Физика колебания и волны . лекция и вопросы / OF2_2_Volny_v_uprugoy_srede_Effekt_Doplera_mini
.pdfВолна, распространяющаяся вдоль оси х
A = A cos |
|
ω |
t − |
x |
|
+ δ |
|
|
|
|
|||||
0 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
v |
|
|
A = A0 cos (ωt − kx + δ)
В общем случае:
A(r, t ) = A0 cos (wt - (k × r ) + d)
где k – волновой вектор
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
61 |
12+ |
|
Бегущая волна
(Traveling wave)
Бегущая волна – волна, в которой происходит перемещение фазы с определённой скоростью. Все точки среды в волне колеблются около своего положения равновесия и вместе с фазой не перемещаются.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
62 |
12+ |
|
Волновое уравнение
В учебнике – опечатка!
Волновое уравнение – дифференциальное уравнение в частных производных второго порядка, описывающее процесс распространения возмущений в некоторой
среде. |
|
s = v2 |
∂ |
|
s + |
∂ |
|
s + |
∂ |
|
s |
|||
∂ |
|
|
|
|
||||||||||
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
∂t2 |
|
|
|
∂z2 |
||||||||||
|
∂x2 |
|
∂y2 |
|
Под s может подразумеваться любая колеблющаяся величина: смещение, скорость, плотность, давление, электрический ток, электрическое напряжение, напряжённость электрического и индукция магнитного полей и др.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
63 |
12+ |
|
Волновое уравнение
(Wave equation)
Будем рассматривать плоскую волну. Уравнение гармонической волны можно
записать в общем виде: |
x |
|
|
||
y = Asin ω(t + τ) = Asin ω t |
|
|
|
||
|
v |
где знак «минус» берётся для волны, распространяющейся в направлении возрастания x, а «плюс» – в обратном направлении.
Вформуле, описывающей плоскую гармоническую волну, колеблющаяся величина зависит от двух переменных – x и t. Если найти частную
производную от y по времени t |
|
y |
≡ |
∂y |
lim |
|
|
∂t |
|
t →0 |
|
t x=const |
|
то она покажет скорость изменения колеблющейся величины в данной точке среды. А частная производная от y по x
lim |
|
y |
≡ |
∂y |
|
|
∂x |
||
x→0 |
|
x t =const |
|
есть разность значений колеблющейся величины, рассчитанная на единицу расстояния между точками среды (∆x = x2 – x1), т. е. показывает, как резко увеличивается или уменьшается y вдоль оси X в данный момент времени t.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
64 |
12+ |
|
Волновое уравнение В учебнике – опечатка!
Найдём частные производные от колеблющейся величины y по времени t при постоянном x:
u =
a =
∂y |
|
|
|
∂t |
= Aωcos ω t |
||
|
|
|
|
∂2 y |
2 |
|
|
∂t |
2 |
= −Aω |
sin t |
|
|
|
x
, v
|
x |
2 |
|
|
|
|
= −ω y. |
|
|||
|
v |
|
Если y есть смещение частиц среды при колебаниях, то u и a будут скоростью и ускорением этих частиц при их колебательном движении в точке с координатой x. Амплитудные значения этих величин связаны между
собой: |
|
= Aω |
|
|
|
a = Aω2 |
= u |
ω |
|
|
|||||||
u |
0 |
|
|
|
|
|
|||||||||||
. |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
0 |
|
|
|
||||
|
|
∂y |
|
|
ω |
|
|
|
|
x |
|
|
|
||||
Частные производные от y по х при постоянном t будут равны: |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
∂x |
= A |
|
cos ω t |
|
|
|
|
, |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
v |
|
|
|
|
v |
|
|
|
||||
|
|
|
∂2 y |
|
ω2 |
|
|
|
x |
|
ω2 y |
||||||
|
|
|
∂x |
2 |
= −A |
v |
2 sin ω t |
|
|
|
= − |
v |
2 . |
||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
v |
|
|
Следовательно, например, малые колебания натянутой струны описываются волновым уравнением:
∂2 y = 1 ∂2 y
∂x2 v2 ∂t 2
где y(х,t) – искомая функция (отклонение струны от положения равновесия в точке с координатой х в момент времени t); v – скорость распространения возмущения вдоль струны.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
65 |
12+ |
|
2.2.7. Интерференция волнолн
Поставим на пути прямолинейно распространяющихся в водяной ванне плоских волн экран, длина которого велика по сравнению с длиной волны. Позади экрана возникнет область, в которой поверхность воды остаётся почти в покое. Другими словами, экран создаёт геометрическую тень – пространство, куда волны не проникают. Перед экраном будет отчётливо видно, как волны отражаются от него, т. е. волны, падающие на экран, создают волны, идущие от экрана. Перед экраном возникает сетка из первичных волн, падающих на экран, и отражённых, распространяющихся от него навстречу падающим.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
66 |
12+ |
|
Отражение плоских волн от экрана
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
67 |
12+ |
|
Волна на поверхности жидкости как результат интерференции
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
68 |
12+ |
|
Принцип суперпозиции волн
Принцип суперпозиции волн: Волны от различных источников не взаимодействуют друг с другом, и сложное волновое поле от двух или большего числа источников находится путём сложения волн от отдельных источников.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
69 |
12+ |
|
Сложение двух синусоидальных с различными длинами волн и образование волновых пакетов
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
70 |
12+ |
|