- •Квантовая механика
- •§ 1. Экспериментальные основы квантовой механики
- •§ 2. Классическое и квантовое описание системы.
- •§ 3 Принцип неопределенности.
- •§ 4. Полный набор динамических переменных
- •§ 5. Постулаты квантовой механики.
- •§ 6 Роль классической механики в квантовой механике
- •§ 7 Волновая функция и ее свойства.
- •§ 8 Принцип суперпозиции состояний
- •§ 9 Понятие о теории представлений
- •§ 10 Операторы в квантовой механике
- •§ 12 Среднее значение измеряемой величины.
- •§ 13 Вероятность результатов измерения
- •§ 14 Коммутативность операторов и одновременная измеримость физических величин
- •§ 15. Операторы координаты , импульса, момента импульса, энергии.
- •§ 16. Решение задачи Штурма-Лиувилля для оператора .
- •§ 17 Решение задачи Штурма-Лиувилля для оператора .
- •§ 18. Вычисление коммутаторов, содержащих операторы .
- •§ 19 Волновое уравнение
- •§ 20 Производная оператора по времени
- •§ 21 Интегралы движения в кв. Механике.
- •§ 22. Свойства операторов вида
- •§23. Флуктуации физических величин.
- •§ 24. Неравенство Гайзенберга.
- •§ 25 Оператор Гамильтона различных систем.
- •§ 26. Стационарное состояние различных систем
- •§ 27. Решение волнового уравнения в случае свободной материальной точки
- •Для трехмерного случая
- •§ 28. Интегральные операторы в квантовой механике.
- •§ 29. Интегральный оператор канонического преобразования.
- •§ 30. Каноническое преобразование оператора.
- •§ 31. Уравнения Шредингера в матричной форме.
- •§ 32. Линейный гармонический осциллятор
- •Предельные технологические размеры кристаллов и.С. 0.1 – 0.5 мкм. Существует и предел по физической работоспособности. Однако с уменьшением размера кристалла увеличивается быстродействие приборов.
- •§ 30.1. Каноническое преобразование оператора. Ч. 2
- •§ 34. Унитарные инварианты в квантовой механике.
- •§ 35. Вид операторов ив декартовых и сферических координатах.
- •§ 36. Коммутационные соотношения с оператором .
- •§ 37. Собственные функции и собственные значения операторов и.
- •§ 38. Вырождение энергетических уровней частицы, движущейся в центральном поле.
- •§ 39. Гамильтониан частицы без спина, движущейся в магнитном поле.
- •§ 40. Снятие вырождения по квантовому числу m в случае частицы без спина, движущейся в магнитном поле. Используем
- •§ 41. Оператор бесконечно малого поворота без учета спина.
- •§ 42. Собственный механический момент (спин).
- •§ 43. Операторы ии их свойства.
- •§ 44. Спиновая переменная волновой функции
- •§ 45. Матрицы Паули и их свойства.
- •§ 46 Понятие о спинорах
- •§ 47. Уравнение Паули Мы писали волновое уравнение в виде
- •§ 48. Операторы и, и их свойства
- •§ 50. Принцип тождественности.
- •§ 51. Оператор перестановки и его свойства
- •§ 52. Симметричное и антисимметричное состояния.
- •§ 53. Обменное взаимодействие
- •§ 54. Основное состояние атома гелия
- •§ 55. Схема Юнга квантовой механики.
- •1. И ,
- •2. И .
- •§ 56. Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: нулевое и первое приближения.
- •§ 58 Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: второе приближения.
- •§ 59. Критерий применимости теории возмущений.
- •§ 60. Стационарная теория возмущений в случае близких энергетических уровней.
- •§ 61. Метод (представление) Шредингера. Оператор эволюции и его свойства.
- •§ 62. Метод (представление) Гейзенберга. Уравнение движения для оператора.
- •§ 63. Уравнение эволюции среднего значения физической величины. Соотношение неопределенности: время – энергия.
- •§ 64. Матричное представление операторов.
- •§ 65. E – представление.
- •§ 66. Уравнение Шредингера в матричной форме.
- •§ 67. Матричная формулировка задачи о линейном гармоническом осцилляторе.
- •§ 68. Расчет матричных элементов операторов .
§ 56. Стационарная теория возмущений в случае невырожденного дискретного энергетического спектра: нулевое и первое приближения.
Рассмотрим оператор , который обладает дискретным спектром:
Под номером понимается набор всех квантовых чисел, опереляющих состояние системы.
- значения образующие энергетический спектр.
Так как спектр невырожденный, то между состоянием и уровнем (энергией) существует взаимооднозначное соответствие, т. е.:
.
Т. к. спектр дискретный, то функции квадратичноинтегрируемы:
/
Пусть ЗШЛ решена и найдены собственные функции и собственные значения.
Рассмотрим ЗШЛ:
.
Оператор здесь имеет такую структуру, что эта ЗШЛ просто не решается, как ЗШЛ для оператора.
Оператор должен:
иметь структуру , где- оператор для которого задача решена.,- дает малую добавку в оператор.
Спектр собственных функций дискретен, тогда собственные функции квадратичноимнтегрируемые
.
Решим задачу разложения по малому параметру (через теорию возмущений).
Из этого получаем
(*)
т.к. параметр малый, то энергетический спектр можно разложить по малому параметру:
p – указывает порядок разложения и показывает малость члена суммы.
отвечает невозмущенной задаче
.
- поправка имеющая первый порядок малости.
Т. к. собственные функции оператора образуют базис, то по ним можно разложить собственные функции возмущенного оператора
.
(**)
Коэффициенты разложения:
Их можно разложить по малому параметру:
Теперь задача теории возмущений состоит в нахождении членов рядов:
(***)
Чем больше членов рядов найдем, тем точнее решим задачу.
Подставим (**) в (*) и вынесем коэффициенты за знак операторов
Используем решение для невозмущенного оператора
Обозначим этот ряд , где, тогда
.
Используем соотношение
.
Коэффициенты выносятся за знак скалярного произведения:
Рассчитаем
.
- это матричный элемент оператора возмущений, который рассчитывается по невозмущенным функциям.
Тогда имеем
.
Получили матричное уравнение, которое должны разложить по малым параметрам и прировнять 0 все слагаемые соответствующие своим порядкам малости.
считается величиной первого порядка малости, по нему проводится разложение.
Используем, что
,
здесь
Тогда
(4*)
Получили исходное уравнение. К нему еще добавляются две нормировки:
, (1)
(2)
Подставим в уравнение (4*) выражения (***)
(3)
Группируем члены по порядку малости. По каждому порядку должны получать справа ноль.
Сначала нулевой порядок
Так как имеет первый порядок малости то член связанный с ним будет отсутствовать.
Из этого выражения получаем что, так как спектр невырожденный, при даети получаем, а при,может быть.
Легко видеть, что так как
,
то нулевое приближение дает
.
Тогда в нулевом приближении имеем решение:
Теперь для уровней:
.
Окончательно в результате нулевого приближения
Перейдем к первому приближению.
Получим дополнительные соотношения из условия нормировки возмущенных функций.
Так как
,
,
получим
.
Подставим сюда разложение по малому параметру
,
тогда имеем
Здесь справа стоит величина нулевого порядка малости.
Для , .
Для
(5*)
Рассмотрим первое приближение: . Два случая и,и.
(6*)
Из (5*) имеем
(7*)
Используем, что
Тогда из (6*) и (7*):
. (8*)
Из (8*) рассмотрим случай :
- поправка к i-ому энергетическому уровню первого порядка малости
Тогда в первом приближении
и также получаем
.
Тогда получили, что
,
т. е. коэффициенты чисто мнимые.
Ввиду неопределенности фазового множителя при волновой функции, то полагают
,
тогда принимают .
Из (8*) рассмотрим случай .
.
Подставим это выражение в (8*) и проверим условие нормировки:
.
Распишем
Получили истинность условия нормировки.
Тогда в первом приближении теории возмущений получили:
.
Нам необходимо найти волновые функции, для них