников радиочастотных контуров, элементов ОЗУ, для покрытия видео- аудиоплёнок и т. д.