Физика колебания и волны . лекция и вопросы / OF2_2_Volny_v_uprugoy_srede_Effekt_Doplera_mini
.pdfGroup speed vg
(Групповая скорость vg)
vg |
= |
dω |
= vp |
− λ |
dvp |
||
|
|
|
|||||
|
|
|
|||||
dk |
dλ |
||||||
|
|
|
|
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
51 |
12+ |
|
2.2.4. Принцип Гюйгенсаса
Весьма важно для решения некоторых задач иметь метод построения фронта волны к некоторому времени, если известен фронт в предыдущий момент времени. Такой метод был предложен в 1678 г. Гюйгенсом без доказательств.
Принцип Гюйгенса:
Все точки фронта волны являются в момент времени t источниками вторичных сферических волн, огибающая которых в момент времени t + ∆t представляет собой новый фронт волны. При этом предполагается, что вторичные волны излучаются только вперёд.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
52 |
12+ |
|
Принцип Гюйгенса
(Huygens principle)
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
53 |
12+ |
|
2.2.5. Поляризация волнлн
Поляризация волн – нарушение осевой симметрии поперечной волны относительно направления распространения этой волны. В неполяризованной волне колебания векторов смещения s и скорости v в случае упругих волн (или векторов напряжённостей электрического поля E и магнитного поля H в случае электромагнитных волн) в каждой точке пространства по всевозможным направлениям в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны, быстро и беспорядочно сменяют друг друга, так что ни одно из этих направлений колебаний не является преимущественным.
Поперечную волну называют поляризованной, если в каждой точке пространства направление колебаний сохраняется неизменным или изменяется с течением времени по определённому закону.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
54 |
12+ |
|
Поляризованные волны
Плоскополяризованной (линейно поляризованной) называют волну с неизменной плоскостью колебаний векторов смещения.
Если концы этих векторов описывают с течением времени окружности или эллипсы, то волну называют циркулярно
поляризованной или эллиптически поляризованной.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
55 |
12+ |
|
К поляризации волн: а – отсутствие поляризации, б – частичная поляризация, в – линейная поляризация
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
56 |
12+ |
|
2.2.6. Волновое уравнениение
Уравнением волны называется выражение, которое даёт смещение колеблющейся точки u как функцию координат (x, y, z) и времени (t).
Функция должна быть периодической и относительно времени, и относительно координат.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
57 |
12+ |
|
Волновое число
(Wave number)
Пусть колебания в точке О происходят по закону: |
u = Acosωt |
Возьмём на прямой произвольную точку В, лежащую на расстоянии у от начала координат. Колебания дойдут до точки В через промежуток времени:
τ= x v
Точка B начнёт колебаться на τ позже точки О. Считая, что волны не затухают, получим, что точка В, когда до неё дойдёт волна начнёт колебаться с той же амплитудой и частотой, что и О, т. е.:
u = Acosω(t −τ) |
|
x |
|
||||
|
|
|
u (x, t ) = A cos ω t − |
|
|
= A cos (ωt − kx) |
|
|
|
|
|
||||
|
2π |
|
|
v |
|
||
где k ≡ |
– волновое число (число длин волн, содержащихся в числе 2π); |
||||||
λ |
|||||||
|
|
|
|
|
|
ω = 2πν – круговая частота.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
58 |
12+ |
|
Волновой вектор
(Wave vector)
Волновое число представляет собой модуль волнового вектора k, определяющего направление распространения и пространственный период плоской монохроматической волны:
u (r, t ) = A0 cos (kr −ωt + ϕ0 )
где A0, φ0 – постоянные амплитуда и начальная фаза волны; ω – круговая частота; r – радиус-вектор.
В направлении волнового вектора происходит наибыстрейшее изменение фазы волны, поэтому оно и принимается за направление распространения волны.
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
59 |
12+ |
|
« Моментальные фотографии» бегущей синусоидальной волны в моменты времени t и t + ∆t
© А.В. Бармасов, 2006-2013 |
60 |
12+ |
|