- •Электрический заряд и его свойства. Закон сохранения электрического заряда. Электрический заряд и его свойства.
- •2) Электрический заряд дискретен;
- •Закон сохранения электрического заряда.
- •Закон Кулона
- •Электростатическое поле
- •Напряженность поля
- •Графическое изображение электростатических полей
- •Принцип суперпозиции
- •Электрический диполь.
- •Дипольный момент
- •Поведение диполя во внешнем электрическом поле.
- •Поток вектора напряженности. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в вакууме. Поток вектора напряженности.
- •Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •Теорема о циркуляции вектора напряженности электростатического поля.
- •Вещество в электрическом поле.
- •Типы диэлектриков
- •Поляризация диэлектриков.
- •Поляризованность, диэлектрическая восприимчивость вещества, относительная диэлектрическая проницаемость.
- •Вектор электрического смещения
- •Поток вектора электрического смещения
- •Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике
- •Сегнетоэлектрики
- •Точка Кюри
- •Электрический гистерезис
- •Пьезоэлектрический эффект.
- •Проводники в электростатическом поле.
- •Типы проводников
- •Напряженность поля внутри проводника и вблизи его поверхности.
- •Электростатическая индукция
- •Энергия заряженного уединенного проводника и заряженного конденсатора
- •Энергия электростатического поля
- •Объемная плотность энергии
- •Постоянный электрический ток.
- •Условия существования тока в проводнике
- •Характеристики тока
- •Сторонние силы
- •Электродвижущая сила
- •Напряжение
- •Разность потенциалов
- •Сопротивление и его зависимость от температуры
- •Сверхпроводимость
- •16. Работа и мощность тока. Закон Джоуля – Ленца в интегральной и дифференциальной форме
- •18. Правила Кирхгофа для разветвленных цепей. Узел. Правила для токов и э.Д.С. При применении правил Кирхгофа.
- •19. Опыт Эрстеда. Магнитное поле и его характеристики. Вектор индукции магнитного поля и его направление
- •20.Закон Био-Савара-Лапласа и его применение к расчету магнитных полей. Принцип суперпозиции
- •21. Закон Ампера. Взаимодействие параллельных токов
- •22. Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в магнитном поле. Ускорители заряженных частиц.
- •23. Эффект Холла.Холловская разность потенциалов.Постоянная Холла
- •24. Закон полного тока для магнитного поля в вакууме. Применение теоремы о циркуляции вектора для расчета магнитных полей: магнитное поле прямого тока и соленоида
- •25. Поток магнитной индукции. Теорема Гаусса для магнитного поля. Потокосцепление.
- •26. Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле.
- •27 .Явление электромагнитной индукции. Опыты Фарадея. Закон Фарадея-Максвелла. Правило Ленца. Природа электромагнитной индукции в движущихся и неподвижных проводниках
- •28. Принцип действия генератора переменного тока. Вращение рамки в магнитном поле. Обратимость процесса превращения механической энергии в электрическую.
- •29. Индуктивность контура. Самоиндукция. Токи при замыкании и размыкании цепи. Время релаксации.
- •30. Взаимная индукция. Трансформаторы: устройство и принцип работы. Типы трансформаторов.
- •31. Энергия магнитного поля, связанная с контуром. Объемная плотность энергии
- •32. Магнитные моменты электронов и атомов
- •33 Намагниченность. Магнитное поле в веществе Связь между намагниченностью и напряженностью магнитного поля. Магнитная восприимчивость. Магнитная проницаемость вещества.
- •34 Закон полного тока для магнитного поля в веществе (теорема о циркуляции вектора ).
- •35 Пара- и диа- магнетики
- •36 Ферромагнетики и их свойства
- •37. Вихревое электрическое поле
- •38. Ток смещения
- •39. Уравнения Максвелла в интегральной форме.
- •1. ; 2.;
- •3. ; 4..
- •40. Уравнения Максвелла в дифференциальной форме
- •41. Уравнение гармонических колебаний
- •Упругие волны
- •42. Затухающие колебания
- •15.2. Вынужденные колебания
- •43 .Колебательный контур. Уравнение колебательного контура
- •44. Свободные затухающие колебания
- •45. Вынужденные электрические колебания
- •46. Электрический резонанс. Резонансные кривые
33 Намагниченность. Магнитное поле в веществе Связь между намагниченностью и напряженностью магнитного поля. Магнитная восприимчивость. Магнитная проницаемость вещества.
Для количественного описания намагниченности магнетиков вводят векторную величину – намагниченность – магнитный момент единицы объема магнетика:
. (8)
Магнитный момент магнетика – сумма магнитных моментов отдельных молекул:
.
Связь между векторами и. Существует линейная зависимость между намагниченностью и напряженностью поля, вызывающего намагничевание (соблюдается в случае несильных полей)
, (9)
где - магнитная восприимчивость вещества. - безразмерная величина. Для диамагнетиков(поле молекулярных токов противоположно внешнему), для пармагнетиков(поле молекулярных токов совпадает с внешним).
Для парамагнетиков: (O2 (жидкий) )
Для диамагнетиков: (N2 (газ) )
Магнитное поле в веществе складывается из двух полей: внешнего поля, создаваемого током и поля, создаваемого намагниченным веществом. Вектор магнитной индукции результирующего поля в магнетике равен векторной сумме магнитных индукций внешнего поля и поля микротоков :
, (10)
где - вектор магнитной индукции, характеризующий магнитное поле макротоков;- вектор магнитной индукции, характеризующий магнитное поле микротоков.
Для описания поля микротоков рассмотрим магнетик в виде кругового цилиндра сечения S и длины l, внесенного в однородное внешнее магнитное поле с индукцией . Возникающее в магнетике магнитное поле микротоков будет направлено противоположно внешнему полю для диамагнетиков и совпадать с ним для парамагнетиков. Плоскости всех микротоков расположатся перпендикулярно вектору , т.к. векторы их магнитных моментов параллельны (для парамагнетиков) и антипараллельны (для диамагнетиков).
Если рассмотреть любое сечение цилиндра, перпендикулярное его оси, то во внутренних участках сечения магнетика молекулярные токи соседних атомов направлены навстречу друг другу и взаимно компенсируются (рис. 11.2). Нескомпенсированными будут молекулярные токи, выходящие на боковую поверхность цилиндра.
Рис. 11.2
Ток, текущий по боковой поверхности цилиндра, подобен току соленоида и создает внутри него магнитное поле, магнитную индукцию которого можно вычислить по формуле для магнитной индукции поля внутри соленоида (в вакууме)
.
Для N = 1 (соленоид из одного витка):
, (11)
- сила молекулярного тока, l – длина рассматриваемого цилиндра, μ0 = 1 – магнитная постоянная.
С другой стороны, это линейная плотность тока (ток, приходящийся на единицу длины цилиндра). Магнитный момент такого тока
, (12)
где V – объем магнетика.
Тогда, согласно формуле (8) намагниченность равна:
. (13)
Сопоставляя формулы (11) и (13), получим выражение для магнитного поля микротоков:
. (14)
Таким образом, магнитное поле в веществе:
(15)
откуда видно, что
. (16)
Безразмерная величина называется магнитной проницаемостью вещества.
Для парамагнетиков μ > 1, для диамагнетиков μ < 1.
С учетом этого, магнитное поле макро- и микротоков:
(17)