- •Раздел I источники энергии для сварки
- •Глава 1. Физические основы и классификация сварочных процессов
- •1.2. Физико-химические особенности получения сварных, паяных и клеевых соединений
- •1.2.1. Механизм образования монолитных соединений твердых тел
- •1.2.2. Сварка плавлением и давлением
- •1.2.3. Пайка и склеивание
- •1.3. Термодинамика сварки и баланс энергии при сварке
- •1.3.1. Термодинамическое определение сварки
- •1.3.2. Типовой баланс энергии при сварке
- •1.3.3. Кпд сварочных процессов
- •1.4. Классификация сварочных процессов
- •1.4.1. Признаки классификации сварочных процессов
- •1.4.2. Термические процессы
- •1.4.3. Термомеханические процессы
- •1.4.5. Прессово-механические процессы
- •1.5. Требования к источникам энергии для сварки и оценка их эффективности
- •1.5.1. Оценка энергетической эффективности процессов сварки
- •1.5.2. Расчет энергоемкости процессов сварки
- •Глава 2. Физические процессы в дуговом разряде
- •2.1. Электрический разряд в газах
- •2.1.1. Виды разряда
- •2.1.2. Возбуждение дуги и ее зоны
- •2.1.3. Вольт-амперная характеристика дуги
- •2.2. Элементарные процессы в плазме дуги
- •2.2.1. Основные параметры плазмы
- •2.2.2. Квазинейтральность. Плазменная частота и дебаевский радиус экранирования. Коллективные свойства плазмы
- •2.2.3. Идеальная плазма. Плазменный параметр
- •2.2.4. Эффективное сечение взаимодействия
- •2.2.5. Эффект Рамзауэра
- •2.2.6. Упругие и неупругие соударения
- •2.2.7. Потенциал ионизации
- •2.2.8. Термическая ионизация
- •2.2.10. Деионизация
- •2.3.1. Электропроводность
- •2.3.2. Амбиполярная диффузия
- •2.3.3. Теплопроводность плазмы
- •2.4. Элементы термодинамики плазмы
- •2.4.1. Термическое равновесие
- •2.4.2. Уравнение Саха
- •2.4.3. Эффективный потенциал ионизации
- •2.5. Баланс энергии и температура в столбе дуги
- •2.5.1. Баланс энергии в столбе дуги
- •2.5.2. Температура дуги
- •2.5.3. Влияние газовой среды
- •2.6. Приэлектродные области дугового разряда
- •2.6.1. Эмиссионные процессы на поверхности твердых тел
- •2.6.2. Катодная область
- •2.6.3. Анодная область
- •2.6.4. Измерения в приэлектродных областях
- •2.6.5. Баланс энергии в приэлектродных областях
- •2.6.6. Потоки плазмы в дуге
- •2.7. Магнитогидродинамика сварочной дуги
- •2.7.1. Собственное магнитное поле дуги
- •2.7.2. Магнитное поле сварочного контура. Магнитное дутье
- •2.7.3. Внешнее магнитное поле и дуга
- •2.7.4. Вращающаяся дуга
- •2.8. Перенос металла в сварочной дуге
- •2.8.1. Виды переноса металла
- •2.8.2. Импульсное управление переносом металла в дуге
- •2.9. Сварочные дуги переменного тока
- •2.9.1. Особенности дуги переменного тока
- •2.9.2. Вентильный эффект
- •2.10. Сварочные дуги с плавящимся электродом
- •2.10.1. Ручная дуговая сварка электродами с покрытиями
- •2.10.2. Сварка под флюсом
- •2.10.3. Металлические дуги в защитных газах и вакууме
- •2.11. Сварочные дуги с неплавящимся электродом
- •2.11.1. Аргонодуговая сварка w-электродом
- •2.11.2. W-дуга в гелии
- •2.11.3. Баланс энергии w-дуги
- •2.11.4. Дуга с полым неплавящимся катодом в вакууме
- •2.12. Плазменные сварочные дуги
- •2.12.1. Виды и особенности плазменных дуг
- •2.12.2. Газовые среды
- •2.12.3. Применение плазменной дуги
- •Глава 3. Термические недуговые источники энергии
- •3.1. Электронно-лучевые источники
- •3.1.1. Формирование электронного пучка
- •3.1.2. Основные физические характеристики электронного пучка
- •3.1.3. Взаимодействие электронного пучка с веществом
- •3.1.4. Применение электронно-лучевых процессов для сварки
- •3.2. Фотонно-лучевые источники
- •3.2.1. Полихроматический свет
- •3.2.2. Когерентное излучение и его основные свойства
- •3.2.3. Основные характеристики лазеров
- •3.2.4. Взаимодействие лазерного излучения с веществом
- •3.3. Газовое пламя
- •3.4. Электрошлаковая сварка
- •3.5. Термитная сварка
- •Глава 4. Прессовые и механические сварочные процессы
- •4.1. Прессовые сварочные процессы
- •4.1.1. Способы термопрессовой сварки
- •4.1.2. Кузнечная сварка
- •4.2. Механические сварочные процессы
- •4.2.1. Прессово-механический контакт и холодная сварка
- •4.2.2. Трущийся контакт и сварка трением
- •4.2.3. Ударный контакт и сварка взрывом
2.4.3. Эффективный потенциал ионизации
Так как дуговой разряд существует обычно не в однородном газе, а в смеси газов и паров, находящихся при высокой температуре, то необходимо знать эффективный потенциал ионизации Uэф. Практика показывает, что в смеси газов в большей степени ионизируется газ с наименьшим потенциалом ионизации Ui. Расчет эффективного потенциала Uэф термической ионизации смеси был выполнен В.В. Фроловым.
Под эффективным потенциалом ионизации Uэф смеси газов, обладающей степенью ионизации χэф следует понимать потенциал ионизации некоторого однородного газа, в котором (при температуре и общем давлении смеси) число заряженных частиц такое же, как и в газовой смеси:
(2.52)
где ni - концентрация i-го газа в смеси; Ui - потенциал ионизации i-го газа в смеси k газов; T- температура, К.
Пример2.4. Рассчитать Uэф в зависимости от концентрации газовой смеси из паров калия и железа: Uk = 4,32 В; U Fe = 7,83 В.
Решение. Предположим, что Т - 5800 К.
Тогда UFe = -1 • ln(nK 1/2e-4,32 + nFe 1/2e-7,83).
Результаты расчета приведены в виде графика на рис. 2.18.
С понижением температуры плазмы еще больше возрастает влияние компонента с наиболее низким потенциалом ионизации Ui на общее значение Uэф. Следовательно, сравнительно небольших добавок ионизаторов достаточно для обеспечения стабильности горения дуги при сварке под флюсом или штучными электродами с покрытием.
2.5. Баланс энергии и температура в столбе дуги
2.5.1. Баланс энергии в столбе дуги
Пренебрегая очень небольшой долей энергии, получаемой ионами при их ускорении в продольном поле (ионный ток мал), можно считать, что вся энергия, отбираемая дуговым разрядом от внешнего источника, в столбе дуги переходит непосредственно к электронам плазмы. Эта энергия расходуется на возбуждение и ионизацию молекул газа, а также на повышение их кинетической энергии при упругих столкновениях.
Баланс мощности для единицы длины столба дуги имеет вид
(2.53)
где РИ, РT и РK - потери мощности столба дуги соответственно излучением, теплопроводностью и конвекцией.
Отношение PИ/(PT + РК) зависит от параметров режима дуги (I, U, lд), формы столба дуги и рода атмосферы (газовой среды).
Для слаботочных дуг, ограниченных стенками, В. Эленбаас и Г. Геллер пренебрегли величинами РИ, РK и рассчитали баланс энергии. При этом столб дуги рассматривался как цилиндрический сплошной токопроводящий стержень с удельной электрической проводимостью σ, в котором вся подводимая к единице объема электрическая энергия (джоулева теплота) jE = σЕ2 отводится за счет теплопроводности на охлаждаемые стенки разрядной трубки радиусом R. Подобные условия часто встречаются при практическом использовании различного вида сварочной дуги. Даже если дуга горит в свободной атмосфере или обдувается потоком газа, такая модель дает представление о состоянии в токопроводящем канале, поскольку температура на оси дугового разряда не очень чувствительна к внешним условиям. Так, при атмосферном давлении в дуговом разряде (I = 20... 100 А) температура аргоновой плазмы не превышает 11 000... 12 000 К. Потери на излучение в большинстве случаев заметно уступают выносу энергии из столба дуги за счет теплопроводности, поэтому ими можно пренебречь.
Баланс энергии плазмы описывается уравнением теплопроводности с энерговыделением в виде джоулевой теплоты (уравнение Эленбааса - Геллера):
(2.54)
где λ - теплопроводность.
Закон Ома для равновесной плазмы выражается формулой
(2.55)
Запишем граничные условия к уравнениям (2.54), (2.55): при r = R температура Т = Тс, где Тс - температура стенки; при r = О производная dT/dr = 0 вследствие симметрии. Температура токопроводящей плазмы гораздо выше температуры стенки, так что, по существу, можно положить Тс = 0. Ток дуги равен
(2.56)
Сложность решения уравнения (2.54) заключается в нелинейной зависимости (σ (Т) и λ (Т)) свойств плазмы от температуры. Далеко не всегда функции σ(Т) и λ(T) могут быть представлены в виде зависимости, допускающей аналитическое решение уравнений (2.54), (2.55). Нелинейность уравнения (2.54), связанная с функцией λ(Т), устраняется известным в теплофизике приемом введения вместо температуры плазмы Т тепловой функции (теплового потенциала)
(2.57)
После формальной замены температурыТ на функцию S уравнение (2.54) принимает вид
(2.58)
Для выбранного газа тепловая функция S однозначно связана с температурой плазмы соотношением (2.57).
Каналовая модель. Предположим, что температура Тк и удельная электропроводность σк постоянны в поперечном сечении дуги внутри токопроводящего канала эффективного радиуса r0 и при r ≤ r0 имеет значения: Tк = T0, σ к = σ0 Тогда дуга представлена двумя областями: проводящей при
0 ≤ r ≤ r0 и непроводящей (σ = 0) при r0 ≤ r ≤ R. Каналовая модель сводится к замене истинной зависимости σ(r) ступенчатой, показанной на рис. 2.19 штриховой линией. В этом приближении выражение (2.56) для тока дуги приобретает вид
(2.59)
а уравнение (2.58) в непроводящей области легко интегрируется.
В проводящей области в соответствии с принятыми допущениями тепловой потенциал S1 – S0 постоянен.
Используя граничные условия S1 (r0) = So = S2(r0) и S2(R) = 0, решение уравнения (2.58) в непроводящей зоне можно привести к виду
(2.60)
Отсюда найдем тепловой поток q на стенку трубки и равное ему выделение мощности Р в единице длины столба дуги:
(2.61)
Уравнения (2.57), (2.59) и (2.61) содержат три неизвестные величины: температуру на оси дуги, эффективный радиус электропроводящего канала r0 и напряженность электрического поля Е (ток I и радиус канала R являются задаваемыми параметрами).
Для получения недостающего соотношения М. Штеенбек предложил использовать принцип минимума мощности. При заданных I и R в трубке должны установиться (в рамках каналовой модели) такие температура плазмы T0 и эффективный радиус канала г r0, чтобы мощность Р и Е = P /I оказались минимальными. Известно, что для дуг в парах металлов при I = 100... 1000 А до 90 % энергии столба дуги теряется излучением. Спектр излучения таких дуг близок к спектру абсолютно черного тела, т. е. они представляют собой эффективные излучатели. Для краткости будем далее такие дуги называть металлическими или Ме-дугами.
Считая дугу цилиндрической по форме с постоянной плотностью тока по сечению канала, К.К. Хренов (1949) принял баланс мощности столба дуги в следующем виде (каналовая модель дуги):
(2.62)
где σ иT4 - удельное излучение по закону Стефана - Больцмана.
Пример 2.5. Сравнить потери излучением (Ри) и теплопроводностью (Рт) столба «железной» дуги при T = 5000 К, если QFe = 50 • 10-20 м ; ΔT/ Δ х = = 107 К/м; АFe = 54; σ и = 5,7 • 10 -8 Вт/(м2 • К4).
Решение. Используя формулы (2.62) и (2.42), получаем
что подтверждает приемлемость каналовой модели.