- •от ХХ УУУУ 20007 г. МГУП
- •Учебник подготовлен в рамках Инновационной образовательной программы
- •ISBN 978-5-7262-0821-3
- •ISBN 978-5-7262-0822-0 (т.1)
- •Глава 1. ФИЗИЧЕСКАЯ КРИСТАЛЛОГРАФИЯ
- •Предисловие к тому 1
- •Глава 1. ФИЗИЧЕСКАЯ КРИСТАЛЛОГРАФИЯ
- •1.1. Кристаллическое состояние
- •1.1.3. Решетка и структура кристаллов
- •1.2. Основы кристаллографии
- •1.2.1. Кристаллографические проекции
- •1.2.2. Пространственная решетка
- •1.2.3. Кристаллографические символы
- •1.2.4. Обратная решетка
- •1.2.5. Матрица ортогонального преобразования
- •1.2.6. Преобразование индексов направлений
- •1.3. Симметрия кристаллов
- •1.3.1. Поворотные оси симметрии
- •1.3.2. Инверсионные оси
- •1.3.3. Зеркально-поворотные оси
- •1.3.4. Элементы теории групп
- •1.3.5. Точечные группы симметрии
- •Бравэ
- •Бравэ
- •Распределение ячеек Бравэ по сингониям показано в табл. 1.4.
- •1.3.6. Пространственные группы
- •1.3.7. Предельные группы симметрии
- •1.4. Структура кристаллов
- •1.4.1. Плотнейшие упаковки в структурах
- •1.4.3. Структурные типы соединений типа АВ
- •1.4.4. Структурные типы соединений типа АВ2
- •1.4.5. Структурные типы соединений типа АmВnCk
- •1.4.7. Структура фуллеренов, фуллеритов
- •1.4.8. Структура поверхности
- •1.5. Физические свойства кристаллов
- •1.5.1. Принцип симметрии в кристаллофизике
- •1.5.4. Упругие свойства кристаллов
- •1.6. Кристаллография пластической деформации
- •1.6.1. Геометрия пластической деформации
- •1.6.2. Кристаллографическая текстура
- •1.7. Кристаллография границ зерен
- •1.7.1. Малоугловые границы
- •1.7.2. Высокоугловые границы
- •1.8. Кристаллография мартенситных превращений
- •1.8.1. Морфология мартенситных превращений
- •1.8.2. Кристаллография мартенситных превращений
- •Контрольные вопросы, задачи и упражнения
- •Глава 2. ДЕФЕКТЫ КРИСТАЛЛИЧЕСКОЙ СТРУКТУРЫ
- •2.1. Точечные дефекты
- •2.1.1. Вакансии и межузельные атомы
- •2.1.2. Энергия образования точечных дефектов
- •Контрольные вопросы
- •Список использованной литературы
- •Глава 3. ФИЗИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА
- •3.1. Строение атомов и межатомные взаимодействия
- •3.1.1. Классификация конденсированных систем
- •3.1.4. Энергия связи кристаллов
- •3.1.5. Типы связи в твердых телах
- •Металлическая связь. В отличие от ковалентной связи, которая образуется между двумя соседними атомами в результате коллективизации двух валентных электронов, металлическая связь появляется вследствие коллективизации всех валентных электронов. Эти электроны не локализуются у отдельных атомов, а принадлежат всему коллективу атомов. Поэтому они называются свободными электронами, перемещающимися по всему объему металла и в каждый момент времени равномерно распределенными в нем. Классическим подтверждением наличия таких свободных электронов в металлах является опыт Мандельштама и Папалекси, когда при резкой остановке вращающейся катушки, сделанной из металлической проволоки, в ней возникал электрический ток. Ярким подтверждением этому являются высокие электро- и теплопроводность металлов.
- •Ионная связь. Атомы, стоящие в периодической системе Д. И. Менделеева рядом с инертными газами, обладают склонностью принимать их конфигурацию либо путем отдачи, либо путем принятия электронов. У атомов щелочных металлов, стоящих непосредственно за инертными газами, валентный электрон слабо связан с ядром, так как движется вне заполненного слоя. Поэтому этот электрон может быть легко удален от атома. У галоидов, стоящих непосредственно перед инертными газами, недостает одного электрона для заполнения устойчивого слоя благородного газа. Поэтому галоиды обладают высоким сродством к дополнительному электрону.
- •Изоморфизм и морфотропия. Рассмотрим несколько ионных соединений щелочных металлов с галоидом бромом: LiBr, NaBr, KBr, RbBr и CsBr. Первые четыре соединения имеют решетку типа NaCl, а пятое соединение CsBr кристаллизуется в решетке типа CsCl.
- •3.2. Основы электронной теории кристаллов
- •3.2.1. Квантовая теория свободных электронов
- •3.2.2. Зонная теория металлов
- •3.3. Теория фаз в сплавах
- •3.3.1. Классификация фаз в сплавах
- •3.3.2. Твердые растворы
- •3.3.3. Промежуточные фазы
- •1B3.4. Диффузия и кинетика фазовых превращений
- •2Bв металлах и сплавах
- •4B3.4.1. Линейные феноменологические законы
- •5B3.4.2. Макроскопическое описание явления диффузии
- •6B3.4.3. Атомная теория диффузии в металлах
- •9B3.4.5. Диффузия и фазовые превращения в металлах
- •10Bи сплавах
- •3B3.5. Электрические свойства твердых тел
- •11B3.5.1. Основы электронной теории электропроводности
- •14B3.5.3. Эффект Холла
- •15B3.5.4. Связь электросопротивления со строением сплавов
- •20B3.5.7. Сверхпроводимость
- •3.6. Магнитные свойства твердых тел
- •3.6.1. Основные определения. Классификация веществ по магнитным свойствам
- •3.6.2. Магнитные свойства свободных атомов
- •3.6.3. Физическая природа диамагнетизма
- •3.6.4. Физическая природа парамагнетизма
- •3.6.5. Магнитная восприимчивость слабых магнетиков
- •3.6.6. Основы теории магнитного упорядочения
- •3.6.7. Доменная структура ферромагнетиков
- •3.6.8. Магнитные свойства ферромагнетиков
- •3.6.9. Антиферромагнетики и ферримагнетики
- •3.7. Тепловые свойства твердых тел
- •3.7.2. Теплоемкость кристаллических твердых тел
- •3.7.3. Теплопроводность твердых тел
- •3.7.4. Термическое расширение твердых тел
- •3.8. Упругие свойства твердых тел
- •3.8.1. Основные характеристики упругости
- •3.8.2. Упругость чистых металлов и сплавов
- •3.8.3. Ферромагнитная аномалия упругости
- •3.8.5. Внутреннее трение
- •Контрольные вопросы
- •Список использованной литературы
1.6.2. Кристаллографическая текстура
При пластической деформации поликристалла каждое зерно при наличии пяти независимых систем деформации может деформироваться без образования внутренних полостей. При этом оно испытывает поворот, в результате которого образуется преимуществен-
ная ориентировка, или текстура.
Простейшим типом текстуры является такое упорядоченное расположение кристаллитов, когда определенные и равноценные кристаллографические направления <mnp> располагаются параллельно одному внешнему направлению F, называемому осью текстуры. Соответствующий тип текстуры принято называть аксиальной (осевой). Иногда такую текстуру называют также волокнистой
или неограниченной.
Аксиальная текстура наблюдается, например, в проволоках, в которых кристаллиты ориентированы определенным кристаллографическим направлением вдоль оси проволоки.
ВОЦК металлах ось аксиальной текстуры совпадает с <110>, а
вГЦК − с <100> или <111> в зависимости от энергии дефекта упаковки.
Впрокатанных листах, лентах и фольге возникает ограниченная текстура (текстура прокатки). При наличии такой текстуры определенное направление [mnp] кристаллитов ориентируется параллельно направлению прокатки, а некоторая кристаллографическая плоскость (hkl) располагается параллельно плоскости прокатки (поверхности листа).
Для описания текстуры используются прямые полюсные фигуры
(ППФ), обратные полюсные фигуры (ОПФ) и функция распределе-
ния ориентаций (ФРО). Рассмотрим различные способы описания текстуры на примере аксиальной текстуры.
Прямые полюсные фигуры. ППФ (hkl) − это изображение на стереографической проекции в системе координат, связанной с внешними осями, распределения нормали к выбранной кристаллографической плоскости (hkl).
Для аксиальной текстуры с F || <mnp> выберем внешнюю ортогональную систему координат FGT так, чтобы направление [mnp] было параллельно направлению F. Тогда нормали к плоскостям
129
{hkl} будут расположены на нескольких конусах. Например, для аксиальной текстуры с F || [123] нормали к плоскостям {100} будут лежать на трех конусах углами полураствора α1, α2, α3, где cosα1 =
= 1/ 14 , cosα2 = 2/ 14 , cosα3 = 3/ 14 . Если F расположено в цен-
тре стереографической проекции, то ППФ (100) изображается тремя окружностями с α1, α2, α3. Когда F находится на основном круге проекции, ППФ (100) состоит из набора параллелей (рис. 1.80).
Рис. 1.80. Прямая полюсная фигура ППФ (100) для аксиальной текстуры с F || [123]: F расположено в центре проекции (a) и на основном круге проекции (б)
Обратные полюсные фигуры. ОПФ − это изображение на сте-
реографической проекции в системе координат, связанной с внутренними кристаллографическими осями, распределения выбранно-
го внешнего направления.
Для аксиальной текстуры кубического материала с F ║ <123> ОПФ для F будет изображаться точкой, совпадающей с [321] на стандартном стереографическом треугольнике [100] − [110] − [111]. В кубическом материале с аксиальной текстурой F ║ <110> обратная полюсная фигура для G F изображается множеством направлений, перпенди-
кулярных [110] (рис. 1.81).
130
Функция распределения ориентаций. ФРО определяется плотностью вероятности f(g) = f(φ, θ, ψ) найти в данной точке ориентировку в области (g, g + dg). Другими словами, функция распределения ориентаций показывает относительную объемную долю кристаллитов Vg, g+ g/V, ориентация которых находится между g(φ, θ, ψ) и g(φ + Δφ, θ + Δθ, ψ + Δψ), где φ, θ, ψ − эйлеровские углы, изменяющиеся в пределах 0–2π, 0–π, и 0–2π соответственно. Таким образом, функцию распределения ориентаций показывают в ориентационном пространстве, объем которого равен 8π2 ≠ 4π3 ≈ 12π2! Это связано с тем, что функция f(g) задана на непрерывной группе вращения, где каждая точка имеет вес sinθ.
Для определения ФРО в случае аксиальной текстурой F ║ <123> необходимо рассмотреть ППФ (100). Если ось текстуры F совпадает с осью Z, то можно определить эйлеровские углы φI, θI, ψI одного из кристаллов образца, как показано на рис. 1.82,а.
Рис. 1.82. Определение функции распределения ориентаций для аксиальной текстуры с F || <123>:
а − определение эйлеровских углов; б − ФРО в ориентационном пространстве
При нахождении эйлеровских углов для второго кристалла нетрудно заметить, что θII = θI, ψII = ψI, т.е. в случае аксиальной текстуры ФРО в ориентационном пространстве изображается стерж-
нем с φ − var, и θ, ψ − const (рис. 1.82,б).
Поскольку кубические кристаллы обладают поворотной симметрией с 24 элементами, то появляется возможность выбора системы координат при определении эйлеровских углов 24 способами.
Более подробное рассмотрение текстур будет дано в последующих главах.
131