- •Квантовая механика
- •§ 1. Экспериментальные основы квантовой механики
- •§ 2. Классическое и квантовое описание системы.
- •§ 3 Принцип неопределенности.
- •§ 4. Полный набор динамических переменных
- •§ 5. Постулаты квантовой механики.
- •§ 6 Роль классической механики в квантовой механике
- •§ 7 Волновая функция и ее свойства.
- •§ 8 Принцип суперпозиции состояний
- •§ 9 Понятие о теории представлений
- •§ 10 Операторы в квантовой механике
- •§ 12 Среднее значение измеряемой величины.
- •§ 13 Вероятность результатов измерения
- •§ 14 Коммутативность операторов и одновременная измеримость физических величин
- •§ 15. Операторы координаты , импульса, момента импульса, энергии.
- •§ 16. Решение задачи Штурма-Лиувилля для оператора .
- •§ 17 Решение задачи Штурма-Лиувилля для оператора .
- •§ 18. Вычисление коммутаторов, содержащих операторы .
- •§ 19 Волновое уравнение
- •§ 20 Производная оператора по времени
- •§ 21 Интегралы движения в кв. Механике.
- •§ 22. Свойства операторов вида
- •§23. Флуктуации физических величин.
- •§ 24. Неравенство Гайзенберга.
- •§ 25 Оператор Гамильтона различных систем.
- •§ 26. Стационарное состояние различных систем
- •§ 27. Решение волнового уравнения в случае свободной материальной точки
- •Для трехмерного случая
- •§ 28. Интегральные операторы в квантовой механике.
- •§ 29. Интегральный оператор канонического преобразования.
- •§ 30. Каноническое преобразование оператора.
- •§ 31. Уравнения Шредингера в матричной форме.
- •§ 32. Линейный гармонический осциллятор
- •Предельные технологические размеры кристаллов и.С. 0.1 – 0.5 мкм. Существует и предел по физической работоспособности. Однако с уменьшением размера кристалла увеличивается быстродействие приборов.
- •§ 30.1. Каноническое преобразование оператора. Ч. 2
- •§ 34. Унитарные инварианты в квантовой механике.
- •§ 35. Вид операторов ив декартовых и сферических координатах.
- •§ 36. Коммутационные соотношения с оператором .
- •§ 37. Собственные функции и собственные значения операторов и.
- •§ 38. Вырождение энергетических уровней частицы, движущейся в центральном поле.
- •§ 39. Гамильтониан частицы без спина, движущейся в магнитном поле.
- •§ 40. Снятие вырождения по квантовому числу m в случае частицы без спина, движущейся в магнитном поле. Используем
- •§ 41. Оператор бесконечно малого поворота без учета спина.
- •§ 42. Собственный механический момент (спин).
- •§ 43. Операторы ии их свойства.
- •§ 44. Спиновая переменная волновой функции
- •§ 45. Матрицы Паули и их свойства.
- •§ 46 Понятие о спинорах
- •§ 47. Уравнение Паули Мы писали волновое уравнение в виде
- •§ 48. Операторы и, и их свойства
- •§ 50. Принцип тождественности.
- •§ 51. Оператор перестановки и его свойства
- •§ 52. Симметричное и антисимметричное состояния.
- •§ 53. Обменное взаимодействие
- •§ 54. Основное состояние атома гелия
- •§ 55. Схема Юнга квантовой механики.
- •1. И ,
- •2. И .
- •§ 56. Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: нулевое и первое приближения.
- •§ 58 Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: второе приближения.
- •§ 59. Критерий применимости теории возмущений.
- •§ 60. Стационарная теория возмущений в случае близких энергетических уровней.
- •§ 61. Метод (представление) Шредингера. Оператор эволюции и его свойства.
- •§ 62. Метод (представление) Гейзенберга. Уравнение движения для оператора.
- •§ 63. Уравнение эволюции среднего значения физической величины. Соотношение неопределенности: время – энергия.
- •§ 64. Матричное представление операторов.
- •§ 65. E – представление.
- •§ 66. Уравнение Шредингера в матричной форме.
- •§ 67. Матричная формулировка задачи о линейном гармоническом осцилляторе.
- •§ 68. Расчет матричных элементов операторов .
§ 12 Среднее значение измеряемой величины.
По определению
(1)
Рассмотрим оператор с дискретным спектром. Разложимпо собственным функциям оператора:
(2)
По равенству Парсеваля
{в силу линейности оператора заносим его под знак суммы}
(3)
Подставляя (3) в числитель, а (2) в знаменатель для (1), тогда имеем
(4)
Из теории вероятности , где- вероятность получения, тогда
§ 13 Вероятность результатов измерения
- вероятность того, что при измерении величиныдля системы, находящейся в состояниимы получим результат.
Если система находится в состоянии , то величинапри измерении выходит с вероятностью равной 1:
В общем случае .
Условие при котором собственная функция оператора описывает состояние системы:
Если полная производная оператора удовлетворяет равенству
Для непрерывного спектра, вероятность того, что результаты измерения величины A для системы, находящейся в состоянии , лежат в интервале , определяется следующим значением:
или плотность вероятности
§ 14 Коммутативность операторов и одновременная измеримость физических величин
Введем понятие коммутатора
Если мы имеем , то предполагается, что на некоторую функциюсначала действует, а потом на все действует.
Если , то операторыикоммутативны. Причем физические величины, соответствующие этим операторам одновременно измеримы. Или говорят, что эти операторы имеют общий базис. То есть все собственные функции этих операторов можно выбрать общими.
Разложим по базису: .
Подействуем на коммутатором:
{Используем то, что образуют общий базис. }={Числа с оператором коммутируют (т. к. операторы эрмитовы)} =
То есть, если физические величины одновременно измеримые, то их коммутатор равен нулю.
Обратное:
Если коммутатор обращается в ноль, то физические величины одновременно измеримы.
Пусть собственная функция задачи Штурма-Лиувилля . Подставляем ее в коммутатор
Тогда получим . Мы рассматриваем невырожденный спектр. Это значит, что существует однозначное соответствие одно собственного значения и одной собственной функции. Разница между функциями и только до константы.
Пусть эта константа , тогда . Но , тогда .
Мы получили, что функция удовлетворяет задаче Штурма-Лиувилля для оператора.
Это можно было показать для любой собственной функции оператора .
Тогда из коммутативности операторов иследует общность базисов.
Величины и, которым соответствуют коммутирующие операторы могут быть одновременно измеримы и следовательно могут образовывать полный набор динамических переменных.
Полный набор динамических переменных полностью задает состояние системы. Но операторы идолжны быть независимы.
§ 15. Операторы координаты , импульса, момента импульса, энергии.
Будем использовать координатное представление (-представление). Будем рассматривать систему из одной материальной точки.
Действие сводится к умножению на вектор , т. е. (это определение действия оператора, но не задача Штурма-Лиувилля).
Здесь строго соблюдается последовательность операторов при раскрытии векторного произведения, например, первая компонента:
,
однако для частного случая декартовых координат порядок операторов не существенен.
Оператор энергии или Гамильтониан .
,
здесь - оператор кинетической энергии,- оператор потенциальной энергии.
Для одной материальной точки гамильтониан имеет вид:
Координата t – признак внешнего нестационарного поля.
Для одной материальной точки: . Тут присутствует и, ноиодновременно не измеримы, тогда потенциальная и кинетическая энергия в квантовой механике не могут быть одновременно измерены. В квантовой механике существует понятие “энергия частицы”, но порознь вводить энергию нельзя, иначе либо, либооказываются неизвестными.