Физика_Семестр2_МетодПособие / РАБОТА_2.08
.pdfМОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ «МАМИ»
Кафедра физики
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 2.08
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ИНДУКТИВНОСТИ СОЛЕНОИДА
Москва 2009 г.
Лабораторная работа № 2.08
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ИНДУКТИВНОСТИ СОЛЕНОИДА
Цель работы: ознакомление с одним из методов определения индуктивности и
изучение влияния на ее величину ферромагнитного сердечника.
ВВЕДЕНИЕ
Явление электромагнитной индукции, открытое Фарадеем, заключается в том, что в замкнутом проводящем контуре при изменении потока магнитной индукции через поверхность, ограниченную этим контуром, возникает электрический ток. Этот ток получил название индукционного тока и связан с возникновением в контуре ЭДС индукции (εi). Причины, вызывающие появление индукционного тока, могут быть самые различные: перемещение постоянного магнита относительно контура, перемещение другого контура с током относительно данного, изменение тока либо в другом контуре, либо в нем самом. Максвелл установил, что во всех случаях ЭДС электромагнитной индукции пропорциональна скорости изменения магнитного потока через площадь, ограниченную контуром, то есть
ε |
i |
|
dФ dt
.
(1)
Знак минус в этой формуле соответствует правилу Ленца: индукционный ток всегда направлен так, чтобы противодействовать причине, его вызывающей.
Самоиндукция является частным случаем электромагнитной индукции, связанным с изменением магнитного потока, пронизывающего контур с током, создающим этот магнитный поток. Магнитный поток, в свою очередь, пропорционален силе тока, текущего в контуре
Ф
LI
,
(2)
где L – коэффициент пропорциональности, называемой индуктивностью контура. Применяя к явлению самоиндукции основной закон электромагнитной индукции, можно получить выражение ЭДС самоиндукции (в случае L = Const)
ε L |
dI |
(3) |
S dt
то есть ЭДС самоиндукции пропорциональна скорости изменения силы тока в контуре.
Из формулы (2) видно, что индуктивность контура L есть физическая величина, численно равная потоку магнитной индукции через площадь, ограниченную контуром, если по этому контуру течет ток, сила которого равна единице.
2
В системе единиц СИ единицей индуктивности служит генри (Гн). Из формулы (2) следует, что индуктивностью в 1 генри обладает такой проводник, который при токе в 1 ампер создает магнитный поток в 1 вебер, т. е.
1 генри = 1 вебер / 1 ампер = 1
Bc
A
Индуктивность является характеристикой данного контура, определяющей его диэлектрический свойства в цепях переменного тока и зависящей от его формы и размеров, а также от магнитных свойств среды, в которой он находится.
Определение индуктивности очень сложно, но в некоторых простейших случаях ее можно рассчитать.
Рассмотрим для примера соленоид, длина которого много больше его диаметра. В этом случае магнитная индукция в соленоиде определяется по формуле:
|
B μμ |
|
N |
I |
|
0 |
l |
||
|
|
|
||
|
|
|
|
|
где μ0 |
магнитная постоянная, равна 4 10-7 Гн/м, |
|||
μ |
магнитная проницаемость среды, заполняющей соленоид, |
|||
N число витков соленоида, |
|
|
|
|
I |
сила тока. |
|
|
|
Магнитный поток через N витков соленоида будет равен
(4)
|
N |
2 |
Ф NBS μμ |
|
|
|
|
|
0 |
l |
|
|
|
I
,
(5)
где S – площадь сечения соленоида. Сравнивая формулы (5) и (2) легко найти, что индуктивность соленоида
|
|
N |
2 |
|
L μμ |
|
S |
||
0 |
l |
|||
|
|
|||
|
|
|
(6)
Если длина соленоида сравнима с его диаметром, то в формулу (6) вводится поправочный множитель
|
N |
2 |
|
|
L Kμμ0 |
S |
(7) |
||
l |
||||
|
|
|
где «K» – поправочный множитель, учитывающий конечные размеры соленоида. Из формулы (7) также следует, что при изменении магнитной проницаемости среды , заполняющей соленоид, изменяется величина его индуктивности. В этом случае, когда средой заполняющей соленоид, является ферромагнетик, индуктивность контура будет зависеть от интенсивности его намагничивания, т. е. от силы тока, создающего магнитное поле в соленоиде.
3
Поэтому при наличии ферромагнитного сердечника L = f(I) и усреднять L, полученные при разных точках, нельзя.
Индуктивность, емкость и сопротивление в цепи переменного тока.
ε(t) ε0 sin ωt |
( o– |
||
колебаний), εS |
L |
dI |
|
dt |
|||
|
|
можно записать в виде:
Рассмотрим электрическую цепь, состоящую из сопротивления R, катушки индуктивности L, и конденсатора емкостью C, к которым приложена внешняя ЭДС, изменяющаяся со временем ε(t). Согласно закону Ома для данной цепи можно записать:
|
|
|
IR Uc |
ε(t) εS |
(8) |
|
|
|||
|
где I – сила тока, |
|
|
|
||||||
|
R – |
сопротивление, |
UC |
q |
, |
|||||
|
C |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
максимальное значение |
внешней |
|
ЭДС, ω– |
частота |
||||||
|
|
dq |
и dI |
d |
2 |
q , выражение (8) |
||||
. |
Учитывая, что I |
|
||||||||
|
|
|||||||||
|
|
dt |
dt |
|
dt |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
q |
|
dq |
|
1 |
|
L |
d |
R |
q |
||||
dt |
dt |
C |
|||||
|
|
|
ε0
sin
ωt
.
(9)
Это дифференциальное уравнение второго порядка описывает вынужденные колебания с учетом сопротивления. Решая это уравнение, получаем выражение для амплитудного значения силы тока:
I |
|
|
|
ε |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
1 |
|||
|
|
R |
2 |
|
|
|||
|
|
|
ωL |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
ωC |
|
(10)
Выражение (10) можно рассматривать как закон Ома для переменного тока. В этом случае
|
|
2 |
|
1 |
2 |
|
Z |
R |
|
ωL |
|
|
– полное сопротивление |
|
|
|||||
|
|
|
|
ωC |
|
цепи переменного тока, R – омическое сопротивление, ωL – индуктивное
4
сопротивление,
1 ωC
– емкостное сопротивление, величину
(ωL
1 |
) |
|
ωC |
||
|
– часто
называют реактивным сопротивлением. В случае если в цепи переменного тока отсутствует либо катушка индуктивности, либо конденсатор, выражение (10)
упрощается, т.к. в этом случае либо RL = ωL, либо R C |
1 |
|
ωC |
||
|
||
Схема установки |
|
равны нулю.
Рассмотрим электрическую цепь, собранную согласно рис.2, где P ползунковый реостат;
L – соленоид с омическим cопротивлением R;
А – амперметр,
V – вольтметр, К – ключ. Для нахождения
неизвестного значения индуктивности L можно использовать закон Ома для участка цепи ab:
|
|
|
U |
|
|
I0 |
|
0 |
, |
||
2 |
2 |
||||
|
R |
|
|||
|
|
ωL |
|
||
(11) |
|
|
|
где I0 и U0 – амплитудные значения силы тока и напряжения на участке ab, R – омическое сопротивление соленоида, RL=ωL индуктивное сопротивление соленоида. Приборы переменного тока измеряют эффективные значения силы тока и напряжения, которые связаны с амплитудными значениями следующим образом:
I |
|
|
I |
0 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
эф. |
|
|
2 |
|
|
|
|
и
U |
|
|
U |
0 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
эф. |
|
2 |
|
|
|
|
(под эффективным значением, например, силы переменного тока, понимают такую величину постоянного тока, который в омическом сопротивлении выделяет ту же мощность, что и переменный ток). Учитывая вышесказанное, формулу (11) можно записать в следующем виде:
Iэф. |
|
|
Uэф. |
|
(12) |
||
|
|
|
|
|
|||
R 2 ωL 2 |
|||||||
|
|
|
|
||||
Найдя с помощью приборов Iэф. и Uэф. Можно определить полное |
|||||||
сопротивление участка цепи ab: |
|
|
|
|
|
||
Z |
|
Uэф. |
|
(13) |
|||
|
Iэф. |
5
Так как |
Z |
R |
2 |
2 |
|
ωL |
индуктивность соленоида
, то зная омическое сопротивление R, можно найти
L:
Здесь
ω 2πυ
L |
1 |
Z |
2 |
R |
2 |
|
|
|
|
||
|
ω |
|
|
|
|
= 6,28 50 Гц = 314 Гц.
(14)
Порядок выполнения работы
1.Собрать цепь по схеме рис.2.
2.Определить цену деления амперметра и вольтметра.
3.Вынув сердечник из катушки, включить ключ «К».
4.Изменяя ползунковым реостатом ток в цепи, измерить Iэф. и Uэф. Измерения выполнить для пяти значений токов и напряжений. Результаты измерений занести в таблицу 1.
Примечание. Амперметр и вольтметр регистрируют эффективные значения тока и напряжения Iэф. и Uэф..
Таблица 1.
№ |
Iэф |
Uэф |
Z |
L |
Lср. |
L |
|
Lср. |
А |
В |
Ом |
Гн |
Гн |
Гн |
|
Гн |
|
|
|
|||||||
1. |
|
|
|
|
|
|
|
|
2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
3. |
|
|
|
|
|
|
|
|
4. |
|
|
|
|
|
|
|
|
5. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Омическое сопротивление R = |
|
|
|
= |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ΔLcр Lcр
5.Занести в таблицу 1 и таблицу 2 значение сопротивления соленоида R.
6.Вставить ферромагнитный сердечник в катушку. Измерить Uэф при заданном преподавателем значении Iэф.
7.Выдвигая сердечник из катушки каждый раз на 2 см и поддерживая ползунковым реостатом заданное значение Iэф, найти соответствующие значения Uэфф до полного удаления сердечника из катушки. Результаты измерений занести в таблицу 2.
6
|
|
|
|
|
Таблица 2. |
|
|
|
|
|
|
|
|
№ |
Iэф. |
l |
Uэф. |
Z |
|
L |
|
А |
см |
В |
Ом |
|
Гн |
1. |
|
16 |
|
|
|
|
2. |
|
14 |
|
|
|
|
3. |
|
12 |
|
|
|
|
4. |
|
10 |
|
|
|
|
5. |
|
8 |
|
|
|
|
6. |
|
6 |
|
|
|
|
7. |
|
4 |
|
|
|
|
8. |
|
2 |
|
|
|
|
9. |
|
0 |
|
|
|
|
Омическое сопротивление R = |
|
= |
|
|
Примечание: l (см) – часть сердечника, находящаяся в катушке.
Обработка результатов измерений
1.Пользуясь формулой (13), рассчитать полное сопротивление для каждого измерения и данные занести в таблицу 1.
2.Рассчитать значения индуктивности соленоида по формуле (14) для каждого измерения и данные занести в таблицу 1.
3.Рассчитать среднее значение погрешности измерения ΔL
индуктивности соленоида Lcр , абсолютные
Lcр Li , среднюю абсолютную погрешность
ΔLcр , и относительную погрешность
записать в таблицу 1.
Lcр Lcр
. Все рассчитанные величины
4.Повторить расчеты, указанные в п. 1 и 2, используя данные таблицы 2.
5.Построить график зависимости индуктивности соленоида L от глубины погружения l сердечника в катушку.
7
Контрольные вопросы
1.Сформулируйте закон электромагнитной индукции и правило Ленца.
2.Дайте определение явления самоиндукции.
3.От чего зависит величина ЭДС самоиндукции?
4.Дайте определение индуктивности проводника и единице ее измерения.
5.Какова роль индуктивности и сопротивления в цепи переменного тока?
6.Как определяется величина индуктивного сопротивления, емкостного сопротивления, полного сопротивления в цепи переменного тока?
7.По результатам выполненной работы сделайте вывод о влиянии ферромагнитного сердечника на индуктивность соленоида.
Литература
1.Савельев И.В. Курс общей физики, книга 2. Электричество и магнетизм.
М.: «Наука». 2003 г.
2.Детлаф А.А., Яворский В. М. Курс физики. М.: «Высшая школа», 1999 г.
3.Калашников С.Г. Электричество. M.: Физматлит, 2004 г.
4.Трофимова Т.И. Курс физики. М.: «Высшая школа», 2003г.