ЛАБ.РАБ / lab_23
.pdfЛабораторная работа ¹23 |
|
Определение отношения теплоемкостей CP / CV |
воздуха |
методом КлеманаДезорма |
|
Цель работы: определение отношения теплоемкостей |
|
CP / CV для воздуха. |
|
Методика измерений и расчетные формулы |
называется |
Молярной теплоемкостью вещества |
количество теплоты, необходимое для нагревания одного моля данного вещества на один градус.
Состояние газа определяется тремя параметрами: давлением p, объемом V и температурой T. Эти величины связаны уравнением Менделеева-Клапейрона, которое для одного моля газа имеет вид
pV = RT. |
(1) |
Величина теплоемкости газов зависит от |
условий |
нагревания. Выясним эту зависимость, воспользовавшись
уравнением состояния одного моля идеального газа |
(1) è |
|||
первым |
началом |
термодинамики, |
которое |
можно |
сформулировать следующим образом: количество теплоты Q, переданное газу, затрачивается на увеличение его внутренней энергии U и на работу A, совершаемую им против внешних сил, то есть
dQ = dU + dA. |
|
|
(2) |
||||
По определению теплоемкости (с учетом (2)) получим |
|
||||||
C = |
dQ |
dU |
dA |
|
|||
|
= |
|
+ |
|
. |
(3) |
|
|
|
|
|||||
|
dT |
dT |
dT |
|
Из уравнения (3) видно, что теплоемкость может иметь различные значения в зависимости от способов нагревания газа, так как одному и тому же изменению температуры могут соответствовать различные значения изменения внутренней
энергии и работы газа. |
|
Элементарная работа газа равна |
(4) |
dA = pdV. |
Рассмотрим изохорический процесс, то есть процесс, происходящий при постоянном объеме газа. В этом случае из (4)
следует, что работа газа равна нулю. Следовательно, молярная теплоемкость при постоянном объеме равна
dU
CV = |
|
. |
(5) |
|
dT
Рассмотрим изобарический процесс, при котором не изменяется давление газа. Теплоемкость в этом процессе будет равна
CP = |
dU |
+ p |
dV |
|
|
|
|
. |
(6) |
||
dT |
|
||||
|
|
dT |
|
||
Из уравнения (1) следует, что |
(7) |
||||
pdV +Vdp = RdT. |
|||||
Íî òàê êàê dp = 0, получим |
(8) |
||||
pdV = RdT. |
Подставляя (8) в уравнение (6) и используя (5), получим
CP = CV + R. (9)
В адиабатическом процессе (без теплообмена с окружающей средой) из (2) следует, что
dA = −dU, èëè |
|
||||
pdV = −CV dT. |
(10) |
||||
Разделив (7) на (10) и учитывая (9), получим |
|
||||
|
dp |
dV |
|
||
|
|
= −γ |
|
. |
(11) |
|
|
|
|||
|
p |
V |
|
Интегрируя (11) и потенцируя, получим уравнение адиабатического процесса (уравнение Пуассона):
pV γ = const. (12) Величину γ можно определить с помощью прибора Клемана-Дезорма, состоящего из теплоизолированного баллона B с воздухом, насоса и манометра Ì (рис 23.1). В баллон при закрытом кране Ê накачивается воздух. Давление воздуха в баллоне повысится и станет равным p1 = p0 +ρgh1 , ãäå ρgh1 - избыток давления воздуха в баллоне над атмосферным давлением p0 . Величина h1 измеряется манометром M. Для этого открывают на короткое время кран K, чтобы давление в баллоне сравнялось с атмосферным ( p2 = p0 ), после чего закрывают
êðàí.
Пусть масса воздуха после накачивания насосом в сосуде в объемеV равна m. При открывании крана часть воздуха выходит.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Обозначим |
|
массу |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
K |
|
к насосу вышедшего |
воздуха |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
через m, тогда |
масса |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
оставшегося |
воздуха |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
m1 = m − m. |
|
|
|
h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Масса m1 , которая |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
заключается в объемеV, |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
занимала |
|
перед |
||
|
|
|
|
|
|
M |
|
|
B |
|
открытием |
|
крана |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
меньший объем V1 . Òàê |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
êàê |
процесс |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
кратковременный |
è |
|||
|
Ðèñ. 23.1 |
|
|
|
заметного теплообмена |
|||||||||||
|
|
|
между газом и стенками |
баллона нет, то его можно считать адиабатическим. Согласно уравнению Пуассона (12) для массы
воздуха m1 получим
p1V1γ = p2V2γ .
Вследствие адиабатического расширения газа температура его понизилась, а затем в результате теплообмена температура газа через небольшой промежуток времени станет равной комнатной. При этом давление газа поднимется до величины
p3 = p0 +ρgh2 .
Начальное и конечное состояния газа наблюдаются при одинаковой температуре. Поэтому на основании закона
Бойля-Мариотта получим |
p1V1 = p3V. |
|
||
Решая уравнения Пуассона и Бойля-Мариотта |
||||
относительно γ, получим |
|
|
|
|
γ = |
lg p1 |
−lg p2 |
. |
(13) |
lg p1 |
|
|||
|
−lg p3 |
|
Разложим lg p1 è lg p3 в ряд Тейлора, ограничившись двумя первыми членами:
lg p1 = lg( p0 + ρgh1 ) = lg p0 + ρgh1 +L; p0
lg p3 = lg( p0 + ρgh2 ) = lg p0 + ρgh2 +L. p0
4
Подставляя эти выражения в формулу (13), получим следующее выражение
γ = |
h1 |
. |
(14) |
|
h1 − h2
Порядок выполнения работы
1.Накачать насосом немного воздуха в баллон. При накачивании воздух нагревается, следовательно, необходимо выждать 2-3 мин, пока благодаря теплообмену температура в баллоне не станет равной комнатной.
2.Измерить манометром (рис. 23.1) избыточное давление воздуха h1 (в мм столба жидкости).
3.Открыть кран K и в тот момент, когда уровни жидкости в обоих коленах манометра M сравняются, быстро закрыть кран.
4.Выждав 2-3 мин, пока газ, охлажденный при адиабатическом расширении, нагревается до комнатной
температуры, измерить избыточное давление h2 . Следует помнить, что h1 è h2 отсчитываются как разность высот жидкости в обоих коленах манометра. Опыт по определению h2 повторить 3-5 раз.
5.Рассчитать среднее значение h2 и по формуле (14) вычислить значение γ.
6.Повторить пп. 1-5 для двух новых значений h1 . Значения h1 согласовать с преподавателем.
7.Результаты опытов занести в таблицу.
Таблица
h1 , ìì |
h2 , ìì |
h2ñ ð , ìì |
γ |
γ ñ ð |
|
|
|
|
|
5
8. Определить относительное отклонение найденного из опыта значения g от теоретическго по формуле
e = |
|
gýêñï |
- gòåî ð |
×100%. |
|
|
|
||
|
|
|
gòåî ð
Контрольные вопросы
1.Почему теплоемкости газов зависят от способов и условий нагревания?
2.Почему теплоемкость CP больше,чем CV ?
3.Какой процесс называется адиабатическим?
4.Что происходит с внутренней энергией газа при адиабатическом процессе?
5.Как изменяется температура газа при адиабатическом процессе?
6.Пояснить вывод формул (12) и (14).