- •Е.А.Коган
- •и естественно-научным дисциплинам
- •Москва 2010
- •Настоящее пособие посвящено двум важным и тесно связанным между собой разделам математики: обыкновенным дифференциальным уравнениям и вариационному исчислению.
- •Подробное изложение теории дифференциальных уравнений и вариационного исчисления содержится во многих учебниках и пособиях, некоторые из которых, рекомендуемые студентам втузов для самостоятельного изучения, приведены в списке литературы.
- •1.1. Основные понятия
- •Обыкновенное дифференциальное уравнение n-го порядка в самом общем виде записывается так:
- •Для дифференциальных уравнений первого порядка различают общее, частное и особое решения, а также общий, частный и особый интегралы.
- •Поэтому общее решение дифференциального уравнения можно определить как множество всех частных решений уравнения.
- •Особым решением дифференциального уравнения называется решение, которое не может быть получено из общего решения ни
- •при одном частном значении произвольной постоянной.
- •Часто при интегрировании уравнения первого порядка не удается найти его общее решение в явном виде, а получается конечное (не дифференциальное) соотношение вида
- •Знание изоклин позволяет во многих случаях даже для не интегрируемых явно дифференциальных уравнений получить графическое решение задачи Коши и выявить характер интегральных кривых.
- •Пример. Построить методом изоклин интегральную кривую уравнения
- •Таким образом, изоклинами данного уравнения являются концентрические окружности с центром в начале координат, причëм угловые коэффициенты касательных к искомым интегральным кривым равны радиусам этих окружностей С.
- •Очевидно, это уравнение с разделëнными переменными. Интегрируя его, получим
- •Следовательно, общий интеграл уравнения будет
- •Тогда
- •Тогда уравнение примет вид
- •Дифференциальное уравнение вида
- •называется приводящимся к однородному. В частности, к этому классу относится уравнение вида
- •В результате уравнение приводится к однородному
- •Возвращаясь к старой переменной, получим
- •Общее решение уравнения примет вид
- •После разделения переменных получим
- •Тогда уравнение (1.18) примет вид
- •Следовательно,
- •Подставляя (1.19) и (1.20) в (1.16), получим общее решение уравнения (1.12) в виде (1.15).
- •Уравнение вида
- •Следовательно, его общий интеграл, а значит, и общий интеграл уравнения (1.24) имеет вид
- •В результате общее решение уравнения будет иметь вид
- •После интегрирования получим
- •Следовательно, общее решение уравнения (2.18) будет
- •Далее ищем решение уравнения (2.17) в форме, аналогичной по структуре выражению (2.19), но произвольную постоянную в (2.19) заменяем неизвестной функцией
- •Подставляя (2.20) в (2.17), получим
- •В качестве практического примера применения метода понижения порядка рассмотрим задачу об осесимметричном изгибе упругих круговых пластин.
- •Определителем Вронского или вронскианом называется функциональный определитель вида:
- •Поэтому теорема о структуре общего решения линейного однородного дифференциального уравнения n-го порядка может быть переформулирована так:
- •а общее решение запишется в виде
- •Если известно общее решение однородного линейного дифференциального уравнения, соответствующего заданному неоднородному, то его частное решение может быть найдено методом вариации произвольных постоянных (методом Лагранжа).
- •Рассмотрим его реализацию для линейных дифференциальных уравнений второго порядка:
- •Интегрируя дифференциальные уравнения первого порядка (2.66), находим
- •Пример. Решить уравнение
- •Определитель этой системы
- •Интегрируя уравнения (2.71), находим
- •Подставляя (2.72) в (2.70), получим общее решение уравнения в виде
- •Рассмотрим линейное однородное дифференциальное уравнение второго порядка
- •Пример. Найти собственные значения и собственные функции однородной краевой задачи для уравнения (2.90) при граничных условиях
- •Общее решение уравнения согласно (2.92) имеет вид
- •Вычисляем
- •Раскрывая определитель, получим уравнение относительно параметра
- •корни которого являются собственными значениями задачи:
- •Уравнением Эйлера называется линейное уравнение вида
- •Пример. Решить уравнение
- •Уравнение (2.103) есть уравнение Эйлера второго порядка. Применим замену независимой переменной и производных по формулам (2.101), (2.102). Тогда уравнение примет вид
- •Его общее решение
- •Эти решения находятся методом подбора (см. выше) и имеют вид
- •Поэтому общее решение уравнения (2.104) будет
- •Пример. Решить задачу Коши для уравнения
- •Общее решение уравнения имеет вид
- •Убедимся в этом на примере системы двух уравнений относительно двух неизвестных функций
- •Будем искать частное решение однородной системы в виде
- •Пример. Решить методом Эйлера систему
- •Характеристическое уравнение системы
- •Общее решение однородной системы (3.18) запишется в виде
- •Этот метод применим к решению систем неоднородных линейных уравнений n-го порядка. Ограничимся для простоты нормальной системой двух линейных уравнений с постоянными коэффициентами
- •Пусть общее решение однородной системы уравнений известно:
- •Пример. Решить систему
- •Принимаем частное решение системы (3.31) в виде
- •Интегрируя эти уравнения, получим
- •Общее решение системы запишется в виде:
- •Пусть требуется решить краевую задачу для уравнения
- •Будем искать решение задачи в виде
- •Задача сводится к решению дифференциального уравнения
- •Выбранные функции удовлетворяют всем перечисленным выше требованиям. Они линейно независимы, непрерывно дифференцируемы и удовлетворяют граничным условиям (4.12).
- •Решение методом Бубнова
- •Как видим, ошибка, полученная при решении методом Бубнова в двучленном приближении, составляет сотые доли процента.
- •Решение методом наименьших квадратов
- •Решение методом коллокаций
- •В результате находим
94
P = nπ 2.
EI l
Следовательно, чтобы стержень сохранял криволинейную форму равновесия, необходимо, чтобы сжимающая сила принимала значения
P = n2π 2EI . |
(2.97) |
l2 |
|
Число n =1,2,...в данной задаче имеет смысл числа полуволн си-
нусоиды (2.94), по которой происходит искривление оси стержня.
Из формулы (2.97) следует, что существует множество значений сжимающей силы P, при которых возможны различные искривлëнные формы равновесия продольно сжатого стержня. Наименьшее значение сжимающей силы, соответствующее n = 1,
называется критической (эйлеровой) силой и равно
P = π 2EI . l2
Пример. Найти собственные значения и собственные функции однородной краевой задачи для уравнения (2.90) при граничных условиях
y(0)− y(1) = 0, |
′ |
y (1) = 0. |
Общее решение уравнения согласно (2.92) имеет вид y = C1 cos λx +C2 sin λx.
|
′ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Вычисляем |
|
|
λ sin |
|
λx +C2 λ cos |
λx, |
||||||||||||||||
y (x) = −C1 |
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
y(0) = C1, |
y(1) = C1 cos |
|
|
+C2 sin |
|
|
, |
||||||||||||||
|
λ |
λ |
||||||||||||||||||||
|
′ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λ sin |
λ +C2 |
|
|
λ cos λ. |
||||||||||||||||
|
y (1) = −C1 |
|
|
|
Подставляя эти величины в граничные условия, после элементарных преобразований получим систему линейных однородных алгебраических уравнений относительно C1 и C2 :
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
λ) C1 −sin λ C2 = 0, |
|||||||||||||
(1−cos |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
λ C1 + λ cos λ C2 = 0. |
|||||||||||
− λ sin |
|
95
Ненулевое решение еë существует тогда и только тогда, к о- гда определитель системы равен нулю:
1−cos λ |
−sin λ |
= 0. |
− λ sin λ |
λ cos λ |
Раскрывая определитель, получим уравнение относительно параметра λ :
λ (cosλ −1) = 0,
корни которого являются собственными значениями задачи:
λ = 0, |
λ = (2πn)2, |
n =1,2,... |
Легко убедиться, |
что при λ = 0 |
y = const. Подставляя |
λ = 2πn, n =1,2,..., в систему линейных однородных алгебраических уравнений относительно C1 и C2 , находим C2 = 0. Соот-
ветствующие собственные функции с точностью до множителя будут y = cos 2πnx.
2.9. Дифференциальные уравнения с переменными коэффициентами
Если коэффициенты ai (x), (i =1,2,...,n) линейного неоднородного уравнения
y(n) + a1 (x) y(n−1) + a2(x) y(n−2) + an−1 (x) y′+ an (x) y = f (x) (2.98)
и его правая часть f(x) представляют собой функции, которые определены и непрерывны на заданном интервале, то рассмотренные выше теоремы о структуре общего решения линейного неоднородного уравнения и соответствующего ему однородного уравнения остаются справедливыми. Остаются в силе также принцип суперпозиции решений для неоднородного уравнения и метод вариации произвольных постоянных. Но при этом нельзя искать фундаментальную систему решений однородного уравнения рассмотренным выше методом.
Одним из простейших линейных дифференциальных уравнений с переменными коэффициентами является уравнение Эйлера.
96
2.9.1. Уравнение Эйлера
Уравнением Эйлера называется линейное уравнение вида
(ax +b)n y(n) + a (ax +b)n−1 y(n−1) + a |
(ax +b)n−2 |
y(n−2) + + |
|
|
1 |
2 |
|
|
(2.99) |
+ an−1 (ax |
+b)y′+ an y = f (x), |
|
||
|
|
|||
где a, b, a1, a2, , an−1, an - константы. В наиболее |
||||
распространëнном случае, |
при a =1, b = 0 |
уравнение Эйлера |
||
имеет вид |
|
|
|
|
xn y(n) + a1xn−1 y(n−1) + a2xn−2 y(n−2) + + an−1xy′+ an y = f (x). (2.100)
Как видно, уравнение Эйлера является уравнением с переменными коэффициентами специального вида, и оно приводится к уравнению с постоянными коэффициентами заменой независимой переменной x.
Для уравнения (2.100), полагая |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
x = et , (x > 0) t = ln x, |
|
|
|
|
(2.101) |
|||||||||||
находим производные разного порядка от функции |
y по новой |
|||||||||||||||||||
переменной |
t: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y′ = |
dy |
= |
dy dt |
= e |
−t |
dy |
, |
|
|
y′′ = e |
−2t d 2 y |
− |
dy |
, |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
||||||||||
|
dx |
|
dt dx |
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
||||
|
|
|
y′′′ = e |
−3t d 3 y |
−3 |
d 2 y |
+ 2 |
dy |
|
|
|
|
(2.102) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
3 |
|
2 |
|
, |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
…………………………………
и подставляя (2.101) и (2.102) в (2.100), получим уравнение с постоянными коэффициентами относительно функции y(t).
В общем случае, для уравнения (2.99) формулы перехода (2.102) примут вид:
|
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
y |
′ |
== ae |
−t |
dy |
|
|||
ax +b = e , |
t = ln(ax +b), |
|
|
dt , |
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||||
2 |
e |
−2t d 2 y |
− |
dy |
, |
3 |
e |
−3t d 3 y |
−3 |
d 2 y |
+ 2 |
dy |
||||||||
y′′ = a |
|
|
2 |
|
y′′′ = a |
|
|
|
|
3 |
|
|
2 |
, |
||||||
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
dt |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
…………………………………..
97 |
|
Пример. Решить уравнение |
|
x2 y′′+3xy′+ y = 2+ x. |
(2.103) |
Уравнение (2.103) есть уравнение Эйлера второго порядка. Применим замену независимой переменной и производных по формулам (2.101), (2.102). Тогда уравнение примет вид
e |
2t |
e |
−2t d 2 y |
− |
dy |
+3e |
t |
e |
−t dy |
+ y = 2 |
+e |
t |
||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
|
и после упрощений получим линейное неоднородное уравнение с постоянными коэффициентами
d 2 y |
+ 2dy |
+ y = 2+ et . |
(2.104) |
dt 2 |
dt |
|
|
Его общее решение
y = y0 + y1 + y2,
где y0 - общее решение соответствующего однородного уравнения:
y0 = C1e−t +C2 t e−t ,
y1 - частное решение неоднородного уравнения
d 2 y |
+ 2 |
dy |
+ y = 2 |
, |
||
dt |
2 |
dt |
||||
|
|
|
y2 - частное решение неоднородного уравнения
d 2 y |
+ 2dy |
+ y = et . |
dt2 |
dt |
|
Эти решения находятся методом подбора (см. выше) и имеют вид
y1 = 2, y2 = 0,25et .
Поэтому общее решение уравнения (2.104) будет
y = C e−t +C |
2 |
t e−t + 2+0,25et . |
(2.105) |
1 |
|
|
Теперь, чтобы от решения (2.105) перейти к общему решению исходного уравнения (2.103), возвращаемся к переменной x по формуле (2.101). В результате получим общее решение исходного уравнения (2.103) в виде
|
|
98 |
|
|
|
y = C 1 +C |
|
ln x |
+ 2+0,25x. |
|
|
|
||
|
1 x |
2 x |
||
Замечание. Решение однородного уравнения Эйлера мож- |
||||
но искать в виде |
|
|
|
|
|
y = ekt = (et )k = xk . |
|||
Тогда y′ = kxk−1, y′′ = k(k −1)xk−2,...Подстановка этих соотно- |
||||
шений в |
исходное дифференциальное уравнение (2.100) (при |
|||
f (x) = 0) |
приводит его сразу к соответствующему характеристи- |
ческому уравнению относительно k.
Простому корню k1 характеристического уравнения соответствует частное решение xk1 , а m-кратному действительному
корню k - m линейно независимых решений вида: |
xk1 , xk1 ln x, |
1 |
|
xk1 (lnx)2,..., xk1 (ln x)m−1. |
|
Если коэффициенты дифференциального уравнения действительны, а характеристическое уравнение имеет комплексные сопряженные корни кратности m, то уравнение Эйлера будет иметь 2m частных линейно независимых решений вида:
xα cos(β ln x), |
xα sin (β ln x), |
xα ln xcos(β ln x), |
xα ln x sin (β ln x), |
…………………….. |
…………………….. |
xα (lnx)m−1 cos(β ln x), |
xα (lnx)m−1 sin (β ln x). |
В общем случае решения уравнения с переменными коэффициентами (2.98) строятся приближёнными методами. Одним из эффективных приближённых методов является метод степенных рядов [5,9,10].
Рассмотрим два варианта применения этого метода:
1)метод степенных рядов в форме метода неопределённых коэффициентов;
2)разложение решения задачи Коши в степенной ряд с помощью формулы Тейлора16.
16Т е й л о р Брук (18.08.1685 – 29.12.1731) – английский математик.