Ф изика термодинамика бля лекции и вопросы / OF3_3_Teployomkost_Teplovye_mashiny_mini
.pdfАбсорбционная холодильная машина
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
51 |
12+ |
|
3.3.8. Цикл Карно
Наибольшим КПД будет обладать цикл, состоящий из целиком обратимых процессов, при котором не происходит необратимых переходов теплоты от нагревателя к холодильнику.
Такой обратимый цикл был впервые предложен Карно в 1824 г. и математически подробно проанализирован Клапейроном.
Карно первым показал, что полезную работу можно получить лишь в случае, когда теплота передаётся от нагревателя к рабочему телу и от него к холодильнику. Только большая разность температур нагревателя и холодильника обеспечивает высокий КПД.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
52 |
12+ |
|
Цикл Карно на диаграмме р– V (давление–объём); δQ1 и δQ2 – подводимое и отводимое количество теплоты; площадь ABCD численно равна работе цикла
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
53 |
12+ |
|
Схема работы идеальной тепловой машины, работающей по циклу Карно: 1 – от нагревателя Н поступает теплота δQ1, газ под поршнем изотермически расширяется (участок AB на диаграмме цикла Карно); 2 – газ изолирован от нагревателя и холодильника и адиабатически расширяется (участок BC); 3 – газ изотермически (при Т = Т2) сжимается (по линии CD) и отдаёт теплоту δQ2 холодильнику X; 4 – газ изолирован и адиабатически сжимается (участок DA)
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
54 |
12+ |
|
Графическое изображение прямого цикла Карно в координатах: а – давлениеобъём; б – температура–объём; в – температура–энтропия. Площадь ABCD пропорциональна работе цикла. Обратный цикл осуществляется в обратном порядке – ADCBA (на графике против часовой стрелки)
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
55 |
12+ |
|
Коэффициент полезного действия
(Efficiency)
Работа системы, совершаемая в идеальном круговом процессе (цикле Карно), пропорциональна разности температур нагревателя T1 и холодильника T2, зависит от соотношения начального и конечного объёмов рабочего тела, но не зависит от рода рабочего тела.
В полную работу системы в идеальном круговом процессе (цикле Карно) переходит лишь часть количества теплоты, полученного рабочим телом от нагревателя.
Невозможен круговой процесс, единственным результатом которого явилось бы полное превращение теплоты в полезную работу.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
56 |
12+ |
|
Коэффициент полезного действия
η = δQ1 − δQ2 = |
RT ln |
VB |
− RT ln |
VC |
|
= T1 − T2 |
||||||
|
|
|
||||||||||
1 |
VA |
2 |
VD |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
δQ |
|
RT1 ln |
VB |
|
|
|
T |
||||
1 |
|
|
|
|
|
1 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
VA
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
57 |
12+ |
|
Heat engine efficiency η (КПД тепловой машины η)
η = |
work extracted |
≤ |
Th |
−Tl |
|
|
|
||
|
heat input |
Th |
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
58 |
12+ |
|
Теорема Карно
(Carnot theorem)
КПД идеальной тепловой машины, работающей по циклу Карно, не зависит от рода рабочего вещества и определяется разностью температур нагревателя T1 и холодильника T2 (теорема Карно) .
Максимальный КПД тепловой машины тем больше, чем выше температура нагревателя T1 и чем ниже температура холодильника
T2.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
59 |
12+ |
|
Цикл Карно
(Carnot cycle)
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
60 |
12+ |
|