Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:

ЛАБ.РАБ / lab_23

.pdf
Скачиваний:
25
Добавлен:
04.06.2015
Размер:
98.76 Кб
Скачать

Лабораторная работа ¹23

 

Определение отношения теплоемкостей CP / CV

воздуха

методом КлеманаДезорма

 

Цель работы: определение отношения теплоемкостей

CP / CV для воздуха.

 

Методика измерений и расчетные формулы

называется

Молярной теплоемкостью вещества

количество теплоты, необходимое для нагревания одного моля данного вещества на один градус.

Состояние газа определяется тремя параметрами: давлением p, объемом V и температурой T. Эти величины связаны уравнением Менделеева-Клапейрона, которое для одного моля газа имеет вид

pV = RT.

(1)

Величина теплоемкости газов зависит от

условий

нагревания. Выясним эту зависимость, воспользовавшись

уравнением состояния одного моля идеального газа

(1) è

первым

началом

термодинамики,

которое

можно

сформулировать следующим образом: количество теплоты Q, переданное газу, затрачивается на увеличение его внутренней энергии U и на работу A, совершаемую им против внешних сил, то есть

dQ = dU + dA.

 

 

(2)

По определению теплоемкости (с учетом (2)) получим

 

C =

dQ

dU

dA

 

 

=

 

+

 

.

(3)

 

 

 

 

dT

dT

dT

 

Из уравнения (3) видно, что теплоемкость может иметь различные значения в зависимости от способов нагревания газа, так как одному и тому же изменению температуры могут соответствовать различные значения изменения внутренней

энергии и работы газа.

 

Элементарная работа газа равна

(4)

dA = pdV.

Рассмотрим изохорический процесс, то есть процесс, происходящий при постоянном объеме газа. В этом случае из (4)

следует, что работа газа равна нулю. Следовательно, молярная теплоемкость при постоянном объеме равна

dU

CV =

 

.

(5)

 

dT

Рассмотрим изобарический процесс, при котором не изменяется давление газа. Теплоемкость в этом процессе будет равна

CP =

dU

+ p

dV

 

 

 

.

(6)

dT

 

 

 

dT

 

Из уравнения (1) следует, что

(7)

pdV +Vdp = RdT.

Íî òàê êàê dp = 0, получим

(8)

pdV = RdT.

Подставляя (8) в уравнение (6) и используя (5), получим

CP = CV + R. (9)

В адиабатическом процессе (без теплообмена с окружающей средой) из (2) следует, что

dA = −dU, èëè

 

pdV = −CV dT.

(10)

Разделив (7) на (10) и учитывая (9), получим

 

 

dp

dV

 

 

 

= −γ

 

.

(11)

 

 

 

 

p

V

 

Интегрируя (11) и потенцируя, получим уравнение адиабатического процесса (уравнение Пуассона):

pV γ = const. (12) Величину γ можно определить с помощью прибора Клемана-Дезорма, состоящего из теплоизолированного баллона B с воздухом, насоса и манометра Ì (рис 23.1). В баллон при закрытом кране Ê накачивается воздух. Давление воздуха в баллоне повысится и станет равным p1 = p0 gh1 , ãäå ρgh1 - избыток давления воздуха в баллоне над атмосферным давлением p0 . Величина h1 измеряется манометром M. Для этого открывают на короткое время кран K, чтобы давление в баллоне сравнялось с атмосферным ( p2 = p0 ), после чего закрывают

êðàí.

Пусть масса воздуха после накачивания насосом в сосуде в объемеV равна m. При открывании крана часть воздуха выходит.

3

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Обозначим

 

массу

 

 

 

 

 

 

 

 

 

K

 

к насосу вышедшего

воздуха

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

через m, тогда

масса

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

оставшегося

воздуха

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

m1 = m m.

 

 

 

h

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Масса m1 , которая

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

заключается в объемеV,

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

занимала

 

перед

 

 

 

 

 

 

M

 

 

B

 

открытием

 

крана

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

меньший объем V1 . Òàê

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

êàê

процесс

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

кратковременный

è

 

Ðèñ. 23.1

 

 

 

заметного теплообмена

 

 

 

между газом и стенками

баллона нет, то его можно считать адиабатическим. Согласно уравнению Пуассона (12) для массы

воздуха m1 получим

p1V1γ = p2V2γ .

Вследствие адиабатического расширения газа температура его понизилась, а затем в результате теплообмена температура газа через небольшой промежуток времени станет равной комнатной. При этом давление газа поднимется до величины

p3 = p0 gh2 .

Начальное и конечное состояния газа наблюдаются при одинаковой температуре. Поэтому на основании закона

Бойля-Мариотта получим

p1V1 = p3V.

 

Решая уравнения Пуассона и Бойля-Мариотта

относительно γ, получим

 

 

 

γ =

lg p1

−lg p2

.

(13)

lg p1

 

 

−lg p3

 

Разложим lg p1 è lg p3 в ряд Тейлора, ограничившись двумя первыми членами:

lg p1 = lg( p0 + ρgh1 ) = lg p0 + ρgh1 +L; p0

lg p3 = lg( p0 + ρgh2 ) = lg p0 + ρgh2 +L. p0

4

Подставляя эти выражения в формулу (13), получим следующее выражение

γ =

h1

.

(14)

 

h1 h2

Порядок выполнения работы

1.Накачать насосом немного воздуха в баллон. При накачивании воздух нагревается, следовательно, необходимо выждать 2-3 мин, пока благодаря теплообмену температура в баллоне не станет равной комнатной.

2.Измерить манометром (рис. 23.1) избыточное давление воздуха h1 (в мм столба жидкости).

3.Открыть кран K и в тот момент, когда уровни жидкости в обоих коленах манометра M сравняются, быстро закрыть кран.

4.Выждав 2-3 мин, пока газ, охлажденный при адиабатическом расширении, нагревается до комнатной

температуры, измерить избыточное давление h2 . Следует помнить, что h1 è h2 отсчитываются как разность высот жидкости в обоих коленах манометра. Опыт по определению h2 повторить 3-5 раз.

5.Рассчитать среднее значение h2 и по формуле (14) вычислить значение γ.

6.Повторить пп. 1-5 для двух новых значений h1 . Значения h1 согласовать с преподавателем.

7.Результаты опытов занести в таблицу.

Таблица

h1 , ìì

h2 , ìì

h2ñ ð , ìì

γ

γ ñ ð

 

 

 

 

 

5

8. Определить относительное отклонение найденного из опыта значения g от теоретическго по формуле

e =

 

gýêñï

- gòåî ð

×100%.

 

 

 

 

 

 

gòåî ð

Контрольные вопросы

1.Почему теплоемкости газов зависят от способов и условий нагревания?

2.Почему теплоемкость CP больше,чем CV ?

3.Какой процесс называется адиабатическим?

4.Что происходит с внутренней энергией газа при адиабатическом процессе?

5.Как изменяется температура газа при адиабатическом процессе?

6.Пояснить вывод формул (12) и (14).

Соседние файлы в папке ЛАБ.РАБ