ТЕОРЕМА О ПАРАЛЛЕЛЬНОМ ПЕРЕНОСЕ СИЛЫ.
Ее формулировка:
НЕ ИЗМЕНЯЯ ДЕЙСТВИЯ СИЛЫ НА ТВЕРДОЕ ТЕЛО, СИЛУ МОЖНО ПЕРЕНЕСТИ
ПАРАЛЛЕЛЬНО САМОЙ СЕБЕ В ЛЮБУЮ ТОЧКУ ТЕЛА - ЦЕНТР ПРИВЕДЕНИЯ, ПРИЛОЖИВ ПРИ ЭТОМ К ТЕЛУ ПАРУ СИЛ С МОМЕНТОМ, РАВНЫМ
МОМЕНТУ ПЕРЕНОСИМОЙ СИЛЫ ОТНОСИТЕЛЬНО ЦЕНТРА ПРИВЕДЕНИЯ.
Лемма о параллельном переносе силы
Докажем лемму: Сила, приложенная в какой-либо точке твердого тела, эквивалентна такой же силе, приложенной в любой другой точке этого тела, и паре сил, момент которой равен моменту данной силы относительно новой точки приложения. Пусть в точке А твердого тела приложена сила F (рис. 4.1). Приложим теперь в точке В тела систему двух сил F' и F²-, эквивалентную нулю, причем выбираем F'=F (следовательно, F"=–F). Тогда сила F~(F, F', F"), так как (F',F")~0. Но, с другой стороны, система сил (F, F', F") эквивалентна силе F' и паре сил (F, F"); следовательно, сила F эквивалентна силе F' и паре сил (F, F"). Момент пары (F, F") равен M=M(F,F")=BAxF, т.е. равен моменту силы F относительно точки В M=MB(F). Таким образом, лемма о параллельном переносе силы доказана.